uzwojenie sześciofazowej maszyny synchronicznej z
Transkrypt
uzwojenie sześciofazowej maszyny synchronicznej z
Maszyny Elektryczne – Zeszyty Problemowe Nr 3/2015 (107) 39 Jan Szczypior, Mateusz Rzeszowski Politechnika Warszawska UZWOJENIE SZEŚCIOFAZOWEJ MASZYNY SYNCHRONICZNEJ Z MAGNESAMI TRWAŁYMI WINDING OF SIX-PHASE PERMANENT MAGNET SYNCHRONOUS MACHINE Streszczenie: W pracy porównano warianty uzwojenia sześciofazowej maszyny synchronicznej z magnesami trwałymi o mocy 2.5 kW i prędkości obrotowej 1500 obr/min (4 bieguny). W maszynie zastosowano magnesy powierzchniowe o jednakowej grubości. Przez przesunięcie wierzchołka kąta środkowego magnesu względem środka wirnika uzyskano nierównomierną szczelinę powietrzną. Rozpatrzono uzwojenia średnicowe i skrócone rozłożone w 24 i 30 żłobkach, bez skosu i ze skosem żłobków. W przypadku 30 żłobków, w celu uzyskania przesunięcia o 30 stopni pomiędzy pierwszymi harmonicznymi napięć indukowanych w odpowiednich fazach, w jednym zezwoju w każdej fazie zmniejszono liczbę zwojów. Na podstawie parametrycznego modelu polowego 2D wyznaczono przebiegi napięć indukowanych w poszczególnych uzwojeniach w zależności od wielkości kąta magnesu i przesunięcia jego wierzchołka. Do oceny rozpatrywanych wariantów uzwojeń przyjęto THD napięć fazowych i przewodowych RMS pierwszej harmonicznej napięcia oraz współczynnik pulsacji mocy. Abstract: The paper compares several winding types of six-phase permanent magnet synchronous machine with rated power of 2.5 kW and rotation speed 1500 rpm (4 poles). Uniform thickness surface permanent magnets were used in this machine. No uniform air gap was obtained by moving the tip of central angle of magnet relative to the center of the rotor. It was considered full pitch and short pitching winding type with 24 and 30 slots, without skew and with slots skew. In case of 30 slots, to obtain shift of 30 electrical degrees between the fundamental harmonics of EMF in appropriate phases in one coil in each phase, the number of turns have been decreased. Based on parametric 2D FEM model Back-EMF waveforms were determined in each windings according to the magnet span and movement of its central angle tip. THD, RMS phase voltages and power pulse ratio were adopted to evaluate the windings types. Słowa kluczowe: sześciofazowa maszyna synchroniczna z magnesami trwałymi, analiza uzwojeń. Keywords: six-phase permanent magnet synchronous machine, analysis of the windings. 1. Wprowadzenie – cel pracy Praca dotyczy sześciofazowej maszyny synchronicznej z magnesami trwałymi o mocy 2.5 kW i prędkości obrotowej 1500 obr/min (4 bieguny). Rozpatrzono sześciofazowy niesymetryczny układ napięć składający się z dwóch symetrycznych układów trójfazowych (1, 2, 3) i (1’, 2’, 3’) przesuniętych o 30 o . Zaletą takich maszyn są małe pulsacje momentu i duża niezawodność [1, 2, 3]. Maszyna jest przeznaczona do stanowiska, na którym są badane algorytmy sterowania. Dodatkowe wymagania dotyczące maszyny to: kształt napięcia bliski sinusoidalnemu oraz możliwie małe: indukcyjności pasm, moment zaczepowy i pulsacje momentu elektromagnetycznego. Z powodu niewielkiej mocy i ograniczonej średnicy zewnętrznej przyjęto liczbę żłobków stojana Q=24. Przy p=2 parach biegunów i m=6 fazach liczba żłobków na biegun i fazę q=1. Na rys. 1 pokazano gwiazdę napięć uzwojenia trójfazowego, dwuwarstwowego o liczbie żłobków Q=24 i p=2. 16 15 -23 17 F2 14 -20 4 -11 5 -24 18 F1 3 2 -8 13 -19 -12 6 1 -7 7 12 19 24 8 11 -3 9 -410 20 23 -1521 -1622 F3 Rys.1. Gwiazda napięć uzwojenia dwuwarstwowego m=3, Q=24, p=2 40 Maszyny Elektryczne – Zeszyty Problemowe Nr 3/2015 (107) Z rysunku tego wynika, że uzwojenie takie można łatwo przekształcić w interesujące nas uzwojenie sześciofazowe (2x3f/30). Dolne boki zezwojów poszczególnych faz powinny być umieszczone odpowiednio w żłobkach (1, -7, 13, -19) faza 1, (2, -8, 14, -20) faza 1’, (5, 11, 17 -23) faza 2, (6, -12, 18, -24) faza 2’, (9, -15, 21 -3) faza 3, (10, -16, 22, -4) faza 3’. Z rys. 1 wynika, że składowe napięć w grupach fazowych mają tę samą fazę. Współczynnik grupy takiego uzwojenia jest równy 1, a kształt napięcia – jego chwilowy przebieg zależy tylko od przestrzennego rozkładu pola magnetycznego. Przy 24 żłobkach rozpatrzono uzwojenie dwuwarstwowe średnicowe o poskoku y=6, dla którego współczynnik uzwojenia ku1=1 i uzwojenie skrócone o poskoku y=5 żłobków, dla którego współczynnik uzwojenia jest równy współczynnikowi skrótu (1) i jest równy ku2=0.966. yπ (1) k s = sin( ) τ 2 gdzie: y – poskok uzwojenia i τ – podziałka biegunowa są mierzone liczbą żłobków. Oprócz dwóch wariantów uzwojenia z 24 żłobkami rozpatrzono jeszcze uzwojenie o liczbie żłobków Q=30. Jest to uzwojenie ułamkowo-żłobkowe o q=1,25. Gwiazdę napięć dwuwarstwowego uzwojenia trójfazowego o Q=30 żłobkach pokazano na rys. 2. 19 20 -28 18 21 F2 -25 -29 17 -13 22 5 F1 4 3 6 -14 7 -30 -24 -10 2 23 16 -9 -15 1 8 -8 -23 15 9 30 14 10 24 -3 11 -4 12 -5 13 29 25 -18 28 26 -19 27 -20 F3 Rys.2. Gwiazda napięć uzwojenia dwuwarstwowego m=3, Q=30, p=2 Przy tej liczbie żłobków podział grup fazowych uzwojenia trójfazowego na dwie podgrupy przesunięte o 30 stopni jest możliwy tylko przy zmniejszeniu liczby zwojów w pewnych zezwojach poszczególnych faz. Wybrano do tego zezwoje leżące w żłobkach, reprezentowanych przez promienie najbardziej odchylone od osi poszczególnych faz. Są to odpowiednio żłobki: 9 w 1 fazie, 24 w fazie 1’, 14 w 2 fazie, 29 w fazie 2’, 4 w 3 fazie, 19 w fazie 3’. Z sumowania wektorowego promieni 1, -8, 16, -23 i zredukowanego promienia -9 oraz 2, -10, 17, -25 i zredukowanego 24 oraz warunku przesunięcia sum o 30 stopni wyznaczono współczynnik krz zmniejszenia liczby zwojów w wybranych żłobkach. Współczynnik ten spełnia równanie (2) i wynosi 0.8045 π π π j j j π (2) arg( 2e 30 + 2 e 10 + k rz e 6 ) = 12 Z rys. 2 wynika, że napięcie fazowe powstaje z sumowania napięć zezwojów o trzech rożnych fazach. Powoduje to zmniejszenie amplitudy napięcia wypadkowego i wygładzenie jego kształtu. Współczynnik grupy takiego uzwojenia jest określony zależnością (3) i wynosi 0.95 k g =| 2e j π 30 + 2e j π 10 + k rz e j π 6 | /5 (3) Tak zdefiniowany współczynnik określa zmniejszenie napięcia fazowego, spowodowane geometrycznym sumowaniem napięć zezwojów należących do tego pasma i redukcją zwojów w jednym zezwoju w stosunku do napięcia określonego iloczynem liczby zwojów w fazie i napięcia zwojowego. Dla uściślenia porównań uzwojeń przyjęto takie same liczby zwojów w fazie w uzwojeniu z 24 i z 30 żłobkami przed redukcją liczby zwojów w zezwoju. Podziałka biegunowa tego uzwojenia jest równa 7,5 żłobków. Rozpatrzono dwa warianty uzwojenia skróconego o poskoku y = 7 i y = 6 żłobków. Współczynnik uzwojenia o poskoku y=7 jest równy iloczynowi współczynnika grupy (3) i współczynnika skrótu (1) i wynosi ku3=0.945, natomiast współczynnik uzwojenia o poskoku y=6 wynosi ku4=0.903. Ze względu na wymagane małe indukcyjności uzwojeń zastosowano w wirniku magnesy powierzchniowe o jednakowej wysokości. Przez przesunięcie wierzchołka kąta środkowego magnesu względem środka wirnika o zadaną wartość hr (rys. 3.) uzyskano nierównomierną szczelinę powietrzną. W ten sposób oraz dodatkowo przez zastosowanie skosu żłobków stojana o podziałkę żłobkową Maszyny Elektryczne – Zeszyty Problemowe Nr 3/2015 (107) zmniejszono zawartość wyższych harmonicznych napięć indukowanych oraz ograniczono pulsacje momentu. Zastosowanie skosu żłobków powoduje wygładzenie chwilowych przebiegów napięć kosztem niewielkiego zmniejszenia ich amplitudy. Zmniejszenie amplitudy jest określone współczynnikiem skosu α α (4) k sk = sin( s ) / s 2 2 gdzie αs jest elektrycznym kątem skosu. W uzwojeniu z 24 żłobkami kąt skosu jest równy 30o, ksk=0,989, w uzwojeniu z 30 żłobkami kąt skosu wynosi 24o, ksk=0,993. Współczynniki rozpatrywanych uzwojeń bez i ze skosem żłobków zestawiono w tabeli 1. Tabela 1. Współczynniki rozpatrywanych uzwojeń Współczynnik uzwojenia bez skosu ze skosem 1 0,989 0,966 0,955 0,945 0,938 0,903 0,896 Uzwojenie Q24y6 Q24y5 Q30y7 Q30y6 Z wartości współczynników uzwojenia wynika, że napięcia indukowane w kolejnych wariantach uzwojenia będą mniejsze w stosunku do pierwszego odpowiednio o ok. 3,5 %, 5,5 % i 9,5 % . Zmniejszenie wartości napięcia indukowanego może być łatwo skompensowane przez proporcjonalne zwiększenie długości maszyny. Celem pracy była ocena czterech wariantów uzwojeń, dwóch o 24 żłobkach Q24y6 i Q24y5 oraz dwóch o 30 żłobkach Q30y7 i Q30y6, następującymi kryteriami: - współczynnikiem zawartości wyższych harmonicznych (THD) napięć indukowanych, - RMS 1 harmonicznej napięcia indukowanego, - współczynnikiem pulsacji mocy określonym max P ( t ) − min P ( t ) (4) k pP = 2 Psr gdzie: P(t ) = 6 ∑ u (t )i(t ) chwilowa i wartość i =1 mocy Psr – średnia wartość mocy chwilowej ui(t) – fazowe napięcie indukowane i(t) – prąd fazowy obliczany w układzie połączenia faz w gwiazdę bez przewodu zerowego. 2. Model polowy maszyny Do oceny poszczególnych uzwojeń zaproponowanymi wyżej kryteriami potrzebne są zależności napięć indukowanych w poszczególnych fazach od czasu w przedziale jednego okresu. W tym celu opracowano parametryczny model polowy 2D maszyny. Model umożliwia obliczanie napięć indukowanych w poszczególnych pasmach uzwojenia i momentu elektromagnetycznego w stanie jałowym przy znamionowej prędkości obrotowej. Parametryczne zdefiniowanie geometrii przekroju maszyny umożliwiało zmianę kąta środkowego magnesu αm (rys. 3.)i przesunięcia jego wierzchołka względem środka wirnika o zadaną wartość hr [mm]. W każdym przypadku zachowywano jednakową wartość minimalnej grubości szczeliny powietrznej pomiędzy magnesem i stojanem równą 0.8 mm. Ze względu na symetrię maszyny z 24 żłobkami wystarczyło zamodelować tylko ¼ jej przekroju – jeden biegun. Przykładowy rozkład pola w maszynie z 24 żłobkami pokazano na rys. 3. Napięcia indukowane w poszczególnych fazach obliczono przy 90 zwojach w zezwoju. Rys.3. Mapa indukcji i linie sil pola w przekroju 1 bieguna maszyny z 24 żłobkami. W przypadku stojana z 30 żłobkami, ze względu na specyfikę uzwojenia (brak powtarzalnych sekcji), zamodelowano cały przekrój maszyny. Przykładowy rozkład pola w maszynie z 30 żłobkami pokazano na rys. 4. Napięcia indukowane w poszczególnych fazach obliczono przy 72 zwojach w pełnych zezwojach i 58 zwojach o zredukowanych zezwojach. Przy tych liczbach zwojów zachowano te same wartości współczynników zapełnienia przekrojów żłobków w maszynie z 24 i 30 żłobkami. Dla każdego wariantu uzwojenia wykonano serie obliczeń przy różnych warto- 41 42 Maszyny Elektryczne – Zeszyty Problemowe Nr 3/2015 (107) ściach kąta środkowego magnesu αm od 74 co 4 do 102 stopni i różnych przesunięciach jego wierzchołka względem środka wirnika hr od 4 co 1 do 7 mm. Przebiegi napięć ze skosem obliczono na podstawie napięć bez skosu metodą uśredniania w przedziale określonym kątem skosu. Z rys. 5 wynika, że napięcia indukowane w uzwojeniach rozłożonych w 30 żłobkach mają znacznie mniejsze pulsacje i zgodnie z przewidywaniami mniejsze amplitudy. Z rys. 5 i 6 wynika, że większy efekt wygładzenia napięć za pomocą skosu żłobków występuje w uzwojeniach rozłożonych w 24 żłobkach. 3. Analiza wyników obliczeń Rys.4. Mapa indukcji i linie sił pola w przekroju maszyny z 30 żłobkami. Na rys. 5. pokazano zależności napięć indukowanych fazowych, od czasu w poszczególnych uzwojeniach przy αm = 90o i hr=4 mm bez skosu żłobków. Na podstawie obliczonych, chwilowych przebiegów napięć indukowanych w rozpatrywanych uzwojeniach obliczono wartości zaproponowanych wcześniej kryteriów ich oceny. Na rys. 7. przedstawiono zależność współczynnika THD napięć fazowych, a na rys. 8. współczynnika THD napięć przewodowych (pomiędzy 1 i 2 fazą), w zależności od kąta magnesów αm, przy przesunięciu hr=4 mm (bez skosu żłobków linie cienkie, ze skosem żłobków linie grube). 25 Q24y6 Q24y5 Q30y7 Q30y6 400 200 100 0 -100 20 THD w % 1 harm. Napiecia 1 fazy, V 300 Q24y6 Q24y5 Q30y7 Q30y6 -300 0 74 30 60 90 120 150 180 210 240 270 300 330 360 Położenie wirnika, st. el. Rys.5. Napięcia indukowane w 1 fazie poszczególnych uzwojeń bez skosu żłobków. Napiecia 1 fazy, V 200 Q24y6 Q24y5 Q30y7 Q30y6 100 82 86 90 Kąt magnesu αm, stopnie 94 15 THD w % 1 harm. 400 78 Rys.7. Wsp. THD napięć fazowych w poszczególnych uzwojeniach, hr=4 mm. Na rys. 6 pokazano przebiegi tych samych napięć, ale ze skosem żłobków. 300 10 5 -200 -400 0 15 Q24y6 Q24y5 Q30y7 Q30y6 10 5 0 -100 -200 0 74 -300 -400 0 30 60 90 120 150 180 210 240 270 300 330 360 Położenie wirnika, st. el. Rys.6. Napięcia indukowane w 1 fazie poszczególnych uzwojeń ze skosem żłobków. 78 82 86 90 Kąt magnesu αm, stopnie 94 Rys.8. Wsp. THD napięć przewodowych (1,2) w poszczególnych uzwojeniach, hr=4 mm, Maszyny Elektryczne – Zeszyty Problemowe Nr 3/2015 (107) 3 Wsp. puls. mocy, % 2.5 Q24y6 Q24y5 Q30y7 Q30y6 2 1.5 1 0.5 0 74 78 82 86 Kąt magnesu, stopnie 90 94 Rys.9. Wsp. pulsacji mocy w poszczególnych uzwojeniach, hr=4 mm, bez skosu linie cienkie ze skosem linie grube. Z rys. 9. wynika, że skos żłobków powoduje znaczne ograniczenie pulsacji mocy szczególnie w uzwojeniu z 24 żłobkami. Ponieważ zastosowanie skosu żłobków znacząco zmniejsza THD napięć przewodowych i współczynnik pulsacji mocy, to w dalszej części pracy będą rozpatrywane tylko uzwojenia ze skosem żłobków. Ocenę rozpatrywanych uzwojeń pod kątem amplitudy napięć indukowanych zrealizowano za pomocą współczynnika zmniejszenia napięcia. Współczynnik ten określa procentowe zmniejszenie RMS pierwszej harmonicznej napięcia indukowanego w danym uzwojeniu w stosunku do maksymalnej wartości RMS pierwszej harmonicznej napięcia, która występuje w uzwojeniu Q24y6 przy maksymalnym kącie magnesów. Na rys. 10 przedstawiono zależność współczynnika zmniejszenia RMS napięciaw poszczególnych uzwojeniach ze skosem żłobków, w zależności od kąta magnesów przy hr=4 mm. kzRMS 1h. nap. w % RMSmax 20 Q24y6 Q24y5 Q30y7 Q30y6 15 10 5 0 74 78 82 86 90 Kąt magnesu αm, stopnie 94 Rys. 10. Wsp. zmniejszenia RMS pierwszej harmonicznej napięcia w poszczególnych uzwojeniach ze skosem żłobków, hr=4 mm. Z rys. 10. wynika, że przy maksymalnym kącie magnesów zmniejszenie napięć w uzwojeniach Q24y6, Q30y7, Q30y6 w stosunku do uzwojenia Q24y6 wynosi odpowiednio ok. 3,5, 5 i 9 %, co jest zgodne z szacunkami wykonanymi na podstawie wartości współczynników uzwojeń (tabela 1.). Przedstawione na rys. 8, 9 i 10 zależności przyjętych kryteriów oceny poszczególnych uzwojeń od kąta magnesów przy hr=4 mm obliczono również dla hr = 5, 6, i 7 mm. Żeby dokonać wyboru kąta magnesów i przesunięcia hr, przy których dane uzwojenie ma najlepszą ocenę, dla każdego uzwojenia zestawiano zależności THD i wsp. pulsacji mocy od kąta magnesów przy rożnych hr. Na rys. 11 i 12 przedstawiono te zależności dla uzwojenia Q24y6, a na rys. 13 i 14 dla uzwojenia Q30y7. 10 hr =4 hr =5 hr =6 hr =7 8 THD w % 1 harm. Z rys. 7 i 8 wynika, że minimalne wartości THD napięć przewodowych występują przy maksymalnym kącie magnesów i są o kilka procent mniejsze od minimalnych wartości THD napięć fazowych. Jest to spowodowane brakiem w napięciach przewodowych harmonicznych nieparzystych podzielnych przez trzy ((3+6k)f, k=0,1,...), które w napięciach fazowych przy dużych kątach magnesów przyjmują znaczne wartości. Najczęściej, przy zasilaniu maszyn stosuje się układy połączeń uzwojeń w gwiazdę bez przewodu zerowego. W takich układach nieparzyste harmoniczne podzielne przez trzy nie wymuszają prądów i pulsacji mocy. W związku z powyższym do dalszej oceny uzwojeń pod względem zawartości wyższych harmonicznych w napięciach indukowanych przyjęto współczynnik THD napięć przewodowych. Do oceny rozpatrywanych uzwojeń pod względem wytwarzanych w maszynie pulsacji mocy obliczono wartości współczynników według (4) i jako zależności od kąta magnesów przedstawiono na rys. 9. 43 6 4 2 0 78 82 86 90 94 98 Kąt magnesu αm, stopnie 102 Rys.11. Wsp. THD napięć przewodowych (1,2) przy rożnych hr dla uzwojenia Q24y6. 44 Maszyny Elektryczne – Zeszyty Problemowe Nr 3/2015 (107) 1 hr =4 hr =5 hr =6 hr =7 Wsp. puls. mocy, % 0.8 4. Podsumowanie 0.6 0.4 0.2 0 78 82 86 90 94 98 Kąt magnesu αm, stopnie 102 Rys.12. Wsp. pulsacji mocy przy rożnych hr dla uzwojenia Q24y6. 6 hr =4 hr =5 hr =6 hr =7 THD w % 1 harm. 5 4 3 2 1 0 82 86 90 94 98 Kąt magnesu αm, stopnie 102 Rys.13. Wsp. THD napięć przewodowych (1,2) przy rożnych hr dla uzwojenia Q30y7. hr =4 hr =5 hr =6 hr =7 0.25 0.2 0.15 0.1 0.05 0 82 86 90 94 98 Kąt magnesu αm, stopnie 102 Rys.14. Wsp. pulsacji mocy przy rożnych hr dla uzwojenia Q30y7. Tabela 2. Optymalne wartości kryteriów oceny uzwojeń. Uzwojenie Q24y6 Q24y5 Q30y7 Q30y6 W pracy zaproponowano kryteria oceny i oceniono cztery warianty uzwojeń sześciofazowej maszyny synchronicznej z magnesami trwałymi. Zdecydowanie lepszą ocenę wszystkich uzwojeń uzyskano przy zastosowaniu skosu żłobków. Wszystkie uzwojenia uzyskały najlepszą oceną, przy kącie magnesów równym 102o i przesunięciu hr równym 6 mm. Zaproponowane nietypowe uzwojenie Q30y7 w porównaniu do typowego uzwojenia Q24y6 umożliwia uzyskanie ponad dwukrotnie mniejszej wartości wsp. THD napięć przewodowych i pięciokrotnie mniejszego współczynnika pulsacji mocy. Najmniejszą wartość wsp. THD napięć przewodowych zapewnia uzwojenie Q24y5, natomiast najmniejszą wartość współczynnika pulsacji mocy uzwojenie Q30y7. Utrzymanie tej samej wartości napięcia w uzwojeniu Q30y7 jak w uzwojeniu Q24y6 wymaga 5% zwiększenia długości maszyny. 5.Literatura 0.3 Wsp. puls. mocy, % metrach mają najlepsze oceny. Optymalne wartości przyjętych kryteriów oceny poszczególnych uzwojeń zestawiono w tabeli 2. Wsp. THD % 2,3 0,6 1,05 0,8 Wsp. kpP % 0,05 0,17 0,01 0,075 Wsp. zmn. nap. % 0,00% 3,00% 4,90% 8,50% Z rys. 11-14 wynika, że uzwojenie Q24y6 i Q30y7 mają najlepsze oceny przyjętymi kryteriami, gdy hr=6 mm i αm = 102 o. Podobnie pozostałe uzwojenia również przy tych para- Fan Wu, Ping Zheng, Yi Sui, Bin Yu, Pengfei Wang: Design and Experimental Verifi- [1] cation of a Short-Circuit Proof Six-Phase Permanent Magnet Machine for Safety Critical Applications, IEEE Transactions on Magnetics, vol. 50, no. 11, November 2014, 8204304 [2] Chengde Tong, Fan Wu, Ping Zheng, Yi Sui, LumingCheng: Analysis and Design of a FaultTolerant Six-Phase Permanent-Magnet Synchronous Machine for Electric Vehicles, 2014 17th International Conference on Electrical Machines and Systems (ICEMS),Oct. 22-25, 2014, Hangzhou, China, pp. 1629-1632. [3] Szczypior J., Jakubowski R.: Konstrukcja maszyny do napędu samochodu elektrycznego o specjalnych wymaganiach, Prace naukowe Instytutu Maszyn, Napędów i Pomiarów Elektrycznych Polit. Wrocławskiej, Nr 66/2012, T 2, str. 396-407. Autorzy dr inż. Jan Szczypior, tel. 22 E-mail: [email protected] 234 74 06 mgr. inż. Mateusz Rzeszowski E-mail: [email protected] Politechnika Warszawska, 00-662 Warszawa, Plac Politechniki 1.