IN F
Transkrypt
IN F
dr hab. Désiré D. Rasolomampionona, prof. PW GM pok.111 STANY NIEUSTALONE SYSTEMÓW ELEKTROENERGETYCZNYCH Wykład dla I sem. studiów II stopnia „Automatyka Elektroenergetyczna” Podręcznik: Jan Machowski „Regulacja i stabilność systemu elektroenergetycznego” Oficyna Wydawnicza WPW, Warszawa 2007r. www.ien.pw.edu.pl strona domowa Zakładu Automatyki Elektroenergetycznej Opcja DYDAKTYKA Stany nieustalone w SEE wykład I Bieg jałowy generatora synchronicznego Désiré Dauphin Rasolomampionona, prof. PW Generatory synchroniczne są głównymi źródłami mocy czynnej i biernej w SEE. Ich układy regulacji mają istotny wpływ na pracę SEE •W stanach ustalonych (regulacja wartości napięć i rozpływu mocy biernej) •W stanach nieustalonych (dynamika regulacji napięcia i oddziaływanie na stabilność systemu). Ux z(t) Ug Ig regulator układ wzbudzenia wzbudnica Uf , If generator i SEE Ug Ig energia Schemat funkcjonalny układu wzbudzenia i regulacji generatora synchronicznego Na obiekt ten działają zakłócenia w postaci zmian obciążeń z(t) w SEE lub zakłóceń w pracy jego elementów. Zależnie od typu układu wzbudzenia wzbudnica może pobierać energię z następujących źródeł: Ich układy regulacji mają istotny wpływ na pracę SEE •(a) wału turbiny napędzającej generator, •(b) zacisków generatora (układy samowzbudne), •(c) systemu elektroenergetycznego •lub (d) innego źródła zewnętrznego. Ux z(t) Ug Ig regulator układ wzbudzenia wzbudnica Uf , If energia generator i SEE Ug Ig Z elektrycznego punktu widzenia zasadniczymi elementami generatora synchronicznego są twornik oraz magneśnica. Przy klasycznej budowie generatora twornik jest stojanem (statorem) a magneśnica wirnikiem (rotorem). Ze względu na kształt wirnika generatora rozróżnia się dwa rodzaje generatorów – z biegunami utajonymi oraz z biegunami wydatnymi. b) a) A B C A B C Moc czynna generatora P narzucona jest mocą turbiny napędzającej wirnik generatora. Przy narzuconej mocy czynnej generator jako źródło regulowane może pracować w jednym z trzech trybów zależnych od wybranego algorytmu działania regulatora. Magneśnica ma uzwojenie zasilane ze źródła prądu stałego nazywanego wzbudnicą. Zadaniem magneśnicy jest wytworzenie strumienia wzbudzenia generatora. Strumień Strumień ten wirując wraz z magneśnicą indukuje w uzwojeniu twornika trójfazową siłę elektromotoryczną. b) a) A B C A B C Częstotliwość napięcia twornika zależy od prędkości wirowania wirnika oraz liczby par biegunów magneśnicy. Przykładowo dla przypadku jak na rysunku dla jednej pary biegunów p=1 wirnik musi wirować z prędkością n=3000 obrotów na minutę by napięcie miało częstotliwość f = 50 Hz. Dla sześciu par biegunów p=6 prędkość wirowania wirnika musi być sześciokrotnie mniejsza, czyli n=500 obrotów na minutę. Na czołach wirnika uzwojenia umocowane są za pomocą stalowych kołpaków mocujących nazywanych kapami. Pod klinami w żłobkach umieszczone jest uzwojenie klatki tłumiącej wykonane z płaskowników miedzianych zamkniętych na czołach wirnika odpowiednim pierścieniem zwierającym leżącym między uzwojeniami a kapami. b) a) A B C A B C Ze względu na dużą prędkość obrotową i duże siły odśrodkowe wirniki takich maszyn mają małą średnicę ale za to są dość długie. Maszyny te napędzane są turbinami parowymi i z tego względu nazywane są turbogeneratorami. W magneśnicy z biegunami wydatnymi uzwojenie wzbudzenia jest skupione (nawinięte) na rdzeniach biegunowych wykonanych z litej stali W nabiegunnikach wyfrezowane są dodatkowe żłobki w których umieszczone są pręty klatki tłumiącej. Pręty te są połączone z sobą odpowiednimi pierścieniami zwierającymi. b) a) A B C A B C Konstrukcja nabiegunników musi być zdolna do przeniesienia siły odśrodkowej uzwojeń i samego nabiegunnika. Siły te są tym większe im większa jest prędkość obrotowa i średnica wirnika Z tego względu generatory dużej mocy z biegunami wydatnymi wykonuje się jako maszyny wolnoobrotowe (n=500 lub mniej) z odpowiednią liczbą par biegunów. Maszyny te napędzane są turbinami wodnymi i z tego względu nazywane są hydrogeneratoram Stan ustalony generatora synchronicznego Stan, w którym wirnik generatora ma prędkość synchroniczną z napięciem sieci SEE na który pracuje . Wartości prądów stojana i wirnika nie ulegają zmianie a w klatkach tłumiących prądy nie płyną. Symboliczne przedstawienie uzwojeń generatora synchronicznego i strumieni w stanie biegu jałowego Bieg jałowy generatora synchronicznego litery A,B,C odpowiadają fazom L1,L2,L3. każde z uzwojeń zostało przedstawione w uproszczeniu za pomocą początku i końca uzwojenia narysowanego w centrum ulokowania tego uzwojenia. dla uzwojenia wzbudzenia – f1 i f2 dla uzwojenia pierwszej fazy twornika, – a1 i a2 dla uzwojenia drugiej fazy twornika – b1 i b2 dla uzwojenia trzeciej fazy twornika – c1 i c2 Bieg jałowy generatora synchronicznego Poszczególnym uzwojeniom (fazom) twornika przyporządkowano trzy osie a,b,c nieruchome względem stojana i przesunięte względem siebie o 120o. Wirnikowi przyporządkowano oś wzdłużną d oraz oś poprzeczną q. Osie d,q wirują wraz z wirnikiem i względem stojana (ściślej fazy A) przyjmują kąt γ = ωt zmieniający się w czasie, przy czym ωs p jest pulsacją napięcia sieci, jest liczbą par biegunów (p = 1). ω = pω s Bieg jałowy generatora synchronicznego Przyjmuje się, że generator jest wzbudzony, a jego wirnik obraca się z prędkością synchroniczną ωs Strumień wzbudzenia Φ wirujący razem z wirnikiem przecina uzwojenia poszczególnych faz pod f kątem zmieniającym się w czasie . Wartości tego strumienia skojarzone z uzwojeniami poszczególnych faz Ψ f A , Ψ f B , Ψ f C indukując w uzwojeniach napięcia U f A , U f B , U f C Napięcie indukowane w każdej fazie jest sinusoidalne (rys. b) i osiąga wartość maksymalną wówczas, gdy oś wirnika pokrywa się z osią danej fazy. Bieg jałowy generatora synchronicznego Na płaszczyźnie zmiennej zespolonej (rys. c). każdej wartości chwilowej w przebiegu czasowym odpowiada konkretne położenie fazorów Ψ f A, Ψ f B, Ψ f C U f A ,U f B,U f C . Prąd If w uzwojeniu wzbudzenia wywołuje przepływ o wartości Ff = N f I f Przy czym Nf jest liczbą zwojów uzwojenia wzbudzenia. Przepływ ten wywołuje dwa strumienie o wartościach Φf = Ff / ℜ a Φfl = Ff / ℜ fl Bieg jałowy generatora synchronicznego gdzie ℜ fl oraz ℜ a są opornościami magnetycznymi na drodze strumieni (Na rysunku drogi te zaznaczono liniami przerywanymi ). Oporność magnetyczna żelaza wirnika i stojana jest pomijalna w stosunku do oporności magnetycznej powietrza. W rezultacie o wartości decyduje głównie szczelina między wirnikiem a stojanem. Uzwojenie fazy B jest przesunięte o 120o, zaś fazy C o odpowiednio 240o. Bieg jałowy generatora synchronicznego Φfl = Ff / ℜ fl jest strumieniem rozproszenia wokół uzwojenia wzbudzenia a Φf = Ff / ℜ a strumieniem wzbudzenia przenikającym uzwojenia stojana (twornika). Strumień Φf przecina uzwojenie fazy A twornika pod kątem γ = ωt . W rezultacie strumień magnetyczny skojarzony z uzwojeniem fazy A dany jest wzorem: Ψ fA (t ) = N a Φf cos ω t = N a Nf If cos ω t = M f I f cos ω t = Ψ fm cos ω t ℜa Bieg jałowy generatora synchronicznego Strumienie magnetyczne skojarzone z poszczególnymi uzwojeniami stojana pochodzące od strumienia wzbudzenia Φ można więc wyrazić następującymi wzorami: f Ψ fA (t ) = M f I f cos ω t = Ψ fm cos ω t 4π 4π Ψ fC (t ) = M f I f cos ω t − = Ψ fm cos ω t − 3 3 2π 2π Ψ fB (t ) = M f I f cos ω t − = Ψ fm cos ω t − 3 3 N a jest efektywną liczbą zwojów uzwojenia fazy stojana, . M f = N a N f / ℜa jest indukcyjnością wzajemną uzwojenia wzbudzenia i uzwojenia fazy stojana. Strumienie magnetyczne skojarzone z poszczególnymi uzwojeniami stojana ulegają okresowym zmianom indukując w uzwojeniach stojana siły elektromotoryczne (sem): dΨ fA (t ) = ω M f I f sin ω t dt dΨ fB (t ) 2π efB = − = ω M f I f sin ω t − dt 3 dΨ fC (t ) 4π = ω M f I f sin ω t − efC = − 3 dt efA = − Bieg jałowy generatora synchronicznego Wartość skuteczna każdej z tych sem jest wyrażona następującym wzorem: Ef = 1 2 ω M f I f ≅ 4,44 ⋅ f M f I f Jeśli generator nie jest obciążony (bieg jałowy) to na zaciskach generatora pojawia się napięcie równe powyższym siłom elektromotorycznym. . Symboliczne przedstawienie uzwojeń generatora synchronicznego i strumieni w stanie obciążenia