Badanie efektu Zeemana w widmie atomowym Hg za pomocą
Transkrypt
Badanie efektu Zeemana w widmie atomowym Hg za pomocą
XVI Studencka Sesja Plakatowa Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki Stosowanej Uniwersytetu Jagiellońskiego Badanie efektu Zeemana w widmie atomowym Hg za pomocą interferometru Fabry’ego-Perota Wojciech Kulczycki Celem pracy było wyznaczenie spektralnej odległości składowych zeemanowskich linii Hg o długości λ = 546,1 nm za pomocą interferometru Febry’ego-Perota przemiatanego ciśnieniowo. Rys. 2. Schemat układu doświadczalnego. Rys. 1. Schemat rozszczepienia zeemanowskiego linii Hg (λ = 546,1 nm) [1]. Efekty wpływające na szerokość linii spektralnej: • efekt Dopplera (ruchy termiczne w lampie): ΔνD ≈ 0,018 cm-1 • szerokość połówkowa Airy: ΔνAiry ≈ 0,028 cm-1 • efekt izotopowy i struktura nadsubtelna: Δνizotop ≈ 0,114 cm-1 • niedoskonałość powierzchni płytek: Δνpow ≈ 0,03 cm-1 • skończona średnica apertury: Δνapert ≈ 0,006 cm-1 Rys. 3. Schemat działania interferometru Fabry’ego-Perota [2]. Dla każdego skanu w pierwszej kolejności sprawdzono liniowość zmiany współczynnika załamania n w komorze interferometru, rysując zależność położenia maksimum składowej π2 od jej numeru na interferogramie. Z dopasowania prostych wyznaczono długości A przedziału dyspersji na osi czasu. Rys. 7. Zależność położenia maksimum składowej π2 od jej numeru na interferogramie w polu B1 (I = 38,5 A). Do wyznaczenia indukcji magnetycznej użyto wartości Δν12 , która jest obarczona mniejszą niepewnością związaną z asymetrycznością profilu linii wynikającą z obecności struktury izotopowej. Zatem: Δν12 [cm-1] Δν23 [cm-1] Bwyzn [T] B1 (I=38,5 A) 0,39(2) 0,34(4) 1,67(14) B2 (I=20 A) 0,31(1) 0,29(2) 1,33(5) Rys. 8. Interferogram rozszczepienia Zeemana linii Hg (λ = 546,1 nm) w polu B1 (I = 38,5 A). Literatura: Rys. 4. Interferogram linii Hg (λ = 546,1 nm) przy braku pola magnetycznego oraz schemat struktury izotopowej i nadsubtelnej tej linii [1]. Rys. 5. Interferogram rozszczepienia Zeemana linii Hg (λ = 546,1 nm) w polu B1 (I = 38,5 A) ze zmianą polaryzacji (ze składowych π na składowe σ) w trakcie pomiaru. [1] „Optyka i fizyka atomowa – ćwiczenia laboratoryjne”, praca zbiorowa pod redakcją R. I. Sołouchina, PWN, 1982 [2] http://what-when-how.com/wp-content/uploads/2011/08/tmp6961_thumb2.jpg Rys. 6. Interferogram rozszczepienia Zeemana linii Hg (λ = 546,1 nm) w polu B2 (I = 25 A) ze zmianą polaryzacji (ze składowych π na składowe σ) w trakcie pomiaru.