Modelowanie matematyczne
Transkrypt
Modelowanie matematyczne
Modelowanie matematyczne | Rozdział 3 Modelowanie matematyczne 3.1. Założenia Z uwagi na fakt, że woda chemicznie czysta w przyrodzie nie występuje, przez pojęcie wody rozumie się mieszaninę wody i obecnych w niej domieszek i zanieczyszczeń organicznych i nieorganicznych, a usuwane z niej substancje traktowane są jako zanieczyszczenia (Kowal, Świderska-Bróż 1998). Jedną z podstawowych wielkości charakteryzujących wodę jest gęstość wody, która ma największą wartość w temperaturze +3.98°C. Ze wzrostem i spadkiem temperatury stopniowo zmniejsza się gęstość wody. Jest to bardzo istotna cecha, dzięki której lód jako lżejszy, w zbiornikach wodnych, głównie głębokich, tworzy się na ich powierzchniach, a w wodzie pod pokrywą lodową, mogą w okresie zimowym żyć organizmy wodne. Ze wzrostem temperatury zmniejsza się również lepkość dynamiczna wody. Do innych anomalii zalicza się: – obniżanie się temperatury zamarzania wody przy wzroście ciśnienia, – duże wartości napięcia powierzchniowego i ciepła parowania, – wzrost objętości wody o około 10% przy zamarzaniu. Ze względu na małą ściśliwość wody, przy modelowaniu efekt ten może być pominięty (Walski i in., 2001). Chociaż założenie o nieściśliwości wody jest słuszne w typowych warunkach występujących podczas eksploatacji SDWP, pewne zjawiska hydrauliczne są w stanie wytworzyć ciśnienia na tyle wysokie, że ściśliwość wody staje się ważna. W SDWP, nie wyposażonych w odpowiednie urządzenia zabezpieczające, podczas działań eksploatacyjnych może wystąpić zjawisko tzw. młotka wodnego wywołane gwałtownymi zamianami prędkości wody. Przykładowymi przyczynami wystąpienia tego 37 Modelowanie matematyczne | zjawiska są: gwałtowne zamknięcie zaworu lub nagle wyłączenia pomp spowodowane zanikiem zasilania. W niniejszej pracy przyjęto założenie, że SDWP jest wyposażony w układy zabezpieczające przed rozwinięciem się zjawiska młotka wodnego. Zakładać będziemy, że przepływy wody w SDWP odbywają się w warunkach nazywanych przepływami w systemach rurociągów ciśnieniowych. Termin rurociągi ciśnieniowe oznacza (Mays, 2000) system rurociągów, w którym prawie nigdy nie występuje otwarte lustro wody. Podanie bardziej ścisłej definicji nie jest możliwe, ponieważ w systemach ciśnieniowych otwarte lustra wody występują w zbiornikach i rezerwuarach wody, a także lustra takie mogą pojawić się w rurociągach w krótkotrwałych okresach czasu, kiedy mają miejsce procesy przejściowe. Cechą charakterystyczną systemów ciśnieniowych, w odróżnieniu od systemów z otwartym lustrem wody, jest to, że ciśnienie w obrębie systemu transportu wody jest zwykle istotnie wyższe od ciśnienia atmosferycznego. Zachowanie tego warunku ma istotne znaczenie dla uniknięcia w tych systemach zjawisk kawitacji (Walski i in., 2001; Grabarczyk, 1997). Powszechnie przyjmuje się, że przepływy wody w dobrze zaprojektowanym i poprawnie eksploatowanym SDWP mają charakter quasi-ustalony (Mays, 2000; Walski i in., 2001). Biorąc pod uwagę wymienione wyżej założenia o właściwościach wody, w SDWP można stosować w takich warunkach prawa zachowania w uproszczonych postaciach. Woda transportowana systemem rurociągów ciśnieniowych podlega trzem prawom zachowania: ciągłości, energii i momentu. Systemy dystrybucji wody złożone są z rur, zaworów, zbiorników oraz pomp. Woda transportowana jest, poprzez rurociągi do odbiorców, grawitacyjnie lub przez zastosowanie stacji pomp. W procesie modelowania poszczególnych elementów całego systemu konieczne jest przyjęcie pewnych założeń, umożliwiających dokonanie uproszczeń modelowych systemu rzeczywistego. Dla celów sterowania, przy założeniu małych zmian temperatury i ciśnienia w otoczeniu systemu wodociągowego można przyjąć założenia (Chen, 1997): – stałych wartości ciśnienia i temperatury otocznia systemu (środowiska), – nieściśliwości wody, – nie występowania w wodzie zanieczyszczeń typu piasek, szlam, itp., – stałych wartości gęstości i lepkości wody. Obliczenia hydrauliczne sieci wodociągowych wykonuje się przy założeniu, że: – pobory w punktach podłączeń zastępuje się poborami skupionymi w węzłach sieci, 38 Modelowanie matematyczne | – dla danego rozbioru wody sieć pracuje w warunkach ustalonych. Z drugiego warunku wynika, że natężenia przepływów (qi,j) w przewodach oraz odpowiadające im spadki naporów hydraulicznych spełniają dwa podstawowe prawa. Pierwsze z nich wyraża warunek ciągłości w węźle, według którego algebraiczna suma natężeń dopływów i odpływów w węźle jest równa zeru. Dla tego przypadku z rys. 3.1 warunek ciągłości daje się zapisać zależnością (3.1) pobór wody dj wymagane w j qi,j i Jj Rys. 3.1. Schemat „j-tego” węzła sieci ∑q i, j = dj , i∈J j (3.1) gdzie: qi,j – natężenie przepływu w rurze łączącej węzły i oraz j, dj – zapotrzebowanie w węźle j, Jj – zbiór indeksów węzłów połączonych rurociągami z węzłem j. Drugie prawo wyraża warunek równości spadków naporów hydraulicznych ∆hi,j (ciśnień) w oczkach, tzn. algebraiczna suma spadków naporów przy założonym kierunku przepływu w każdym oczku Ok jest równa zeru (3.2). ∑ ∆h i, j = 0, gdzie ∆hi , j = hi − h j i , j∈Ok gdzie: (3.2) hi(j) –napór hydrauliczny w węźle i (j) Gdy sieć jest zasilana w kilku punktach, z pierwszego prawa wynika, że algebraiczna suma natężeń dopływów ze wszystkich źródeł zasilania i wszystkich rozbiorów sieci jest równa zeru. Różnica rzędnych ciśnień dwóch źródeł zasilania jest równa sumie spadków naporów w przewodach sieci wchodzących w skład dowolnej drogi łączącej te źródła. Model matematyczny sieci wodociągowej stanowi układ algebraicznych równań nieliniowych. W skład tych równań wchodzi Nw-1 równań dla węzłów (Nw-liczba węzłów) Nc równań dla oczek (Nc- liczba oczek). Równania te mogą być uzupełnione równaniami dla przewodów nie wchodzących w skład pierścieni (sieć rozgałęziona) oraz równaniami opisującymi charakterystyki urządzeń takich jak pompy i zawory. Jeśli model ma obrazować 39 Modelowanie matematyczne | dynamikę systemu, musi również zawierać równania różniczkowe opisujące dynamikę występujących w sieci zbiorników (Biedugnis, 1994). 3.2. Modele właściwości hydraulicznych elementów SDWP 3.2.1. Rury Zadaniem rury jest transport medium z jednego węzła sieci do kolejnego (rys. 3.2). Kierunek przepływu w rurze zachodzi od węzła o wyższym ciśnieniu do węzła o ciśnieniu niższym. qi,j hj hi Rys. 3.2. Model rury Na skutek towarzyszących przepływowi tarć i turbulencji występuje spadek ciśnienia. Spadek ciśnienia na odcinku rurociągu jest związany zależnością funkcyjną z wartością przepływu występującego w tym rurociągu i daje się przedstawić w postaci (3.3). Prezentowany model opisuje zarówno straty tarcia jak i straty lokalne (zob. rozdz. 2.1). ∆hi , j = hi − h j = g i , j ( qi , j ) = Ri , j qi , j qi , j gdzie: α −1 (3.3) qi,j - przepływ w rurze łączącej węzły ”i” i ”j”, Ri,j - oporność hydrauliczna, α - wykładnik empiryczny. W literaturze można odnaleźć trzy podstawowe formuły definiujące parametry modelu opisanego równaniem (3.3) (Rossman i in., 1993): – formuła Darcy-Weisbach’a, – formuła Hazen-Williams’a, – formuła Chezy-Manning’a. Definicje poszczególnych formuł przedstawia tabela 3.1: Tabela 3.1. Formuły parametrów Ri,j oraz α 40 Modelowanie matematyczne | Hazen-Williams’a Współczynnik oporności hydraulicznej (Ri,j) −1.852 −4.87 1.21216 × 1010 C HW Li , j ,i , j Di , j Wykładnik (α) 1.852 Darcy-Weisbach’a 8.27 × 10 7 f (C DW ,i , j , Di , j , qi , j ) Di−, 5j Li , j 2 Chezy-Manning’a 2 MN ,i , j 2 Formuła gdzie: CHW,i,j CDW,i,j f CMN,i,j Di,j Li,j 4.66 × C −5.33 i, j i, j D L - współczynnik Hazen-Williams’a, - współczynnik Darcy-Weisbach’a, - współczynnik tarcia (uzależniony od Cdw,i,j, Di,j oraz qi,j), - współczynnik Manning’a, - średnica rury [mm], - długość rury [m]. Formuła Hazen-Williams’a jest rozsądnym kompromisem między dokładnością modelu, a prostotą jego opisu. Jest ona najczęściej używaną formułą przy modelowaniu sieci dystrybucji wody. Jak wynika z tabeli 3.1 rezystancja hydrauliczna jest określona zależnością: Ri , j = 1.21216 × 1010 Li , j 1.852 4.87 C HW ,i , j Di , j . (3.4) Po uwzględnieniu wartości wykładnika α model (3.3) przyjmuje postać: ∆hi , j = g i , j ( qi , j ) = Ri , j qi , j qi , j 0.852 . (3.5) Typowe wartości parametru CHW dla formuły Hazen-Williams’a podaje tabela 3.2. Podane wartości zostały określone empirycznie dla nowych rur. Związana z ich dokładnością niepewność modelu rośnie z wiekiem eksploatowanych rurociągów, co z czasem wymaga przeprowadzenia kalibracji lub estymacji parametrów modelu. Tabela 3.2. Typowe wartości parametru CHW Materiał Żeliwo Beton Żelazo galwanizowane Plastik Stal Kamionka CHW 130-140 120-140 120 140-150 140-150 110 3.2.2. Zawory Istnieje cała rodzina zaworów, które różnią się zarówno pod względem budowy jak i realizowanych funkcji. W rozważanych systemach często znajdują zastosowanie zawory: 41 Modelowanie matematyczne redukcyjne i | odcinające. Model zaworu redukcyjnego daje się przedstawić w postaci równana (Brdyś i in., 1994): qi , j = φ i , j ( ∆hi , j ) = Gi , j ∆hi , j ∆hi , j −0.5 , (3.6) gdzie: Gi,j - konduktancja hydrauliczna zaworu, zdefiniowana zależnością: Gi , j = gdzie: 2g Amax,i , j , K v ,i , j (3.7) g - stała przyspieszenia ziemskiego, Kv,i,j - współczynnik strat ciśnienia, Amax,i,j - maksymalna powierzchnia przekroju przepustowego zaworu. Zależność (3.6) daje się również zapisać: ∆hi , j = Ri , j qi , j qi , j , (3.8) gdzie: Ri,j - rezystancja hydrauliczna zaworu, zdefiniowana zależnością: Ri , j = K v ,i , j (3.9) 2 2 gAmax, i, j Często stosowanym zaworem w sieciach wodociągowych jest również zawór odcinający (rys.3.3) dający się modelować zależnością: qi , j = Vi , j Gi , j ∆hi , j ∆hi , j −0.5 , (3.10) gdzie: Vi,j - zmienna sterująca, określająca stan zaworu (Vi,j=0 - zawór zamknięty, Vi,j=1 - zawór całkowicie otwarty), Gi,j - hydrauliczna konduktancja zaworu w pełni otwartego. Vi,j qi,j hj hi Rys. 3.3. Model zaworu odcinającego 3.2.3. Pompy Pompy są to maszyny służące do podnoszenia cieczy z poziomu niższego na poziom wyższy lub też do przetłaczania cieczy z obszaru o ciśnieniu niższym do obszaru o ciśnieniu wyższym. Działanie ich opiera się na wytwarzaniu różnicy ciśnień między tzw. stroną 42 Modelowanie matematyczne | ssawną i stroną tłoczną tłoka lub wirnika pompy. W praktyce w SDWP stosowane są dwa rodzaje pomp: – pompy stałoprędkościowe (PS), – pompy zmiennoprędkościowe (PZ). Pompy PS sterowane są przez ich włączanie i wyłączanie, podczas gdy pompy ZP mogą dodatkowo być sterowane przez zmianę prędkości obrotowej w ramach zdefiniowanego zakresu. Pompy pracujące ze stałą prędkością obrotową. Charakterystyka hydrauliczna pumpy podającej wodę z węzła ”i” do węzła ”j” jest funkcją nieliniową postaci: ∆hj,i = gs(qi,j), (3.11) gdzie spadek ciśnienia ∆hj,i jest zdefiniowany jako: ∆hj,i = hj-hi, z warunkiem hj ≥ hi. (3.12) Nieliniowa funkcja gs(qi,j) może być aproksymowana funkcją kwadratową: gs (qi,j) = Ai,jqi,j2+ Bi,jqi,j + h0;i,j, (3.13) gdzie: współczynniki: Ai,j < 0, Bi,j ≤ 0, h0;i,j - wysokość podnoszenia pompy dla qi,j równego zero. Model stacji pomp, wyposażonej w kilka pomp o identycznych charakterystykach, pracujących równolegle, daje się zapisać w postaci: ∆h j ,i gdzie: q A i, j = g s ( qi , j , ui , j ) = i , j ui , j 0 2 q + Bi , j i , j + h0;i , j , dla ui , j ≠ 0 u i, j , dla ui , j = 0 (3.14) ui,j –liczba pomp załączonych. Efekt wpływu liczby pracujących równolegle pomp na charakterystykę wypadkową stacji pomp przedstawia rys. 3.4. 43 Modelowanie matematyczne | Rys. 3.4. Efekt wpływu liczby pracujących równolegle pomp na charakterystykę wypadkową stacji pomp Pompy pracujące ze zmienną prędkością obrotową. Dla pomp o zmiennej prędkości obrotowej zakres zmian regulacji prędkością obrotową pompy jest ograniczony. Charakterystyka grupy równolegle połączonych ze sobą pomp o identycznych charakterystykach daje się zapisać jako: ∆h j ,i q A i, j = g zm ( qi , j , ui , j , si , j ) = i , j ui , j 2 q + Bi , j i , j si , j + h0;i , j si2, j , dla ui , j ≠ 0 i si , j ≠ 0 u , (3.15) i, j 0 , dla ui , j = 0 gdzie: ui,j –liczba pomp załączonych, si,j –parametr określający prędkość względną pompy, zdefiniowany wzorem: si , j = nch , nN (3.16) gdzie: nch – prędkość chwilowa pompy, nN – prędkość nominalna. Efekt wpływu prędkości obrotowej pompy na kształt jej charakterystyki przedstawia rys. 3.5. 44 Modelowanie matematyczne | Rys. 3.5. Efekt wpływu prędkości obrotowej pompy na kształt jej charakterystyki UWAGI. Należy podkreślić, iż przedstawione charakterystyki (modele) pomp opisują obiekty, które nie posiadają tzw. klap zwrotnych. Zatem po wyłączeniu danej pompy ciśnienie na króćcu tłocznym równe jest ciśnieniu na króćcu ssącym. W systemach rzeczywistych stosuje się konstrukcje pomp zapewniające oddzielenie układu zasilającego od strefy pompowania mediów przez zastosowanie zaworu odcinającego. W takiej sytuacji ciśnienie na króćcu tłocznym, dla pompy wyłączonej, zależy od warunków hydraulicznych panujących w systemie. 3.2.4. Zbiorniki – elementy dynamiczne systemu Podstawowym zadaniem zbiorników wodociągowych jest wyrównanie dostawy wody w czasie zmiennych jej rozbiorów. Zbiorniki magazynują wodę w czasie, gdy rozbiór wody jest mniejszy niż dostawa, a oddają wówczas, gdy rozbiór jest większy niż dostawa. 45 Modelowanie matematyczne | qz,i Rys. 3.6. Model zbiornika Zbiorniki cechują się zdolnością magazynowania energii co czyni je elementami dynamicznymi systemu wodociągowego. Zastosowana przy modelowaniu zbiorników zasada zachowania masy daje się zapisać zależnością (3.17). dwz ,i (t ) dt gdzie: = ρ ⋅ q z ,i (t ) , (3.17) wz,i – masa wody w zbiorniku „i”, qz,i - natężenie dopływu do zbiornika z sieci, ρ - gęstość wody. Ponieważ zmiana wysokości lustra wody w zbiorniku daje się zapisać w funkcji zmiany ilości wody w zbiorniku, co można zapisać: dwz ,i (t ) dt = dψ i ( t ) S i (ψ i (t )) ρ , dt (3.18) gdzie: ψi - poziom wody w zbiorniku, Si(ψi) - powierzchnia przekroju zbiornika „i” określona na wysokości ψi. Stąd podstawiając do (3.17) mamy: dψ i ( t ) 1 = q z ,i (t ) , dt S i (ψ i (t )) (3.19) Napór hydrauliczny zbiornika obliczany jest jako: 46 Modelowanie matematyczne | (3.20) hz ,i (t ) = E z ,i + ψ i (t ) , gdzie: Ez,i - wysokość dna zbiornika nad przyjętym poziomem odniesienia. Przykład. Niech dany jest fragment systemu wodociągowego przedstawiony na rys. 3.7. System złożony jest z jednego źródła wody oznaczonego indeksem „1”, pompy stałoobrotowej (p1,2), jednego zbiornika (3), trzech węzłów (2, 4, 5), z czego dwa (4 i 5) to miejsca w sieci, z których woda pobierana jest przez odbiorców. h3 3 d4 q2,3 q1,2 q2,4 2 4 h4 h2 1 p1,2 h1 q2,5 q4,5 h5 5 d5 Rys. 3.7. Schemat modelowanej sieci wodociągowej Założono następujące kierunki przepływów jako dodatnie: (1,2); (2,3); (2,4); (2,5); (4,5). Statyczny, hydrauliczny model sieci opisują równania: q1,2 – q2,3 – q2,4 – q2,5 = 0 q2,4 – q4,5 = d4 q2,5 + q4,5 = d5 (h1 + g1(q1,2) – h2)u1,2 = 0 h2 – g2(q2,3) = h3 h2 – g3(q2,4) – h4 = 0 h2 – g4(q2,5) – h5 = 0 h4 – g5(q4,5) – h5 = 0 g3(q2,4) – g4(q2,5) + g5(q4,5) = 0, 47 Modelowanie matematyczne | gdzie: g1(q1,2) = α1,2q1,22 + h0;1,2 g2(q2,3) = R2,3q2,3|q2,3|0.852 g3(q2,4) = R2,4 q2,4|q2,4|0.852 g4(q2,5) = R2,5 q2,5|q2,5|0.852 g5(q4,5) = R4,5 q4,5|q4,5|0.852 3.3. Modele matematyczne dla celów sterowania Modele hydrauliki. Model dla celów optymalizacji numerycznej musi być zdyskretyzowany. Modele opisujące hydraulikę, na których oparto się w algorytmach generujących sterowania optymalizujące, zasadniczo nie różnią się od modeli przedstawionych powyżej. Różnice sprowadzają się jedynie do zastąpienia zmiennych ciągłych t, występujących w poszczególnych zależnościach ich dyskretnymi odpowiednikami k∆th (stałą ∆th w zapisie pomija się, np. qi,j(k∆th) zapiszemy qi,j(k)). Przykładem jest dyskretny model opisujący jedyny dynamiczny element części hydraulicznej systemu jakim jest zbiornik. Dyskretyzując równanie (3.19), używając schematu różnicowego Eulera (Brdyś i Ulanicki, 1994), otrzymamy: ψ i ( k + 1) = ψ i ( k ) + 1 S i (ψ i (k )) q z ,i (k ) ∆t h . (3.21) 48