Plakat
Transkrypt
Plakat
Struktura i własności pochodnych N-fenylofenotiazyn i N-fenylofenoksazyn Maura Malińska Wstęp: Celem pracy magisterskiej była analiza efektów elektronowych w poniższych związkach(Fig.1). S O N N X X X = CN PCS X = CN PCO X = COCH3 PAS X= COCH3 PAO X = COC6H5 PBO X = COC6H5PBS X=H PPS Fig.1 Wzory strukturalne pochodnych N-fenylofenoksazyn (po lewej) i N-fenylofenotiazyn (po prawej) N-fenylofenotiazyny i N-fenylofenoksazyny mają taki sam szkielet węglowy (podstawienie atomami siarki atomów tlenem), ale wykazują odmienne właściwości fotofizyczne, które badano spektroskopowo w różnych rozpuszczalnikach – UV-VIS, fluorescencja i fosforyscencja [1][2]. Fig2. Widma absorbcyjne pochodnych fenoksazyn (a) i fenotiazyn (b) [1] W widmach pochodnych N-fenylofenotiazyn i N-fenylofenoksazyn występują trzy regiony absorpcji 25 200 – 25 880, 31 100 – 31 850 i 41 600 – 41 800 cm-1. N-fenylofenoksazyny wykazują dodatkowe wyraźne pasmo, scharakteryzowane jako 1CT←S0 (gdzie 1CT oznacza stan wzbudzony z przeniesieniem ładunku – charge transfer). Pasmo przy wyższych energiach nie traci na intensywności, co sugeruje, że zależy ona tylko od sprzężenia elektronów (V0), które mogę oszacować dzięki poznaniu kąta (ΘA-D) pomiędzy jednostką donora (pierścienie fenotiazyny bądź fenoksazyny) a jednostką akceptora (podstawiony benzofenon, acetofenon i cyjanobenzen)[1]. (a) (b) (c) (d) (e) (f) Fig.4 Struktury rentgenowskie: (a) PAS ,(b) PBS, (c) PCS, (d) PAO, (e) PBO, (f) PCO. Analiza strukturalna badanych N-fenylofenotiazyn i N-fenylofenoksazyn potwiedza, że pierścienie fenoksazyn są bardziej płaskie, co prawdopodobnie jest przyczyną występowania dodatkowego pasma w widmach absorpcyjnych fenoksazyn. Kąt pomiędzy akceptorem i donorem dla pochodnych acetylowych jest zbliżony – tak jak energia drgania grupy karbonylowej. W przypadku benzoilowych pochodnych podstawnik jest wygięty znacznie nad płaszczyznę fenotiazyny, przez co kąt Θ(A-D) jest znacznie większy dla PBS niż dla PBO. Taką samą prawidłowość wykazują pochodne cyjanowe. Kąt Θ(A-D) dla PCO jest mniejszy niż kąt Θ(A-D) dla PCS. Różnica w tych kątach powoduje zmianę w widmach w podczerwienii. Obniżenie wartości liczb falowych drgań pochodnych fenotiazyn spowodowane jest wygięciem podstawnika, co powoduje zwiększenie sprzężenia V0 i przesunięcie dgrań w stronę wyższych długości fali. Analiza topologiczna eksperymentalnej gęstości elektronowej: Rentgenowski pomiar wysoko-kątowy oraz udokładnienie multipolowe eksperymentalnie wyznaczonej gęstości elektronowej w cząsteczce PAS, za pomocą programu WinXD umożliwiło wyznaczenie parametrów gęstości elektronowej w punktach krytycznych wiązań. Wiązanie C(1)-O(1) posiada parametry charakterystyczne dla wiązania potrójnego, gęstość elektronową powyżej 3 eA-3 i wartość laplasianu –38eA-5. Analizując laplasian gęstości elektronowej, potwierdziłam występowanie słabych oddziaływań typu π•••π: przykładowo pomiędzy C(17) w jednej molekule a C(7) w sąsiedniej. Za pomocą programu TOPXD wykonałam integrację ładunku w całym basenie atomowym dla wszystkich atomów w cząsteczce. Ładunek (Q) siarki, tlenu i azotu umieszczony jest na Fig.5 . Mimo niesymetrycznego podstawnika acetylowego pierścienie węglowe w fenotiazynie nie różnią się znacząco ładunkiem. Spowodowane jest to prostopadłością jednostki akceptora. Zsumowanie zintegrowanego ładunku w jednostce donora i akceptora pokazuje, że Q(A)=+0.502 oraz Q(D)=-0.511. Dodatni ładunek silnie elektronoakceptorowego podstawnika jest sprzeczny z przewidywaniami. (b) (a) Widma w podczerwieni: Charakterystyczne jest dla widm w podczerwieni (IR), że przy podstawieniu grupy aromatycznej w molekule pasmo drgań przsuwa się w stronę niższych energii. Porównując częstości drgań w grupie N-fenylofenotiazyn i Nfenylofenoksazyn wraz z powiększeniem części aromatycznych drgania rozciągające grupy karbonylowej przesuwają się w stronę niższych liczb falowych: ν(C=O) PBO < ν(C=O) PAO ν(C=O) PBS < ν(C=O) PAS (c) Fig.5 Obraz 3D potencjału elektrostatycznego wraz z ładunkami na wybranych atomach oraz zsumowanym ładunkiem adonora i akceptora (a); mapa wykonana w płaszczyżnie S(13), C(19) i C(18) laplasjanu gęstości elektronowej (b) ; trajektorie hesjanu gęstości (niebieski), ścieżki wiązań (różowy) i punkty krytyczne wiązań (czerwony) – (c) Podsumowanie: Mimo bardzo podobnej budowy szkieletu węglowego badane związki wykazują odmienne właściwości fotofizyczne, spektroskopowe i strukturalne. Fig3. Widma IR proszkowe wykonane metodą ATR: PAO, PAS, PBO, PBS. Interesujące jest natomiast, że drgania grupy karbonylowej dla pochodnych acetylowych występują przy podobnych liczbach falowych, a dla pochodnych benzoilowych widać charakterystyczne obniżenie dla PBS w porównaniu z PBO: ν(C=O) PAO ~ ν(C=O) PAS ν(C=O) PBS < ν(C=O) PBO ν(C=O) PCS < ν(C=O) PCO Analiza strukturalna: Pomiar dyfraktometryczny wykonałam na dyfraktometrze KUMA KM4CCD z monochromatorem grafitowym i lampą molibdenową w temperaturze 100 K. Na rysunku (Fig.4) przedstawione są struktury z elipsoidami termicznymi z prawdopodobieństwem 50% wykonane w programie ORTEP. Udokładnienie i rozwiązanie struktury wykonałam za pomocą pakietu SHELIX[3]. Zmiany w geometrii, wynikające z podstawienia do układu coraz mocniejszych podstawników elektronoakceptorowych silniej wpływają na pochodne fenotiazyny. Właściwości spektroskopowe badanych związków zależą od geometrii -wzajemnego położenia pierścieni fenotiazyny bądź fenoksazyny względem podstawnika przy azocie. Analiza laplasianu eksperymentalnej gęstości elektronowej dowodzi występowania słabych oddzaiaływań typu π•••π. Integracja ładunków w cząsteczce pokazała sprzeczne z oczekiwaniami naładowanie jednostek akceptora (dodatnie) i donora (ujemne). Referencje: [1] Borowicz, P.; Herbich, J.; Kapturkiewicz, A.; Nowacki, J.; Chem. Phys.; 1999, 224, 251 [2] Borowicz, P.; Herbich, J.; Kapturkiewicz, A.; Anulewicz-Ostrowska, R.; Nowacki, J.; Grampp, G.; Phys. Chem. Chem. Phys., 2000, 2, 4275-4280 [3] G. M. Sheldrick, SHELXL93. Program for the Refinement of Crystal Structures, Univ. of Göttingen, Germany.