Opadanie swobodne cząstek w płynie Sedymentacja, separacja
Transkrypt
Opadanie swobodne cząstek w płynie Sedymentacja, separacja
Opadanie swobodne cząstek w płynie Sedymentacja, separacja hydrauliczna / pneumatyczna Założenia w przypadku swobodnego, niezakłoconego opadania cząstek w płynie (cieczy / gazie) : ruch cząstek jest ruchem swobodnym, opadanie nie jest zakłócone przez inne opadające w sąsiedztwie cząstki (małe stężenie) cząstki są kuliste opór ośrodka równoważy siłę ciężkości cząstek i wynikający z tego ruch cząstek jest ruchem jednostajnym G d W R Lepkościomierz Hoeplera – jedna z metod pomiaru lepkości dynamicznej płynów – najprostsza i najtańsza -zasada pomiaru-przykład swobodnego opadania kulki ruchem laminarnym – -- równowaga siły ciężkości skorygowanej o siłę wyporu cieczy oraz siły oporu lepkiego opadania (siły Stokes’a) -R = Fop = 6π r ɳ u = 3 π d ɳ u ; Fnap = G – W ; r=d/2 Opadanie swobodne cząstek w płynie – c.d. Opór ośrodka p f ( uo , d , F ,F ) R p Acz Analiza wymiarowa uo 2 F p 2 f (Re) uod F Re F Opadanie swobodne cząstek w płynie – c.d. • Cząstki kuliste G W R uo 2 F VS ( S F )g A 2 G d 3 6 d W R d 2 uo 2 F ( S F )g 4 uo 4( S L )gd 3 L 2 Kryterium ruchu w opadaniu swobodnym Re Laminarny: u o d F F 1·10-4<Re<0,4 Przejściowy: 0,4<Re< 1·103 Burzliwy: 1·103 <Re< 2·105 Ruch laminarny 24 Re 1·10-4<Re<0,4 uo 4( S F )gd 3 F d 2 g ( S F ) uo 18F uo f ( d 2 ) Ruch przejściowy 0,4<Re< 1·103 uo 18 ,5 Re 0 ,6 4( S F )gd 3 F 0 ,153d 1,14 ( S F )0 ,71 g 0 ,71 uo 0 ,29 0 ,43 F F uo f ( d 1,14 ) Ruch burzliwy 0 ,44 1·103 <Re< 2·105 uo 4( S F )gd 3 F dg ( S F ) uo 1,74 F uo f d =0,44 10-4 0,4 103 105 Re Ruch laminarny uo2 24 uo2 24F d 2 uo2 R A F A F F 2 Re 2 uod F 4 2 R 3dF uo Równanie Stokesa Ruch przejściowy R 2 ,3d 1,4F 0 ,6 F0 ,4uo Równanie Allena Ruch burzliwy uo2 R 0 ,44 A F 2 Równanie Newtona Wzór Kaskasa Współczynnik oporu przepływu dla szerokiego zakresu Re 24 4 0,4 Re Re Zależność prędkości opadania cząstek od ich średnicy uo III I : uo f ( d 2 ) II : uo f (d 1,14 ) II III : uo f ( d ) I d Funkcje upraszczające obliczenia uo 4( S F )gd 3 F u d Re o F F 1. d- znane, uo - szukane 4( S F )gd uo2d 2 F 2 Re 2 3uo F F 2 2 2 Re 4d 3g( S F )F 3F 2 2. uo - znane, d - szukane Re 4( S F )gd F uod F 3uo 2 F 4 g ( S F )F Re 3uo 3 F 2 Z tablic lub wykresu dla obliczonej wartości funkcji znajdujemy wartość liczby Re Re uo F d F Re d F uo F 1. d- znane, uo - szukane Re ; Re 2 F Re Re Re u o d F 2 2. uo - znane, d - szukane Re Re d F Re uo F Re Współczynnik oporu ośrodka jako funkcja liczby Reynoldsa dla cząstek kulistych. Wartości funkcji Re = f (Re2) oraz Re = f (/Re). Re 2 Re 0,06 0,08 408 316 1,4683 2,02368 6801 3953 0,1 0,2 240 120 2,4 4,8 2400 600 0,3 0,5 80 49,5 7,2 12,4 267 99 0,7 1,0 36,5 26,5 17,9 26,5 52,1 26,5 2,0 3,0 14,6 10,4 58,4 93,7 7,3 3,47 5,0 7,0 6,9 5,3 173 260 1,38 0,757 10 20 4,1 2,55 410 1020 0,410 0,1275 30 50 2,00 1,50 1800 3750 0,0667 0,03 70 100 1,27 1,07 6230 10700 0,0181 0,0107 Re Maksymalna średnica cząstki dla ruchu laminarnego Re uod F F 0 ,4 d 2 ( S F )g uo 18F 0 ,4F uo d F d 2 ( S F )g 0 ,4F 18F d F 2 F d 1,93 3 ( S F ) F Minimalna średnica cząstki dla ruchu burzliwego u d Re o F 10 3 F uo 1,74 10 3F uo d F dg ( S F ) F 1,74 dg( S F ) d 69 3 F 10 3F d F F 2 ( S F ) 2 F g Opadanie cząstek niekulistych • λ większe niż dla cząstek kulistych (Ψ↓-λ↑) • prędkość opadania cząstek niekulistych jest mniejsza (nawet o 50-80%!) f Re, Opadanie cząstek niekulistych Re < 0,05 - cząstki niekuliste opadają ruchem laminarnym. Re 24 0,843 lg 0,065 Opadanie cząstek niekulistych 0,05 <Re < 2*103 - cząstki niekuliste opadają ruchem przejściowym. Opadanie cząstek niekulistych 2*103 <Re < 2*105 - cząstki niekuliste opadają ruchem zakłóconym o charakterze burzliwym 5,31 4,88 Wykorzystanie w praktyce opadania cząstek - OPADANIE ZAKŁÓCONE • • • • • • SEPARACJA HYDRAULICZNA SEDYMENTACJA DEKANTACJA ELUTRIACJA ODPYLANIE FLUIDYZACJA ------------------------- Wirowanie Cyklony, hydrocyklony