Wersja elektroniczna artykułu
Transkrypt
Wersja elektroniczna artykułu
ELEKTRYKA Zeszyt 3 (215) 2010 Rok LVI Marek DŁUGOSZ, Wojciech MITKOWSKI, Paweł SKRUCH Katedra Automatyki, Akademia Górniczo-Hutnicza im. S. Staszica w Krakowie METODY STEROWANIA W OBWODZIE ELEKTRYCZNYM CHUY Streszczenie. W pracy zaprezentowano sposoby stabilizacji obwodu elektycznego Chuy w niestabilnych punktach równowagi. Do stabilizacji obwodu Chuy wykorzystano klasyczny regulator proporcjonalny do stanu, którego parametry dobierano w róŜny sposób (lokowanie biegunów, LQR). W pracy zamieszczono krótki opis, w jaki sposób moŜna wykorzystać podejście stosowane przy projektowaniu obserwatorów do wyznaczania regulatora. Zaproponowano pewne przybliŜenie nieliniowości występujące w oryginalnym obwodzie Chuy, dzięki któremu obwód Chuy moŜe być rozpatrywany jako obwód liniowy. RozwaŜania teoretyczne były testowane symulacyjne, a wyniki symulacji zamieszczono w pracy. RozwaŜono takŜe moŜliwość stabilizacji obwodu Chuy za pomocą regulatora proporcjonalnego, który moŜe sterować tylko jedną zmienną stanu. Dla kaŜdej ze zmiennych stanu wykreślono linie pierwiastkowego układu z takim regulatorem. Słowa kluczowe: sterowanie, chaos, obwód Chuy, regulator LQR, linie pierwiastkowe CONTROL METHODS IN CHUA’S ELECTRIC CIRCUIT Summary. In this paper various control methods of Chua's circuit are proposed. The goal is to stabilise Chua's circuit in unstable equilibria points. The paper contains description of the standard Chua's circuit, see the equation (1) and schema 1, and some modification of this circuit. The nonlinearity (2) was replaced by a piecewise-linear function (11). Figure 4 shows that this simplification is enough if state variables belong to some intervals. By using an idea borrowed from the state observer theory, the proportional full state controller (7) is constructed. The parameters of this controller are obtained by using the pole placement techniques and by solving the linear-quadratic problem. Simulation results show the effectiveness of the proposed controllers, see figures 5, 6, 7 and 8. The second part the paper contains discussion about stabilisation of Chua's circuit in unstable equilibria points by using proportional controller. However, in this case the controller can control only single variable of the state space vector. For these types of controllers, a root locus method is used to analyse the corresponding closed-loop systems (see figures 9, 10 and 11). Keywords: control, chaos, Chua’s circuit, LQR controller, root locus 42 M. Długosz, W. Mitkowski, P. Skruch 1. WPROWADZENIE Tematyka moŜliwości sterowania w układach chaotycznych była i jest w dalszym ciągu rozwaŜana przez wielu badaczy. Obwód Chuy jest przykładem prostego praktycznego układu elektrycznego, w którym moŜna zaobserwować zjawisko chaosu. Badania nad moŜliwością sterowania w ogólnym przypadku układów chaotycznych cały czas są prowadzone. Do sterowania tego typu nieliniowych układów wykorzystuje się róŜne rodzaje regulatorów, zob. np. [1], [2], [3], [5], [6], [8], [11], [12]. Obwód Chuy moŜna opisać następującym układem równań róŜniczkowych [10, s. 186]: C1 x&1 (t ) C2 x&2 (t ) C3 x&3 (t ) 1 (x2 (t ) − x1 (t )) − g (x1 (t )) R 1 = − ( x2 (t ) − x1 (t )) + x3 (t ) R = − x2 (t ) − R0 x3 (t ) = (1) Schemat elektryczny obwodu Chuy jest pokazany na rysunku 1. Rys. 1. Schemat obwodu Chuy Fig. 1. Scheme of Chua’s circuit Prąd i (t ) = x1 (t ) płynie przez nieliniowy element, którego charakterystyka jest dana wzorem: g (v ) = g1v + g 2v 3 . (2) W obwodzie takim przy odpowiednio dobranych parametrach moŜna zaobserwować chaotyczne zachowanie się systemu. Przykładowe trajektorie obwodu Chuy z nieliniowością daną równaniem (2) przedstawia rysunek 2. W dalszej części pracy równania opisujące obwód Chuy będą zapisywane w postaci macierzowo-wektorowej: x& (t ) = Ax(t ) + g(x(t )) , (3) gdzie x(t ) = [x1 (t ) x2 (t ) x3 (t )] , g(x(t )) = [g ( x1 (t )) 0 0] . T T Metody sterowania w obwodzie elektrycznym Chuy 43 Rys. 2. Trajektorie x1 i x2 obwodu Chuy bez sterowania Fig. 2. Trajectories of Chua’s circuit without control 2. STABILIZACJA W NIESTABILNYCH PUNKTACH RÓWNOWAGI RozwaŜany w pracy obwód Chuy ma 3 niestabilne punkty równowagi [4, s. 36]. W punktach takich zachodzi równość: x& (t ) = 0 = AxS + g(xS ) , (4) gdzie xS punkt równowagi. RozwaŜmy sterowalny system chaotyczny opisany następującymi równaniami: x& (t ) = Ax(t ) + g(x(t )) + u(t ) . (5) Zadanie polega na takim generowaniu sygnału sterowania u(t ) , aby ustabilizować system (5) w zadanym punkcie równowagi. Jeden ze sposobów doboru parametrów regulatora realizujący zadanie zamieszczono w pracy [6]. Wykorzystano tam idee zapoŜyczone z teorii odtwarzania stanu, gdzie po odpowiednim przeformułowaniu zadania wyznacza się regulator, który stabilizuje pewien system w punkcie 0. Stabilizowany system zastępczy modeluje dynamikę błędu między obiektem rzeczywistym a obserwatorem. Jest dany system opisywany równaniami (5) wraz z równaniem wyjścia: y (t ) = Cx(t ) , (6) gdzie C1× n . Niech będzie dany następujący regulator: u(t ) = λL(y (t ) − y S (t )) , (7) 44 M. Długosz, W. Mitkowski, P. Skruch gdzie parametr λ przyjmuje wartości 1, jeśli x(t ) znajduje się w obszarze atrakcji punktu równowagi x s i 0 wszędzie indziej. Zdefiniujmy dynamiczny błąd jako: e(t ) = x(t ) − x s (t ) , (8) wtedy z równań (5), (7) i (8) otrzymujemy następujący system dynamiczny: e& (t ) = (A + λLC)e(t ) + (g (x(t )) − g (x S (t ))) . (9) JeŜeli macierz L jest dobrana prawidłowo, to błąd e(t ) zmierza asymptotycznie do 0, a to oznacza, Ŝe trajektorie systemu (5) zmierzają do x S dla kaŜdego x(t ) naleŜącego do obszaru atrakcji punktu x S [6, s. 282]. 3. PRZYBLIśENIE LINIOWE OBWODU CHUY Występującą nieliniowość (2) w obwodzie Chuy moŜna w pewnych przedziałach zmiennej v aproksymować odpowiednio funkcjami liniowymi. Po podstawieniu do pierwszego równania (1) wzór (2) otrzymujemy: 1 1 Cx& (t ) = − g1 x1 (t ) + x2 (t ) − g 2 x13 (t ) . R R (10) Występującą we wzorze (10) nieliniowość g nl ( x1 ) = x13 (t ) moŜna aproksymować w pewnym przedziale np. następującą funkcją: g L (v ) = bv + 0.5(a − b )( v + 1 − v − 1 ) , (11) która określa trójsegmentową odcinkami liniową funkcję, a parametry a i b określają nachylenia odpowiednich funkcji liniowych, zob np. [4, s. 35], [6, s. 283]. Tego typu przybliŜenie moŜna stosować tylko w pewnym określonym przedziale zmiennej v. Im ten przedział będzie większy, tym błąd przybliŜenia (11) będzie większy. Parametry a i b zostały tak dobrane, aby minimalizowany był następujący wskaźnik: J (a, b) = v2 ∫ (g (v ) − g (v )) dv . 2 L nl (12) v1 Na rysunku 3 przedstawiono przebieg funkcji g nl (v ) i g L (v ) dla następujących wartości parametrów a=0.605 i b=9.624. Metody sterowania w obwodzie elektrycznym Chuy 45 Rys. 3. Aproksymacja nieliniowej funkcji g nl (v ) trójsegmentową odcinkami liniową funkcją g L (v ) Fig. 3. Aproximation of nonlinear function g nl (v ) by using piecewise linear function g L (v ) Na rysunku 4 przedstawiono trajektorie fazowe obwodu Chuy na płaszczyźnie x1 × x2 . Kolorem szarym przedstawiono trajektorie rozpatrywanego obwodu z nieliniowością (2), kolorem czarnym z nieliniowością (11). Rys. 4. Trajektorie x1 i x2 obwodu Chuy z nieliniowością g nl (v ) (kolor szary) i nieliniowością g L (v ) (kolor czarny) Fig. 4. Trajectories x1 and x2 of Chua’s circuit with non-linear function g nl (v ) (gray color) and nonlinear function g L (v ) (black color) 46 M. Długosz, W. Mitkowski, P. Skruch 4. REGULATOR PROPORCJONALNY Po podstawieniu (7), (11) i uwzględnieniu (6), (10) sterowany obwód Chuy moŜemy opisać następującym równaniem róŜniczkowym: x& (t ) = Ax(t ) + g l (x(t )) + λLC(x(t ) − x S (t )) , (13) gdzie odpowiednie macierze mają postać: L 1 1 1 − g1 RC1 C1 R 1 1 = − RC 2 RC 2 1 0 − L1 T = [l1 l2 l3 ] C = g l x(t ) g2 C g L ( x1 (t )) 1 0 = 0 A [c1 c2 0 1 C2 Ro − L1 c3 ] Wtedy g2 − C k x,xS 1 g L (x(t )) − g L (x S (t )) = 0 0 0 0 0 0e(t ) = M x,xS e(t ) . 0 0 (14) Parametr k x,xS występujący w macierzy M x,xS przyjmuje następujące wartości w zaleŜności od wartości zmiennej x1 [6, s. 283]: k x , xS b, − 1 < x1 = a, − 1 ≤ x1 ≤ 1 , b, x > 1 1 (15) Po uwzględnieniu (14) oraz przyjęciu, Ŝe przez cały czas znajdujemy się w obszarze atrakcji jednego punktu równowagi xS, równanie (9) moŜemy zapisać: e& (t ) = = = (A + LC)e(t ) + g L (x(t )) − g L (x S (t )) (A + LC)e(t ) + M x,x e(t ) , (A + LC)e(t ) S (16) Metody sterowania w obwodzie elektrycznym Chuy 47 gdzie macierz A = A + M x,xs . Układ (16) jest układem liniowym. Jeśli para macierzy (A, C) jest obserwowalna, zob. np. [9, s. 90], to dobierając odpowiednio wartości macierzy L, moŜemy uzyskać dowolny rozkład wartości własnych macierzy (A + LC) , w szczególności Re(λ (A + LC)) < 0 . 5. EKSPERYMENTY NUMERYCZNE Jednym ze sposobów doboru wartości wektora L moŜe być technika lokowania wartości własnych. Niech C = [0 1 0] i λ (A + LC) = −0.1 , punkt x pocz = [0.75 0.75 0.75] . Wybieramy punkt równowagi o współrzędnych początkowy [0 0 0] i zadanie nasze będzie polegało na stabilizacji obwodu Chuy w tym punkcie równowagi za pomocą regulatora (7). Na rysunku 5 przedstawiono na płaszczyźnie fazowej x1 × x2 trajektorie obwodu Chuy ze sterowaniem (7). Parametry regulatora wyznaczone dla obwodu Chuy z nieliniowością (11) zastosowano do obydwu Chuy z nieliniowością (2). Rysunkek 6 przedstawia przebiegi czasowe zmiennych stanu obwodu Chuy. Rys. 5. Trajektorie x1 i x2 obwodu Chuy sterowanego regulatorem, którego parametry dobrano techniką lokowania wartości własnych. Kolor szary - obwód Chuy z nieliniowością (2), kolor czarny - obwód Chuy z nieliniowością (11) Fig. 5. Trajectories x1 and x2 of Chua’s circuit controlled by regulator which parameters are found using root locus technique. Gray color – Chua’s circuit with non-linear function (2), black color – Chua’s circuit with non-linear function (11) Innym ze sposobów wyznaczenia parametrów wektora L, tak aby stabilizował obwód Chuy, jest zastosowanie regulatora LQR. Regulator LQR jest typem regulatora 48 M. Długosz, W. Mitkowski, P. Skruch proporcjonalnego do stanu otrzymanym w wyniku minimalizacji następującego wskaźnika jakości: ∞ ( ) J (u, x 0 ) = ∫ x T (t )Wx(t ) + u T (t )Ru(t ) dt , (17) 0 gdzie W = W T ≥ 0 i R = R T ≥ 0 . Rys. 6. Przebiegi czasowe trajektorii x1, x2 i x3 obwodu Chuy sterowanego regulatorem, którego parametry dobrano techniką lokowania wartości własnych. Kolor szary - obwód Chuy z nieliniowością (2), kolor czarny - obwód Chuy z nieliniowością (11) Fig. 6. Time tracking state variables x1, x2 and x3 of Chua’s circuit controlled by regulator which parameters are found using root locus technique. Gray color – Chua’s circuit with non-linear function (2), black color – Chua’s circuit with non-linear function (11) Macierze W i R moŜna traktować jako macierze wagowe. Po odpowiednim ustawieniu wartości macierzy W moŜemy zdecydować, która ze zmiennych będzie lepiej stabilizowana. Przez dobór wartości macierzy R decydujemy o maksymalnej amplitudzie sterowania. Na rysunku 7 przedstawiono na płaszczyźnie fazowej x1×x2 trajektorie obwodu Chuy z regulatorem LQR. Parametry regulatora LQR wyznaczone dla obwodu Chuy z nieliniowością (11) zastosowano do obydwu Chuy z nieliniowością (2). Na wykresach 6 i 8 zamieszczono przebiegi czasowe zmiennych x1, x2 i x3. Jak moŜna zauwaŜyć, po pewnym czasie wszystkie zmienne stanu osiągają zadany punkt [0 0 0] . Metody sterowania w obwodzie elektrycznym Chuy 49 Rys. 7. Trajektorie x1 i x2 obwodu Chuy sterowanego regulatorem LQR. Kolor szary - obwód Chuy z nieliniowością (2), kolor czarny - obwód Chuy z nieliniowością (11) Fig. 7. Trajectories x1 and x2 of Chua’s circuit controlled by regulator LQR. Gray color – Chua’s circuit with non-linear function (2), black color – Chua’s circuit with non-linear function (11) Rys. 8. Przebiegi czasowe trajektorii x1, x2 i x3 obwodu Chuy sterowanego regulatorem LQR. Kolor szary - obwód Chuy z nieliniowością (2), kolor czarny - obwód Chuy z nieliniowością (11) Fig. 8. Time tracking state variables x1, x2 and x3 of Chua’s circuit controlled by LQR. Gray color – Chua’s circuit with non-linear function (2), black color – Chua’s circuit with non-linear function (11) 6. ROZWAśANIA NA TEMAT STEROWANEGO OBWODU CHUY W tym rozdziale przeprowadzimy rozwaŜania, dotyczace stabilizacji sterowanego obwodu Chuy. Będziemy analizować przypadki, w których sterowanie w postaci źródła 50 M. Długosz, W. Mitkowski, P. Skruch napięcia jest umieszczone w jednym z trzech oczek w obwodzie. Następnie sprawdzimy, czy regulator proporcjonalny będzie w stanie ustabilizować system. RozwaŜmy obwód Chuy ze sterowaniem w pierwszym równaniu, tzn. C1 x&1 (t ) = − 1 1 x1 (t ) + x2 (t ) − g ( x1 (t )) + u (t ) . R R (18) Sprawdźmy, dla jakich parametrów k1 regulatora proporcjonalnego u (t ) = −k1 x1 (t ), k1 > 0 , (19) zerowy punkt równowagi układu zamkniętego będzie asymptotycznie stabilny. Powstały układ zamknięty moŜna opisać równaniem x& (t ) = A1x(t ) + G 1 (x(t )) , (20) gdzie 1 + ( g1 + k1 )R − C1 R 1 A1 = C2 R 0 1 C1 R 1 − C2 R 1 − L g 3 G 1 (x(t )) = − 2 x1 (t ) C1 0 1 , C2 R − 0 L (21) T 0 0 . (22) NaleŜy zauwaŜyć, Ŝe układ (20) ma zerowy punkt równowagi, który będzie asymptotycznie stabilny, jeŜeli A1 będzie macierzą asymptotycznie stabilną. Wynika to bezpośrednio z pierwszej metody Lapunowa (zob. [7, s. 53], [9, s. 34 ]). O asymptotycznej stabilności macierzy A1 decydują jej wartości własne, które z kolei moŜna łatwo sprawdzić posługując się liniami pierwiastkowymi. Linie pierwiastkowe są wykresami pierwiastków równania charakterystycznego układu zamkniętego w funkcji wartości wzmocnienia regulatora w pętli sprzęŜenia zwrotnego. Pokazują one zatem, jak będą się przemieszczać bieguny, gdy wzmocnienie będzie rosło. Linie pierwiastkowe zaczynają się zawsze w punktach odpowiadających biegunom transmitancji układu otwartego (k1=0) - na rys. 9 zaznaczone krzyŜykiem. Linie te kończą się w punktach odpowiadających zerom transmitancji (k1=∞) - na rys. 9 zaznaczone kółeczkiem. Z rys. 9 moŜna wyliczyć zakres wartości wzmocnienia k1, dla których zerowy punkt równowagi układu zamkniętego będzie asymptotycznie stabilny. Metody sterowania w obwodzie elektrycznym Chuy 51 Rys. 9. Linie pierwistkowe dla układu liniowego z macierzą A1 Fig. 9. Root locus plot for the linear system with matrix A1 RozwaŜmy teraz obwód Chuy ze sterowaniem w drugim równaniu, tzn. C 2 x& 2 (t ) = 1 1 x1 (t ) − x2 (t ) + x3 (t ) + u (t ) , R R (23) wraz z regulatorem proporcjonalnym u (t ) = −k 2 x1 (t ), k2 > 0 . (24) Układ zamknięty będzie moŜna opisać równaniem (20), z tym Ŝe zamiast macierzy A1 naleŜy rozwaŜyć macierz A2 o postaci 1 + g1 R − C R 1 1 A2 = C2 R 0 1 C1 R 1 + k2 R − C2 R 1 − L 0 1 . C2 R − 0 L (25) Linie pierwiastkowe dla układu liniowego z macierzą A2 pokazano na rys. 10. Jak moŜna łatwo zauwaŜyć, jedna z wartości własnych macierzy A2 ma część rzeczywistą większą od zera dla kaŜego k2>0. Wnioskujemy stąd, Ŝe zerowy punkt równowagi jest niestabilny. 52 M. Długosz, W. Mitkowski, P. Skruch Rys. 10. Linie pierwistkowe dla układu liniowego z macierzą A2 Fig. 10. Root locus plot for the linear system with matrix A2 Przy analizie sterowania w trzecim równaniu, tzn. Lx&3 (t ) = − x2 (t ) − R0 x3 (t ) + u (t ) , (26) z regulatorem proporcjonalnym u (t ) = − k3 x1 (t ), k3 > 0 , (27) naleŜy rozwaŜyć macierz 1 + g1 R − C R 1 1 A3 = C2 R 0 1 C1 R 1 − C2 R 1 − L 1 . C2 R +k − 0 L 0 (28) Linie pierwiastkowe dla układu liniowego z macierzą A3 przedstawia rys. 11. Jak widać, zerowy punkt równowagi będzie niestabilny dla kaŜdego k3>0. Metody sterowania w obwodzie elektrycznym Chuy 53 Rys. 11. Linie pierwistkowe dla układu liniowego z macierzą A3 Fig. 11. Root locus plot for the linear system with matrix A3 Symulacje zamieszczone w pracy wykonano przy uŜyciu pakietu MATLAB®. Przyjęto następujące dane C1=0.7, C2=7.8, L=1.891, R0=0.01499, g1=-0.59, g2=0.02 tak jak w pracy [4, s. 36]. 7. UWAGI NA TEMAT DYNAMIKI CHAOTYCZNEJ W OBWODZIE CHUY W rozdziale tym pokaŜemy, Ŝe jeŜeli nieliniowy element w obwodzie elektrycznym Chuy jest elementem dysypatywnym, to zachowania chaotyczne nie wystąpią, a układ będzie asymptotycznie stabilny. Przyjmijmy zatem, Ŝe nieliniowa charakterystyka g spełnia następujące zaleŜności g (0) = 0, g (v )v > 0, v ∈ Ω \ {0} , (29) przy czym Ω jest pewnym otoczeniem zera. Spełnienie zaleŜności (29) oznacza, Ŝe energia będzie rozpraszana na rozwaŜanym elemencie. Równania róŜniczkowe opisujące dynamikę układu przepisujemy do postaci ~ ~ ~ Hx& (t ) = Ax (t ) + G ( x (t )), x (0 ) = x0 , (30) przy czym ~ H = diag (C1 , C 2 , L ), , (31) 54 M. Długosz, W. Mitkowski, P. Skruch 1 − R ~ 1 A= R 0 1 R 1 − R −1 0 1 , − R0 (32) − g ( x1 (t )) ~ . G (x(t )) = 0 0 (33) Twierdzenie JeŜeli nieliniowa oporność charakteryzowana przez funkcję g spełnia zaleŜności (29), to zerowy punkt równowagi systemu (30) jest lokalnie asymptotycznie stabilny. Dowód. Idea dowodu polega na pokazaniu, Ŝe następujący funkcjonał x1 x ( ) ~ T V ( x (t )) = ∫ g 1 (ξ ) dξ − ∫ Aξ dξ , 0 (34) 0 jest funkcjonałem Lapunowa dla systemu (30). Niech Xl będzie jednospójnym zbiorem ograniczonym zawierającym początek układu współrzędnych. Niech V(x)<1 dla x ∈ Xl, l ∈ R, l>0. ZauwaŜmy, Ŝe forma kwadratowa ~ 1 2 ξ T Aξ = − (ξ1 − ξ 2 ) − R0ξ 32 ≤ 0 , R (35) jest ujemnie półokreślona, wobec czego całka występująca we wzorze (34) nie będzie przyjmować wartości dodatnich x x1 0 0 x2 x3 1 1 ~ T 1 1 ∫ (Aξ ) dξ = ∫ − R ξ1 + R x2 dξ1 + ∫ R x1 − R ξ 2 + x3 dξ 2 + ∫ (− x2 − R0ξ 3 )dξ 3 . (36) 0 0 Zatem, V(x)>0 dla x ∈ Xl, x ≠ 0 oraz V(x)=0 dla x=0. Pochodna czasowa funkcjonału V wyraŜa się wzorem ~ V& ( x ) = g1 ( x1 (t ))x&1 (t ) − x(t )A T x& (t ). (37) Na trajektoriach systemu (30) pochodna sprowadza się do wyraŜenia ~ ~ V& ( x ) = − G ( x (t ))T x& (t ) − x (t )T AT x& (t ) T ~ ~ = − G ( x (t )) + Ax (t ) x& (t ) , T ~ −1 ~ ~ ~ ~ = − G ( x (t )) + Ax (t ) H G ( x (t )) + Ax (t ) ( ( ) ) ( ) (38) Metody sterowania w obwodzie elektrycznym Chuy 55 które moŜna takŜe zapisać w postaci T ~ V& (x ) = − x& (t ) Hx& (t ) ≤ 0. (39) Na podstawie twierdzenia LaSalle'a [7, s. 64] rozwiązania układu startujące ze zbioru Xl będą dąŜyć asymptotycznie do maksymalnego inwariantnego zbioru zawartego w S, gdzie S = x ∈ X ⊂ R 3 : V& (x ) = 0 . (40) { l } ~ PoniewaŜ V& (x ) = 0 wtedy i tylko wtedy, gdy x& = 0 (macierz H jest macierzą dodatnio określoną), więc z równania (30) otrzymamy zaleŜność − x1 + x2 = Rg ( x1 ). (41) Po pomnoŜeniu obustronnie równania (41) przez x1 dostaniemy − x12 + x1 x2 = Rg ( x1 )x1 . (42) Łatwo sprawdzić, Ŝe jedynym rozwiązaniem powyŜszego równania jest element zerowy x1=0. Oznacza to równieŜ, Ŝe x2=x3=0. Zatem, największym zbiorem inwariantnym zawartym w S jest zbiór {0}. Na podstawie twierdzenia LaSalle'a kaŜda trajektoria układu (30) zmierza asymptotycznie do zerowego punktu równowagi. 8. WNIOSKI W pracy opisano sposób doboru regulatora dla obwodu Chuy, wykorzystującego ideę zapoŜyczoną z teorii odtwarzania stanu. Regulator otrzymany w ten sposób jest regulatorem proporcjonalnym do stanu i realizuje on załoŜone zadanie - stabilizuje system w niestabilnym punkcie równowagi. Parametry regulatora dobrano na dwa sposoby: korzystając z techniki lokowania wartości własnych i rozwiązując problem z liniowo-kwadratowym wskaźnikiem jakości (regulator LQR). W obydwu przypadkach, jeŜeli tylko trajektorie systemu znajdowały się w obszarze atrakcji punktu równowagi, regulatory pracowały poprawnie. W pracy opisano teŜ, w jaki sposób w pewnym przedziale wartości zmiennych stanu nieliniowość występująca w obwodzie Chuy moŜe być przybliŜona inną funkcją, co prawda teŜ nieliniową, ale jest to funkcja kawałkami liniowa. W pewnym przedziale wartości zmiennych stanu takie przybliŜenie jest dostatecznie dokładnie i upraszcza ono analizę obwodu Chuy, który moŜe być traktowany jako układ liniowy. W drugiej części pracy przeprowadzono analizę moŜliwości stabilizacji obwodu Chuy za pomocą proporcjonalnego regulatora w zadanym punkcie, ale w przypadku gdy regulator mógł sterować tylko jedną zmienną stanu. Z przeprowadzonej analizy wynika, Ŝe tylko dla pierwszej zmiennej stanu jesteśmy w stanie znaleźć taki regulator proporcjonalny, który będzie stabilizował system. 56 M. Długosz, W. Mitkowski, P. Skruch Praca finansowana z projektu badawczego nr N N514 414034 i częściowo z działalności statutowej AGH nr pracy 11.11.120.817 BIBLIOGRAFIA 1. Yeong Chan Chang.: A robust cracking control for chaotic Chua’s circuits via fuzzyaproach. “IEEE Transactions on Circuits and System I: Fundamental Theory and Applications” 2001, No. 48(7), p. 885-889. 2. Guanrong Chen and Xiaoning Dong.: From chaos to order. Methodologies, perspectives and applications. Word Scientific, Singapore 1998. 3. Liang Chen and Guanrong Chen.: Fuzzy predictive control of uncertain chaotic systems using time series. “International Journal of Bifurcation and Chaos” 1999, No. 9(4), p. 757-767. 4. Galias Z.: Metody arytmetyki przedziałowej w badaniach układów nieliniowych. Rozprawy Monograficzne vol. 122, Monografie, UWND AGH, Kraków 2003. 5. Ge S. S. and Wang C.: Adaptive control of uncertain Chua’s circuits. “IEEE Transactions on Circuits and Systems I, Fundamental Theory and Applications” 2000, No. 47(9), p. 1397-1402. 6. Guo-Ping Jiang, Guanrong Chen and Wallace Kit-Sang Tang.: Stabilizing unstable equilibria of chaotic systems from a state observer approach. “IEEE Transaction on Circuits and Systems II, Express Briefs”, 2004, No. 51(6), p. 281-288. 7. LaSalle J. and Lefschetz S.: Zarys teori stabilności Lapunowa i jego metody bezpośredniej. PWN, Warszawa 1966. 8. Liu L.and Huang J.: A remark on stabilization of Chua’s circuit. Control Conference 2006, Chinese, p. 2045-2049. 9. Mitkowski W.: Stabilizacja systemów dynamicznych. WNT, Warszawa 1991. 10. Mitkowski W.: Równania macierzowe i ich zastosowania. UWND AGH, Kraków 2006. 11. Puebla H., Alvarez-Ramirez J. and Cervantes I.: A simple tracking control for Chua’s circuit. “IEEE Transaction on Circuits and Systems I: Fundamental Theory and Applications”, 2003, No. 50(2), p. 280-284. 12. Yu Y., Zhong Q., Li K., Yu J. and Liao X.: Absolute stabilization for impulsive control of Chua’s oscillators. International Conference on Communications, Circuits and Systems, 2007, p.1141-1144. Recenzent: Dr hab. inŜ. Andrzej Kapłon, prof. Pol. Świętokrzyskiej Wpłynęło do Redakcji dnia 15 października 2010 r. Metody sterowania w obwodzie elektrycznym Chuy 57 Abstract In this paper various control methods of Chua's circuit are proposed. The goal is to stabilise Chua's circuit in unstable equilibria points. Chua’s circuit is an example of simple electrical dynamic system where we can observe chaotic behavior. Under some conditions non-linear function (10) can be approximated by piecewise linear function (11). As we can see on figure 4 in Chua’s circuit with the function (11) we also observe chaotic trajectories. Using the function (11) instead of non-linear function (10) gives us ability to use well known proportional regulator. Parameters of regulator have been found using root locus technique and LQR technique. Figures 5, 6, 7, 8 present simulations results. As we can see all regulators work properly for both original and modified Chua’s circuit. The second part of the paper contains discussion about stabilisation of Chua’s circuit in unstable equilibria points by using proportional controller. However, in this case the controller can control only single variable of the state space vector. For these types of controllers, a root locus method is used to analyse the corresponding closed-loop systems (see figures 9, 10 and 11). Simulation results show the effectiveness of the proposed controllers.