Lecture 5
Transkrypt
Lecture 5
Chromodynamika Krzysztof Kutak Literatura do tego wykładu: QCD and collider physics, Stirling, Ellis, Webber Quarks and leptons, Halzen, Martin Rozpraszanie elektron mion 1.04.15 Kwadrat ampliudy elektron mion Tensor leptonowy Tensor leptonowy 1.04.15 Rozpraszanie elektron mion Rozpraszanie elektron mion Sytuacja gdy energia procesu est wieksza niż przekaz pędu q q' → q q' Wektory kolorowe Dla konkretnego koloru jest to liczba “element macierzowy” =1 q q' → q q' Po podniesieniu do kwadratu dostajemy dla czesci kolorowej Kolor nie jest obserwablą Sumujemy i uśredniamy po kolorach indeks “a” przebiega osiem gluonów q q' → q q' Po podniesieniu do kwadratu dostajemy dla czesci kolorowej Kolor nie jest obserwablą Sumujemy i uśredniamy po kolorach indeks “a” przebiega osiem gluonów q q' → q q' Po podniesieniu do kwadratu dostajemy dla czesci kolorowej Kolor nie jest obserwablą Sumujemy i uśredniamy po kolorach indeks “a” przebiega osiem gluonów Elementy macierzowe dla diżetów Niezmienniczość względem cechowania Niezmiennicze ze wzgledu na transformacje równaie Maxwella przyjmuje postać Ale pozostaje jeszcze swoboda w cechowaniu Lorentza gdzie fizyka nie zmienia sie gdy zrobi się to podstawienie Warunki cechowania Najbardziej ogolna Lorentzowsko kowariantna postac propagatora Warunek nie moze byc spelniony Dla dowolnych B1 B2 Ale w cechowaniu Lorentza dostajemy propagator postaci Przykład gg → gg Przykład gg → gg Niezmienniczosć względem cechowania pozwala nam wybrać sume po polaryzacjach np. takiej postaci dowolny wektor świetlny czynnik kolorowy gg → gg vs. qq → gg 0 gg → gg vs. qg → qg Biegnąca stała Biegnąca stała Rozbieżna logarytmicznie. Wprowadza sie duży parametr regularyzujący Poprawki do propagatora można zinterpretować jako zależność stałej Sprzężenia od skali Biegnąca stała Poprawki wyższych rzędów do propagatora Funkcja beta QED Funkcja ta określa zachowanie stałej sprzężenia w zależności od skali Funkcja beta QCD QCD słabe Dodatni znak. QCD ma inne zachowanie niż QED QCD cechuje asymptotyczna swoboda QED