uzupelnienia (jadrowe)
Transkrypt
uzupelnienia (jadrowe)
Spin jądra J jest sumą wektorową spinów poszczególnych nukleonów oraz ich momentów orbitalnych. A parzyste à J całkowite A nieparzyste à J (!) połowkowe # n & % li ( % ( $ i=1 ' parzystość jądra o n nukleonach: P = (−1) ∑ Wkład od zamkniętych powłok jądrowych do spinu i całkowitego momentu pędu jądra wynosi zero. Typy rozpadów β • Rozpady Fermiego spin nukleonu się nie zmienia, spin e+nu wynosi zero (część wektorowa operatora przejścia) • Rozpady Gamowa-Tellera spin e+nu wynosi 1 (część aksjalna przejścia) Rozpady super dozwolone: - Jądro początkowe i końcowe mają te same liczby kwantowe 14 O → 14 N + e+ + ν e przejscie 0 + → 0 + Czyste p Fermiego Rozpady dozwolone - Przejścia z l = 0 ; funkcje falowe elektronu i neutrina można przyjąć w postaci: _ _ _ _ ! _ $ exp(i p x / !) 1 ψ # x& = = 1+ i p x / ! +... " % V V { } M ~ ψ f | H | ψi _ _ i p x/ ! ≈ l 2 P ( pe ) dpe ~ M ⋅ F ( Z, pe ) pe2 ( Emax − Ee ) dpe M l =to0 element macierzowy Jeśli nie zależy od energii i wykres Kurie jest linią prostą. Rozpady, w których pojawia się l = 1 nazywamy wzbronionymi l = 2 a rozpady z podwójnie wzbronionymi (wykres Kurie nie jest prostą) Dla dozwolonych przejść: Fermiego – ΔP = 0, ΔJ = 0 Gamowa–Tellera ΔP = 0, ΔJ = 0, ±1; ( 0 → 0 wzbroniony) Forbiddenness Superallowed Allowed First forbidden Second forbidden Third forbidden ΔJ 0+ → 0+ 0, 1 0, 1, 2 1, 2, 3 2, 3, 4 ΔP no no yes no yes p n 40 19 4− K 2+ EC 40 18 1.5049 MeV (10.72%) / β + ( 0.001%) β− 1.31109 MeV (89.28%) Ar p 40 20 n p Ca n 0+ 0+ M 40 19 40 18 Ar K 40 20 Ca Z Kształty jąder atomowych Jądra podwójnie magiczne w stanie podstawowym są sferycznie symetryczne !!! Jeśli wzbudzimy jądro albo dodamy nukleonów jądro ulega deformacji. • Istnieje szereg modeli teoretycznych pozwalających przewidzieć kształt tych jąder • O kształcie jądra można też wnioskować na podstawie zmierzonych doświadczalnie przejść multipolowych Kształty przewidywane przez model FRDM (jednocząstkowe potencjały Yukawy plus poprawki makroskopowe) FRDM cd FRDM cd Informacji o chwilowych kształtach jądra dostarcza nam analiza polowości przejść elektromagnetycznych (E1, M1, E2, M2, E3, M3, E4, …) +, N, …. Dipol kwadrupol octupol -, S, …. Octupole vibrations of nucleus. (taken from H-J. Wolesheima, GSI Darmstadt) + + + 226Ra + + - - W jądrze o trwałej deformacji oktupolowej środek ciężkości masy nie pokrywa się ze środkiem ciężkości ładunku. Prowadzić to będzie do niezerowego elektrycznego momentu dipolowego EDM. Dopuszczalna w Mo delu Stan dardowym wartość EDM jest bardzo mała i poniżej czułości obecnych technik doświadczalnych. Zatem znaczący pomiar niezerowej wartości EDM dla jądra w stanie podstawowym wskazywałby na konieczność uwzględnienia Procesów spoza Modelu Standardowego (Nowa Fizyka). Wyniki doświadczalne Graphical representation of the shapes of 220Rn and 224Ra. LP Gaffney et al. Nature 497, 199-204 (2013) doi:10.1038/nature12073 Wzbudzenia Coulombowskie W zderzeniu dwóch jonów o ładunkach bariera coulombowska EC Z1 i Z 2 Z1Z 2 e 1 Z1Z 2α !c EC = = 4πε 0 R1 + R2 R1 + R2 2 90 232 EC ≈ 300 MeV Na przykład rozpraszanie 40 na Zr 90Th Dla 90 40 Zr o energii kinetycznej 415 MeV ECM ATh = EZr ≈ 299 MeV AZr + ATh sposób wzbudzania jąder i obserwacji, wzbudzenia, deformacji, rotacji,… (wizyta w CYKLOTRONIE Warszawskim !!!) W REX-ISOLDE w CERNie możemy jako pocisków używać krótko żyjących izotopów 220 86 Rn 224 88 Ra MINIBALL Detector Pułapka Penninga Representative γ-ray spectra following the bombardment of 2 mg cm2 –2 60Ni and 120Sn targets by 220Rn and 224Ra. LP Gaffney et al. Nature 497, 199-204 (2013) doi:10.1038/nature12073 Partial level-schemes for 220Rn and 224Ra, showing the excited states of interest for this work. LP Gaffney et al. Nature 497, 199-204 (2013) doi:10.1038/ nature12073 Graphical representation of the shapes of 220Rn and 224Ra. LP Gaffney et al. Nature 497, 199-204 (2013) doi:10.1038/nature12073 The values of the E2 and E3 intrinsic moments, Qλ(I, I′). LP Gaffney et al. Nature 497, 199-204 (2013) doi:10.1038/nature12073 Values of Qλ for low-lying transitions in nuclei as a function of N. LP Gaffney et al. Nature 497, 199-204 (2013) doi:10.1038/nature12073 Eksperyment pani Wu Professor Chien Shiung Wu _ !_$ P̂ # x & = − x " % Lustrzane odbicie +obrót • 1927 – Eugene Wigner postuluje zachowanie parzystości P we wszystkich oddziaływaniach • ~1955 – zagadka τ–θ.(dwa różne mezony K ?) Tsung-Dao Lee i Chen-Ning Yang stwierdzają, że nie ma żadnych doświadczeń potwierdzających zachowanie parzystości P w oddziaływaniach słabych • 1956 – doświadczenie prof. Wu w National Bureau of Standards 60 _ Co → 60 Ni* + e− + ν e Ni* → Ni + 2γ 60 27 Co 5+ 60 28 Ni* 4+ 60 28 Ni 0+ Wynik doświadczenia dowodzi, że parzystość P nie jest zachowana w oddziaływaniach słabych !!! • 1957 - Nagroda Nobla dla Lee i Yanga • 1978 – Nagroda Wolfa z fizyki dla Wu W języku bozonów W i Z: p n W− _ νe e− W sprzęga się tylko do lewosrętnych fermionów i prawoskrętnych antyfermionów spin e _ − spin ν e pe pν spin W 60 spin Co 4+ 5+ spin e pe _ − rozpad spin ν e − π (spin = 0) _ π − → e− ν e pν Zachowanie momentu pędu wymusza prawoskrętność elektronu, ale obecność prawoskrętnej składowej eR jest w oddziaływaniu słabym tłumiona przez czynnik: " v % m2 $1− ' ≈ # c & 2E 2 i stąd elektronowy kanał rozpadu jest silnie tłumiony Γ (π + → e+ν ) Γ (π + → µ +ν ) = (1.230 ±.004) *10 −4 Doświadczenie Goldhabera (1958) skrętność neutrina e− + 152 Eu ( J = 0 ) → 152 Sm* ( J = 1) + ν e 152 Sm* ( J = 1) → 152 Sm ( J = 0 ) + γ γ e− νe pęd spin • Skrętność ν e taka jak γ • Skrętność γ wyznaczona z jego późniejszego oddziaływania (L) • Neutrino ν e jest lewoskrętne ν L !!!!! Ĉ - operator sprzężenia ładunkowego P̂ | ν L > →| ν P > ; Ĉ | ν > → | ν >; P̂ νL νP Ĉ Ĉ νL !_$ ! _$ !_$ P̂ψ # x & = ψ # − x &; Ĉψ ( a ) = ψ # a &; " % " % " % P̂ νP Gdyby parzystość P była zachowana w oddziaływaniach słabych to stan ν P powinien być tak samo obecny w przyrodzie jak stan ν L Nie obserwujemy ν P , zatem PARZYSTOŚĆ P NIE JEST ZACOWANA W ODDZIAŁWANIACH SŁABYCH !!! Ale zgodnie z tym rozumowaniem i rysunkiem powyżej parzystość kombinowana ĈP̂ Powinna być ZACHOWANA w oddziaływaniach słabych !!!