Czułość metody zaburzonych korelacji kierunkowych
Transkrypt
Czułość metody zaburzonych korelacji kierunkowych
Czułość metody zaburzonych korelacji kierunkowych promieniowania synchrotronowego na obroty cząsteczek rezonansowych Artur Błachowski, Krzysztof Ruebenbauer Zakład Spektroskopii Mössbauerowskiej, Instytut Fizyki, Akademia Pedagogiczna im. KEN PL-30-084 Kraków, ul. PodchorąŜych 2 Czułość niedawno zaproponowanej metody zaburzonych korelacji kierunkowych promieniowania synchrotronowego (SRPAC) [1] na obroty cząsteczek zawierających jądra rezonansowe była przedmiotem badań, których rezultaty są przedstawione w niniejszym referacie. ZałoŜono, Ŝe cząsteczki rezonansowe znajdują się w cieczy oraz, Ŝe poziomy jąder rezonansowych w stanie wzbudzonym są rozszczepione przez oddziaływanie nadsubtelne generowane przez elektryczne oddziaływanie kwadrupolowe. Tensor gradientu pola elektrycznego fluktuuje poprzez zmianę orientacji w wyniku obracania się cząsteczki poprzez zderzenia z innymi cząsteczkami cieczy. Szczegółowo zbadano zachowanie się pierwszego stanu wzbudzonego jądra 57 Fe w cząsteczce pięciokarbonylku Ŝelaza. Zastosowano metodę Monte-Carlo do generowania kolejnych hamiltonianów oddziaływania nadsubtelnego. Symulację oczekiwanych danych przeprowadzono z pierwszych zasad poprzez bezpośrednie całkowanie zaleŜnego od czasu równania Schrödingera. Okazało się, Ŝe metoda SRPAC jest wraŜliwa na średnie czasy pomiędzy kolejnymi przeskokami rotacyjnymi zmieniające się w zakresie od około 30 ps do prawie 10 µs . Funkcja korelacji opisująca ruchy rotacyjne zanika bardzo wolno z upływem czasu jak 1 / 1 + x , gdzie symbol x oznacza bezwymiarowy zredukowany czas korelacji. Symulowane sygnały są bardzo podobne do otrzymanych niedawno sygnałów doświadczalnych dla systemów o podobnych własnościach [2]. Rys. 1 pokazuje schemat układu doświadczalnego, symulowane dane dla dwóch rozkładów czasów rezydencji oraz strukturę cząsteczki Fe(CO)5 . Rys. 1. Przykładowe sygnały SRPAC dla pięciokarbonylku Ŝelaza i dla dwóch róŜnych rozkładów czasów rezydencji oraz przy dwóch wartościach średniego czasu rezydencji dla kaŜdego z tych rozkładów. 1. A.Q.R. Baron, A.I. Chumakov, S.L. Ruby, J. Arthur, G.S. Brown, G.V. Smirnov, U. van Bürck, Phys. Rev. B, 51 (1995) 16384. 2. I. Sergueev, U. van Bürck, A.I. Chumakov, T. Asthalter, G.V. Smirnov, H. Franz, R. Rüffer, W. Petry, Highlights 2002 – ESRF, Grenoble, (2003) 61. Eds: D. Cornuéjols, G. Admans; Highlights 2003 – ESRF, Grenoble, (2004) 12. Ed.: G. Admans.