Rozkład temperatur na przegrodach budowlanych
Transkrypt
Rozkład temperatur na przegrodach budowlanych
Model W-S-A-T Rozkład temperatur na przegrodach budowlanych Szacowanie mocy pożaru na podstawie odczytu temperatury z sufitu Krzysztof RYKACZEWSKI Warszawa, 16 grudnia 2013 [https://www.dropbox.com/s/o70z3t0724rofr3/ICRA CB M1.pdf] Krzysztof RYKACZEWSKI 1/20 Model W-S-A-T Model dwustrefowy ṁp (H) − ṁp (h) ρu , Tu , Vu ṁp (h) ρl , Tl , Vl ρa , Ta , Va (Z0) Zakładamy, że ρl = ρa , Tl = Ta . Krzysztof RYKACZEWSKI 2/20 Model W-S-A-T Model W-S-A-T Junichi WATANABE ( 渡辺純一 ), Shigeki SHIMOMURA ( 下村茂樹 ), Youichi AOYAMA ( 青山洋一 ) and Takeyoshi TANAKA ( 田中哮義 ), 2003. A formula for prediction of ceiling jet temperature in two layer environment, Fire Safety Science, 1 (7) pp. 431–442. Krzysztof RYKACZEWSKI 3/20 Model W-S-A-T Ceiling Jet r ṁp (H) − ṁp (h) ṁp (h) H h Q̇ Krzysztof RYKACZEWSKI 4/20 Model W-S-A-T Ceiling Jet Przy oznaczeniach z mojego poprzedniego referatu, mamy z zasady zachowania energii (1) cp Ta ṁp (h) + cp Tu ṁp (H) − ṁp (h) + Q̇c = cp T (H)ṁp (H), gdzie Q̇c to moc konwekcyjna pożaru, H wysokość pokoju, ṁp (x ) to przepływ masy płomienia na wysokości x , T (H) to średnia temperatura na suficie (na wysokości H). Dlatego wzrost średniej temperatury na wysokości sufitu to ṁp (h) Qc ∆T (H) := T (H) − Ta = 1 − (Tu − Ta ) + . (2) ṁp (H) cp ṁp (H) Ponadto drugi składnik w równaniu (2) oznacza wzrost przepływu w płomieniu między jednorodnym a warstwowym środowiskiem, czyli ∆T a (H) = Krzysztof RYKACZEWSKI Qc . cp ṁp (H) (3) 5/20 Model W-S-A-T Ceiling Jet (Z1) Zakładamy, że przepływ masy płomienia ṁp w warstwowym środowisku jest taki sam jak w środowisku jednorodnym (Zukoski), tzn. (4) ṁp (x ) = 0.07Q̇ 1/3 x 5/3 , gdzie Q̇ to HRR. Łącząc powyższe równania otrzymujemy 5/3 ! h ∆T (H) = 1 − (Tu − Ta ) + ∆T a (H). H Krzysztof RYKACZEWSKI (5) 6/20 Model W-S-A-T Ceiling Jet (Z2) Zakładamy, że podobnymi równaniami da się opisać wszystkie warstwy, tzn. 5/3 ! h (Tu − Ta ) + ∆T Alp (H, r ), (6) ∆T (H, r ) = 1 − H gdzie 2/3 16.9 Q̇ 5/3 , gdy r /H 6 0.18, H 2/3 ∆T Alp (H, r ) := −2/3 r 5.38 Q̇ 5/3 , gdy r /H > 0.18. H H Krzysztof RYKACZEWSKI 7/20 Model W-S-A-T Model dwustrefowy (Z3) Masę do górnej warstwy dodaje tylko płomień, tzn. z prawa zachowania masy mamy d (ρu Vu ) = ṁp (h). dt (7) (Z4) Zakładamy, że znaczna część wydzielanego ciepła jest pochłaniana przez górną warstwę, a część energii absorbowanej przez dolną część ścian jest uwalniana do górnej warstwy, tzn. d cp Tu ρu Vu = Q̇ − Q̇w + cp Ta ṁp (h), dt (8) gdzie Q̇w to energia pochłaniana przez ściany pokoju. (Z5) Zaniedbujemy efekt zmiany ciśnienia powodowanej przez pożar, dlatego równanie gazu przyjmuje postać: ρu Tu = ρa Ta . Krzysztof RYKACZEWSKI (9) 8/20 Model W-S-A-T Obliczanie wysokości dolnej warstwy Zauważmy, że mamy d dTu d cp Tu ρu Vu = cp ρu Vu + cp Tu (ρu Vu ). dt dt dt (10) Następnie wstawiamy to do równania (8). Mnożymy stronami równanie (7) przez cp Tu i odejmujemy od równania (8). Otrzymujemy wtedy dTu 1 = Q̇ − Q̇w − cp (Tu − Ta )ṁp (h) . dt cp ρu Vu (11) Równanie (7) można rozwinąć do postaci d dVu dρu (ρu Vu ) = ρu + Vu = ṁp (h). dt dt dt (12) Z równania (9) mamy ρu dTu dρu =− · . dt Tu dt Krzysztof RYKACZEWSKI (13) 9/20 Model W-S-A-T Obliczanie wysokości dolnej warstwy Używając równań (11), (12) oraz (13) otrzymamy równanie dVu Q̇ − Q̇w + cp Ta ṁp (h) = . dt cp ρu Tu Ponieważ Vu = A(H − h), gdzie A to pole powierzchni podłogi, mamy −A dh dt , a więc Q̇ − Q̇w + cp Ta ṁp (h) dh =− . dt cp ρu Tu A (14) dVu dt = (15) Równania (11) i (15) stanowią trzon tego modelu. Dla uzupełnienia modelu potrzeba jeszcze napisać kilka równań na transport ciepła. Krzysztof RYKACZEWSKI 10/20 Model W-S-A-T Równania procesu spalania (Z6) Zakładamy, że ciepło ucieka przez ściany poprzez promieniowanie cieplne i ciepło konwekcyjne. Promieniowanie cieplne z górnej warstwy można podzielić na trzy części: 1 transfer ciepła przez sufit (c), 2 transfer ciepła przez tą część ścian, która dotyka górnej warstwy (g), 3 transfer ciepła przez podłogę oraz tą część ścian, która nie dotyka górnej warstwy (d). q̇c q̇g q̇d Krzysztof RYKACZEWSKI 11/20 Model W-S-A-T Równania procesu spalania Równania wyglądają jak poniżej: q̇c00 = w u σ(Tu4 − Tc4 ) + C (Tu − Tc ), (16) q̇g00 q̇d00 (17) = = w u σ(Tu4 w u σ(Tu4 − − Tg4 ) + Ta4 ), C (Tu − Tg ), (18) gdzie C to ciepło spalania, w to emisja ciepła przez ściany (= 1), u to emisja ciepła przez górną warstwę (= 1), Tc oraz Tg to temperatury sufitu oraz części ściany dotykającej górnej warstwy. Zakładamy, że temperatura podłogi oraz ścian w dolnej warstwie jest równa Ta . Dlatego całkowita energia, którą tracimy przez górną warstwę wynosi Q̇w = q̇c00 A + q̇g00 L(H − h) + q̇d00 A, (19) gdzie L to średnica pokoju. Krzysztof RYKACZEWSKI 12/20 Model W-S-A-T Równania procesu spalania Wystarczy teraz podać równania na temperatury Tc , Tg ścian pokoju. W tym celu użyjemy równania ciepła 2 ∂T k ∂ T = (20) ∂t cρ ∂ 2 x z warunkami brzegowymi typu Neumanna −k ∂T = q̇i00 , ∂x |x =0 −k ∂T = 0, ∂x |x =l (21) gdzie k to przewodnictwo cieplne, c to ciepło właściwe, a ρ to gęstość materiału, z którego zrobione są ściany; x oznacza odległość od wewnętrznej części ściany, l to szerokość ściany. Ciepło wydzialane na powierzchnię q̇i00 jest równe q̇c00 lub q̇g00 , w zależności, którą część budynku rozpatrujemy. Krzysztof RYKACZEWSKI 13/20 Model W-S-A-T Ceiling Jet Q̇w x =l Krzysztof RYKACZEWSKI x =0 14/20 Model W-S-A-T Eksperymenty — schemat pokoju 4.0 m 3.0 m 2.5 m 0.05 m 4m 0.75 m Fire source 10 m Krzysztof RYKACZEWSKI 15/20 Model W-S-A-T Temperature [K] Eksperymenty I (alkohol) 400 380 360 340 320 300 280 r = 0m r = 2.5m r = 3.0m Experiment 0 200 r = 4.0m Prediction by Eq.(5) 400 600 800 Time [s] Krzysztof RYKACZEWSKI 16/20 Model W-S-A-T Temperature [K] Eksperymenty II (n-heptan) 420 400 380 360 340 320 300 280 r = 0m r = 2.5m Experiment 0 50 100 r = 3.0m r = 4.0m Prediction by Eq.(5) 150 200 250 300 Time [s] Krzysztof RYKACZEWSKI 17/20 Model W-S-A-T Temperature [K] Eksperymenty III (poliuretan) 340 330 320 310 300 290 280 r = 0m r = 2.5m 0 Experiment r = 3.0m r = 4.0m Prediction by Eq.(5) 50 150 100 200 250 300 Time [s] Krzysztof RYKACZEWSKI 18/20 Model W-S-A-T Multilayer zone model Krzysztof RYKACZEWSKI 19/20 Model W-S-A-T Co dalej? implementacja tego modelu(?); model wielowarstwowy(?). Krzysztof RYKACZEWSKI 20/20