Badanie zjawiska rezonansu elektrycznego w obwodzie RLC
Transkrypt
Badanie zjawiska rezonansu elektrycznego w obwodzie RLC
Politechnika Łódzka FTIMS Kierunek: Informatyka rok akademicki: 2008/2009 sem. 2. Termin: 6 IV 2009 Nr. ćwiczenia: 321 Temat ćwiczenia: Badanie zjawiska rezonansu elektrycznego w obwodzie RLC Nr. studenta: . . . Nr. albumu: 150875 Grupa: II Nazwisko i imię: Ocena z kolokwium: . . . Graczyk Grzegorz Ocena z raportu: . . . Nr. studenta: . . . Nr. albumu: 148976 Grupa: I Nazwisko i imię: Ocena z kolokwium: . . . Krasoń Katarzyna Ocena z raportu: . . . Data wykonania ćw.: Data oddania raportu: Uwagi: 30 III 2009 6 IV 2009 Wstęp Celem ćwiczenia było zapoznanie się ze zjawiskiem rezonansu elektrycznego w obwodzie RLC. A następnie wyznaczenie krzywej rezonansowej i określenie jej parametrów oraz pomiar indukcyjności cewki poprzez wyznaczenie częstości rezonansowej obwodu. Opis metody i przebieg pomiarów Rezonans w obwodzie RLC badamy poprzez pomiar prądu płynącego w obwodzie złożonym z połączonych szeregowo elementów funkcji częstości przyłożonego napięcia. Rysunek 1: Schemat połączeń do badania zjawiska rezonansu elektrycznego. W obwodzie prądu zmiennego, przedstawionym na Rysunku 1, opór całkowity wynosi s Z= R2 + Lω − 1 Cω 2 , (1) gdzie ω oznacza częstość kołową. Dla pewnej częstości ω opór (reaktancja) cewki - Lω równa jest reaktancji kondensatora 1 , Cω a zatem gdy zachodzi warunek 1 Lω = , (2) ωC to wówczas całkowity opór obwodu Z przyjmuje wartość minimalną, która wynosi R. Skąd U0 wynika, że w obwodzie płynie maksymalny prąd, którego amplituda wyraża się wzorem I0 = . R Rezonansem elektrycznym nazywamy zjawisko gwałtownego wzrostu amplitudy płynącego przez układ prądu przy częstościach kołowych o wartości zbliżonej do częstości kołowej, która wynika ze wzoru (2). Częstością rezonansową νr nazywamy częstość, przy której amplituda prądu jest maksymalna. Częstość rezonansowa określona jest wzorem νr = 1 √ . 2π LC (3) Krzywa I(ν) przedstawiona na Rysunku 2 ilustruje rezonans w obwodzie RLC, a jej kształt ∆ν charakteryzuje względna szerokość połówkowa . Ważnym parametrem obwodu rezonansoweνr go jest bezwymiarowy współczynnik dobroci Q, definiowany jako iloczyn pulsacji rezonansowej Grzegorz Graczyk i Katarzyna Krasoń, ćw. 321 2/5 Rysunek 2: Krzywa rezonansowa. i czasu po upływie jakiego energia oscylatora maleje e razy lub jako stosunek napięcia na cewce (kondensatorze) w momencie rezonansu do napięcia zasilania. Dobroć określona jest zatem przez związki s Lωr 1 1 L Q= = = , (4) R ωr CR R C gdzie ωr = 2πνr . Zestaw pomiarowy składa się z generatora prądu zmiennego o regulowanej częstotliwości, oporu omowego (oporność dekadowa), indukcyjności (dekadowa cewka indukcyjna), pojemności (kondensator dekadowy) oraz miliamperomierza, które połączone są szeregowo. Częstość rezonansową wyznaczamy poprzez odczytywanie natężenia prądu I w funkcji zmienianej częstości generatora ν. Częstości rezonansowej odpowiada maksymalny prąd. W miejsce znanej indukcyjności wprowadzamy do obwodu cewkę L, której indukcyjność wyznaczamy poprzez znalezienie częstości rezonansowej a następnie korzystamy ze wzoru (3). Wyniki pomiarów Pierwsza część ćwiczenia została wykonana dla ustawień: R = 1kΩ C = 0.008µF L = 0.07H Grzegorz Graczyk i Katarzyna Krasoń, ćw. 321 3/5 ν[kHz] 1.0 1.2 1.4 1.6 1.8 2.0 2.2 2.4 2.6 2.8 3.0 3.2 3.4 3.6 3.8 4.0 4.2 4.4 4.6 4.8 5.0 5.2 5.4 5.6 5.8 6.0 I[A] 0.06 0.06 0.06 0.08 0.10 0.10 0.12 0.14 0.16 0.18 0.18 0.21 0.24 0.26 0.28 0.32 0.34 0.38 0.41 0.45 0.50 0.56 0.60 0.68 0.76 0.82 6.2 6.4 6.6 6.8 7.0 7.2 7.4 7.6 7.8 8.0 8.2 8.4 8.6 8.8 9.0 9.2 9.4 9.6 9.8 10.0 10.2 10.4 10.6 10.8 11.0 0.88 0.94 0.98 0.99 0.98 0.92 0.88 0.82 0.77 0.72 0.67 0.62 0.58 0.54 0.50 0.48 0.46 0.44 0.41 0.40 0.39 0.36 0.36 0.35 0.34 W 2 części doświadczenia użyto kondensatora o pojemności C = 0.005µF : Grzegorz Graczyk i Katarzyna Krasoń, ćw. 321 4/5 Numer użytej cewki 2 3 4 5 6 7 νr [kHz] 4.9 2.3 2.2 1.9 1.8 1.6 L[H] 0.21 0.96 1.05 1.40 1.56 1.98 Obliczenia Jak możemy odczytać z wykresu umieszczonego w wynikach pomiarów: νr = 6.8 ± 0.1kHz ∆ν = 2.4 ± 0.1kHz Jako błąd pomiarowy użyta została połowa podziałki regulatora częstotliwości na generatorze. Zgodnie z wzorem (3) wartość νr wynosi 6.7. Ponadto jak można policzyć: Q = 3.0 1/Q = 0.33 ∆ν = 0.35 ν Wnioski ν • Zgodnie z oczekiwaniami wartości spełniają równanie ∆ν = Q i różnią się jedynie 6%. Dowodzi to poprawności obliczeń, pomiarów oraz odczytania danych z wykresu, pomimo drobnych błędów w instrukcji( wg. instrukcji ∆ν należało odczytać dla I/2, natomiast √ należy je odczytać z miejsca, gdzie energia wynosi połowę maksymalnej, czyli I/ 2). • Wartość vr odczytana z wykresu jest niemal równa(mieści się w granicy błędu pomiarowego) wartości policzonej za pomocą wzoru. Dowodzi to poprawności wykonania pomiarów oraz daje pewne wyobrażenie o dokładności pomiarów i użytej aparatury. Bibliografia • Praca zbiorowa pod red. Grzegorza Derfla, Instrukcje do ćwiczeń i Pracowni Fizycznej, Instytut Fizyki PŁ, Łódź 1998 Grzegorz Graczyk i Katarzyna Krasoń, ćw. 321 5/5