Elektronika 04-2010-Magnetic Field Source for L
Transkrypt
Elektronika 04-2010-Magnetic Field Source for L
Źródło pola magnetycznego do spektrometru EPR na pasmo L dr JAN DUCHIEWICZ, dr ANDRZEJ L. DOBRUCKI, dr hab. ANDRZEJ FRANCIK, mgr TOMASZ DUCHIEWICZ, mgr ADAM KUTYNIA, ANDRZEJ SADOWSKI, mgr BARTOSZ IDŹKOWSKI Politechnika Wrocławska, Instytut Telekomunikacji, Teleinformatyki i Akustyki mgr JERZY BŁASZCZYK, ASONIK, Tuczno k. Poznania Jednym z podstawowych bloków spektrometru EPR jest źródło pola magnetycznego, składające się elektromagnesu, zasilacza elektromagnesu oraz regulatora pola magnetycznego (najczęściej hallotronowego). Ponieważ w spektrometrze EPR o fali ciągłej, rejestracja sygnału EPR jest najczęściej dokonywana podczas zmiany (zwykle liniowej) pola magnetycznego, więc regulator pola magnetycznego powinien zapewniać odpowiedni zakres tzw. przemiatania pola magnetycznego dookoła pewnej wartości środkowej [1]. Wartość pola magnetycznego i związane z nim rozmiary elektromagnesu oraz moc niezbędna do jego zasilania zależą głównie od pasma częstotliwości, wykorzystywanego przez dany spektrometr. Uproszczona zależność wartości indukcji magnetycznej od częstotliwości pracy spektrometru EPR jest następująca [2, 3]: B = f/(2,8⋅1010) do modernizacji istniejących modeli spektrometrów, jak też do zestawienia zupełnie nowych modeli spektrometrów [4-6]. Kilka egzemplarzy stabilizatorów wykonano dla odbiorców zagranicznych (w Anglii i w USA). Pierwsze egzemplarze opracowanych stabilizatorów były zdalnie sterowane poprzez łącze IEEE-488 (GPIB), następne wyposażono je w łącze USB, będące integralną częścią każdego, nowoczesnego komputera. W pracach tych wykorzystywano istniejące elektromagnesy oraz zasilacze elektromagnesów (po niezbędnym ich przekonstruowaniu). W niektórych przypadkach istniejące, przestarzałe zasilacze elektromagnesu zastąpiono nowoczesnymi, wysokosprawnymi (>95%) przetwornicami rezonansowymi, wytwarzanymi przez firmę Wyrób i Naprawa Elektronicznej Aparatury Laboratoryjnej (Jerzy Dora) z Wrocławia [6]. W zależności od istniejącego zestawu elektromagnes-zasilacz, stabilizatory te mogą być stosowane w spektrometrach od pasma UHF do Q. W ramach projektu rozwojowego Narodowego Centrum Badań i Rozwoju nr N R01 0018 04 pt. „Prototyp spektrometru EPR do badań dozymetrycznych i identyfikacji napromieniowanej żywności” opracowano zupełnie nową wersję źródła pola magnetycznego do spektrometru EPR na pasmo L. W ramach tych prac znacznie przeprojektowano dotychczasowy układ hallotronowego stabilizatora pola magnetycznego oraz opracowano (przy współpracy z firmą ASONIK z Tuczna k. Poznania, niedużych rozmiarów elektromagnes oraz zasilacz wraz z układem sterującym [7]. gdzie: B – indukcja magnetyczna w T, f – częstotliwość pracy w Hz. Najbardziej popularne są spektrometry na pasmo X (9,5 GHz), wymagające indukcji magnetycznej elektromagnesu równej ok. 339 mT (wartość środkowa). Ponieważ rozdzielczość spektrometru EPR rośnie ze wzrostem częstotliwości pracy, więc spotyka się też spektrometry na pasmo Q (35 GHz), wymagające indukcji magnetycznej ok. 1250 mT. Ostatnio stwierdza się rozwój spektrometrów na wyższe pasma, jak np. W (60 GHz) oraz V (90 GHz). O ile w spektrometrach EPR na pasmo X czy Q stosowane są zwykłe elektro- Hallotronowy stabilizator magnesy z rdzeniem żelaznym, to przy wyższych pasmach, pola magnetycznego wymagających indukcji magnetycznej rzędu kilku tesli, stosuje się najczęściej magnesy nadprzewodzące. Schemat blokowy opracowanej wersji hallotronowego staZe wzrostem częstotliwości pracy maleją jednak dopusz- bilizatora pola magnetycznego jest przedstawiony na rys. 1 czalne rozmiary obiektów badań metodą EPR, stąd też do badań biologicznych, w których często występują obiekty o stosunkowo dużych rozmiarach, stosuje się niższe pasma częstotliwości: pasmo S (3 GHz), pasmo L (1 GHz) oraz pasma UHF (250 i 500 MHz). Ponieważ dla niższych pasm częstotliwości wymagana wartość indukcji magnetycznej jest na ogół mniejsza niż 100 mT (S – 107 mT, L – 35 mT, UHF – 18…9 mT), więc do jej wytworzenia wystarczają elektromagnesy o stosunkowo niedużych rozmiarach, przy czym w paśmie L, czy UHF często wystarczają cewki powietrzne. W ITTiA Politechniki Wrocławskiej uznano, że w pierwszej kolejności należy opracować zupełnie nową wersję sterowanego komputerem stabilizatora pola magnetycznego. Przyjęto przy tym, że integralną częścią stabilizatora powinien być przetwornik A/C, zapewniający współbieżną z przemiataniem pola magneRys. 1. Schemat blokowy opracowanej wersji stabilizatora pola magnetycznego rejestrację sygnału EPR. Wykonano w sumie tycznego (część analogowa) kilkanaście różnych egzemplarzy hallotronowych sta- Fig. 1. Block diagram of the new version of the magnetic field stabilizer bilizatorów pola, które zostały wykorzystane zarówno (analogue part) ELEKTRONIKA 4/2010 41 – wbudowany przetwornik A/C – 12 bitów, czas konwersji <8 μs, – ekran – graficzny LCD, 192x64, zintegrowany z klawiaturą – sterowanie – klawiatura, USB, – zasilanie – 220…240 V/50 Hz, – rozmiary zewnętrzne – 485 x 140 x 470 mm (panel S-19). W zależności od istniejącego zestawu elektromagnes-zasilacz elektromagnesu, opracowany stabilizator może być stosowany w spektrometrach EPR na pasma od UHF do Q. W celu uniknięcia przesterowania systemu przez wprowadzenie indukcji magnetycznej większej od dopuszczalnej Rys. 2. Schemat blokowy opracowanej wersji stabilizatora pola magnetycznego wartości dla danego zestawu (maksymalna (część cyfrowa) wartość indukcji wynosi 1600 mT), wartość Fig. 2. Block diagram of the new version of the magnetic field stabilizer (digital part) ta wcześniej powinna być wpisana do pamięci EEPROM stabilizatora. Stosując bipolarny zasilacz elektromagnesu można uzyskać precyzyjne źródło bipolarnego pola magnetycznego z tzw. płynnym przejściem przez zero. Do opracowanego spektrometru na pasmo L wykonano specjalną, o małej wysokości hallotronową sondę pomiarową, umieszczoną wprost na rezonatorze pomiarowym. Wygląd sondy hallotronowej wraz z rezonatorem typu Loop-Gap jest Rys. 3. Wygląd zewnętrzny nowej wersji stabilizatora pola mag- przedstawiony na rys. 4. Zastosowano precyzyjny hallotron netycznego pomiarowy (PXE1612118A) o współczynniku temperaturoFig. 3. Front view of the new version of the magnetic field stabilizer wym TWH<20 ppm/K. Hallotron jest umieszczony w miniaturowym termostacie (z czujnikiem rezystorowym Pt100), za(część analogowa) i 2 (część cyfrowa). Wygląd płyty przedniej pewniającym temperaturę hallotronu równą 50°C ze stałością lepszą niż 0,5°C. stabilizatora jest przedstawiony na rys. 3. W torze zadawania wartości środkowej indukcji magnetycznej Bo zastosowano hybrydowy, 20-bitowy, mnożący przetwornik C/A, składający się z 8-bitowego dzielnika indukcyjnego MDAC1 (DIZ) oraz 12-bitowego, monolitycznego przetwornika A/C MDAC2 (DAC8043). Dzielnik indukcyjny DIZ oraz transformator hallotronu TNH są wykonane na pierścieniowych rdzeniach magnetycznych, wykonanych z materiału magnetycznego VITROPERM 500F (firmy Vacuumschmelze), o bardzo dużej, przenikalności początkowej (50 000…100 000). Pozostałe elementy indukcyjne w torze zadawania Bo, przemiatania ΔB, generatora oraz wzmacniacza sygnału błędu są wyko- Rys. 4. Wygląd sondy hallotronowej, umieszczonej na rezonanane na rdzeniach kubkowych typu M-26/Al.=9300. Rezystor torze Loop-Gap odniesienia Rs jest wykonany z materiału oporowego Zeranin Fig. 4. View of the Hall Effect probe placed on the Loop-Gap reo współczynniku temperaturowym, równym TWR=0,6 ppm/K. sonator Do stabilizatora są doprowadzane sygnały informacyjne o stanie zasilacza i elektromagnesu (włączenie zasilacza, temperaElektromagnes z zasilaczem tura elementów mocy, stan chłodzenia itp.). W przypadku przekroczenia wartości dopuszczalnych następuje automatyczne do spektrometru EPR na pasmo L wyłączenie zasilania systemu. Wyjście sterujące stabilizatora Elektromagnes do spektrometru EPR jest bardzo istotnym jest izolowane od reszty układu, co umożliwia sterowanie za- elementem, od którego zależą podstawowe parametry techsilacza elektromagnesu będącego na innym potencjale napię- niczne całego spektrometru. Najważniejsze wymagania ciowym w stosunku do potencjału napięciowego stabilizatora. są następujące: – długość l szczeliny powietrznej musi umożliwić umieszNajważniejsze parametry techniczne stabilizatora: czenie rezonatora pomiarowego, którego rozmiary zależą – pole środkowe – 0–1599,99 mT, głównie od stosowanego pasma częstotliwości. – rozdzielczość – 10 μT (0,1 Gs), – zapewnienie możliwie małej niejednorodności pola magne– niestabilność – <5⋅10-6, tycznego w obszarze roboczym wymaga, aby stosunek śred– zakres przemiatania – 0,1…1000 mT, nicy nabiegunnika D do długości szczeliny l był większy od 2. – rozdzielczość przemiatania – 12 bitów (4096 kroków), Najczęściej stosowane konstrukcje elektromagnesów – czas przemiatania – 4, 8, …, 8192, 16384 s, – szybkie przemiatanie – 0,5 s (uruchamiane z komputera) są przedstawione na rys. 5 [2, 3]. Konstrukcja elektromagnesu typu 2E1 z rys. 5a jest zwykle przy zakresie przemiatania maks. 10 mT. Funkcja przydatna do wstępnego doboru optymalnych wa- stosowana do spektrometrów EPR na wyższe pasma (X i Q), wymagających dużych wartości indukcji magnetycznej. Konrunków rejestracji sygnału EPR, strukcja typu 2E2 z rys. 5c jest prostsza od 2E1 i nadaje się – sygnał wejściowy EPR – ±1 V – ±10 V, 42 ELEKTRONIKA 4/2010 • • • • • Rys. 5. Najczęściej stosowane konstrukcje elektromagnesów. Oznaczenia: D – średnica bieguna, l – długość szczeliny powietrznej Fig. 5. Most often used constructions of electromagnets, where D – pole diameter, l – air gap length do spektrometrów EPR na niższe pasma (UHF, L i S). Pozwala ona na uzyskanie stosunkowo dużego obszaru jednorodnego pola magnetycznego pomiędzy nabiegunnikami, umożliwiającego umieszczenie rezonatora pomiarowego o dużych rozmiarach. Oprócz tego, konstrukcja typu 2E2 odznacza się dobrą stabilnością mechaniczną w funkcji zmian temperatury i pola magnetycznego. Dodatkową zaletą konstrukcji typu 2E2 jest możliwość zmiany pola magnetycznego (łącznie z przejściem przez „zero”) w szczelinie poprzez zmianę prądu w jednej cewce. Konstrukcja typu C z rys. 5c jest stosunkowo prosta, jednak w spektrometrii EPR rzadko stosowana. Głównym powodem tego jest stosunkowo duża niestabilność mechaniczna konstrukcji – zmiany pola magnetycznego wywołują zmianę długości szczeliny powietrznej, pogarszając w efekcie jednorodność pola magnetycznego w szczelinie roboczej. Do prototypu spektrometru EPR na pasmo L, będącego przedmiotem projektu rozwojowego, przyjęto konstrukcję elektromagnesu typu 2E2. Wygląd zewnętrzny wykonanego elektromagnesu (wraz z umieszczonym w nim rezonatorem pomiarowym typu Loop-Gap) jest przedstawiony na rys. 6. maksymalny prąd zasilania (dla jednej cewki) 1 A, szczelina powietrzna 38 mm, średnica nabiegunników 90 mm, rozmiary 270×120×140 mm, masa 15 kG. Elektromagnes wyposażono w specjalne śruby korekcyjne (na jednej ze ścian bocznych), umożliwiające korekcję jednorodności pola magnetycznego w obszarze roboczym szczeliny. Ponieważ moc niezbędna do zasilania elektromagnesu jest stosunkowo nieduża (5,4 VA), układ zasilający elektromagnes umieszczono wraz regulatorem PID w typowym panelu S-19 o zmniejszonej wysokości (2 U). Panel zasilający dodatkowo umożliwia włączanie i wyłączanie wszystkich bloków spektrometru, do których należą: blok mikrofalowy, odbiornik sygnału EPR oraz stabilizator pola magnetycznego. Widok panelu zasilającego wraz z elektromagnesem jest przedstawiony na rys. 7. Rys. 7. Wygląd zewnętrzny panelu zasilającego wraz z elektromagnesem do spektrometru EPR na pasmo L Fig. 7. View of the supplying panel with the electromagnet of the L-Band EPR spectrometer Podsumowanie Rys. 6. Wygląd zewnętrzny elektromagnesu do spektrometru EPR na pasmo L Fig. 6. View of the designed electromagnet of the L-Band EPR spectrometer Najważniejsze parametry techniczne elektromagnesu: • indukcji magnetyczna 0–55 mT, • cewki zasilające 2×2,7 Ω, ELEKTRONIKA 4/2010 Jak już wcześniej zaznaczono, przedstawiona wersja źródła pola magnetycznego została opracowana w ramach projektu rozwojowego NCBiR Nr: N R01 0018 04. Chociaż opracowane źródło pola magnetycznego jest przeznaczone do spektrometru EPR na pasmo L [8], to opracowany stabilizator pola magnetycznego nadaje się zarówno do budowy nowego spektrometru EPR (pracującego praktycznie w dowolnym paśmie), jak też do modernizacji spektrometrów EPR starszego typu na pasmo UHF, L, S, X oraz Q. Dodatkowo, opracowany stabilizator może być zastosowany wszędzie tam, gdzie jest niezbędne precyzyjnie regulowane pole magnetyczne z przemiataniem. Zakres regulowanego pola magnetycznego zależy tylko od zestawu elektromagnes-zasilacz. Stosując bipolarne źródło zasilające elektromagnes, można uzyskać regulację pola magnetycznego w obu kierunkach, z tzw. płynnym przejściem przez zero pola. Stabilizator jest w pełni zdalnie sterowany poprzez łącze USB. W przypadku zastosowania stabilizatora w spektrometrze EPR, do sterowania zaleca się specjalny program EPR System, sterujący wszystkimi, opracowanymi w ramach projektu rozwojowego blokami spektrometru (blok mikrofalowy, odbiornik sygnału EPR oraz stabilizator pola magnetycznego) [7]. 43 Praca finansowana w ramach projektu rozwojowego NCBiR Nr: N R01 0018 04 Literatura [1] Stankowski J., Hilczer W.: Wstęp do spektroskopii rezonansów magnetycznych. Wydawnictwo Naukowe PWN 2005. [2] Wertz J. E., Bolton J. R.: ESR. Elementary Theory and Practical Application. McGrew Hill Book Company. New York 1972 [3] Karasik W. R.: Fizika i Tiechnika Silnych Magnitnych Poliej. Nauka, Moskwa 1964 (ros.) [4] Duchiewicz J., Dobrucki A.: Sterowany mikroprocesorem hallotronowy stabilizator pola magnetycznego. Elektronika, nr 4/1996. [5] Duchiewicz J., Dobrucki A., Francik A., Sadowski A., Liber A.: Spektrometr elektronowego rezonansu paramagnetycznego (EPR) – kupić nowy, czy modernizować stary?. Elektronizacja, nr 9/2003. [6] Duchiewicz J., Dobrucki A., Duchiewicz T., Sadowski A.: Modułowy Spektrometr EPR na pasmo Q. Elektronika – knstrukcje, tchnologie, zstosowania, nr 6/2006. [7] Duchiewicz J., Dobrucki A., Francik A., Duchiewicz T., Sadowski A., Idźkowski B., Błaszczyk J.: Źródło Pola Magnetycznego do Spektrometru Elektronowego Rezonansu Paramagnetycznego (EPR) na pasmo L. Raporty Politechniki Wrocławskiej, I-28/10/S-009. [8] Duchiewicz J., Dobrucki A., Francik A., Duchiewicz T., Sadowski A., Idźkowski B., Błaszczyk J.: Spektrometr Elektronowego Rezonansu Paramagnetycznego (EPR) na pasmo L. Elektronika – knstrukcje, tchnologie, zstosowania, nr 3/2010. Zastosowanie środowiska LabView do weryfikacji sygnałów impulsowych wykorzystywanych w badaniach kompatybilności elektromagnetycznej dr inż. ADAM MAĆKOWIAK, dr inż. KRZYSZTOF SIECZKAREK Instytut Logistyki i Magazynowania Poznań, Laboratorium Urządzeń Elektronicznych, Poznań Funkcjonowanie akredytowanego laboratorium wykonującego badania kompatybilności elektromagnetycznej wiąże się z koniecznością systematycznej weryfikacji aparatury pomiarowej. Ze względu na dużą ilość parametrów podlegających weryfikacji jest to proces czasochłonny i wymagający dobrej znajomości aparatury sprawdzającej (np. oscyloskopu cyfrowego), zarówno w zakresie jej obsługi, jak i zabezpieczenia oraz dopasowania torów pomiarowych do przebiegów wysokonapięciowych. Powody te zdecydowały o stworzeniu takiego narzędzia do automatycznej weryfikacji aparatury probierczej, które minimalizowałoby udział personelu podczas sprawdzeń okresowych i jednocześnie znacznie skracało czas ich trwania. (w warunkach obwodu otwartego) oraz udar prądowy 8/20 μs w stanie zwarcia. Parametry te określone są jako czas narastania/czas trwania impulsu. Norma [1] przyjmuje ich definicje według normy IEC 469-1, a sposób ich wyznaczania pokazano na przykładzie udaru napięciowego na rys. 2. Wymagania normatywne Generator udarów piorunowych Metody badań i pomiarów odporności na udary powodowane przez przepięcia łączeniowe i piorunowe stany przejściowe zawiera norma [1]. Norma ta określa również dokładne wymagania odnośnie aparatury pomiarowej oraz parametrów sygnałów probierczych. Na rys. 1 pokazano uproszczony schemat generatora udarów. Wartości elementów pokazanych na rysunku 1 są dobrane tak, aby generator dostarczał udar napięciowy 1,2/50 μs Rys. 2. Kształt przebiegu napięcia obwodu otwartego wraz ze sposobem wyznaczania parametrów czasowych [1] Fig. 2. Open circuit voltage waveshape and its time-domain parameters[1] W tabeli 1. zawarto zestawienie wymagań dotyczących parametrów sygnałów probierczych stosowanych w badaniach odporności na udary. Tab. 1. Parametry sygnałów probierczych wymaganych w badaniach odporności na udary Tabl. 1. Requirements for surge generator verification Przebieg napięciowy Amplituda Rys. 1. Uproszczony schemat generatora udarów [1] Fig. 1. Simplified circuit diagram of the surge generator [1] 44 Przebieg prądowy N ±10%* N ±10%* Czas narastania 1,2 μs ±30% 8 μs ±20% Czas trwania (na poziomie 50%) 50 μs ±20% 20 μs ±20% *N = {0,5; 1; 2; 4} kV ELEKTRONIKA 4/2010