Uniwersytet Warszawski
Transkrypt
Uniwersytet Warszawski
Uniwersytet Warszawski Wydział Fizyki ul. Pasteura 7, 02-093 Warszawa tel.: (022) 55 46 827, fax.: (022) 55 46 882 e-mail: [email protected] www.igf.fuw.edu.pl Prof. dr hab. Tomasz Szoplik [email protected] Tel: 0 22 55 46 822 Warszawa, 12 grudnia 2015 Recenzja pracy doktorskiej "Studies of nonlinear optical properties of plasmonic nanostructures" “Badanie nieliniowych właściwości optycznych nanostruktur plamonicznych” mgr Radosława Kołkowskiego Rozprawa doktorska p. Kołkowskiego powstała w ramach porozumienia Cotutelle zawartego między dwiema instytucjami. Partnerem francuskim było Laboratorium Fotoniki Kwantowej i Molekularnej w Ecole Normale Supérieure de Cachan należącej do Uniwersytetu Paris-Saclay. Placówką macierzystą doktoranta jest Katedra Inżynierii i Modelowania Materiałów Zaawansowanych na Wydziale Chemicznym Politechniki Wrocławskiej. Rozprawa doktorska p. Kołkowskiego zawiera wyniki przedstawione w czterech współautorskich artykułach opublikowanych w latach 2011-15. W rozprawie są przytaczane obszerne fragmenty prac, które ukazały się w Optics Express (2011) – IF = 3,488 – 10 cytowań, Journal of Optics (2014) – IF = 2,059, w nowym piśmie ACS Photonics (2015) oraz Laser@Photonics Reviews (w druku) – IF = 8,008. Ponadto, w spisie literatury Autor powołuje się na trzy inne współautorskie artykuły w piśmie z listy filadelfijskiej (The Journal of Physical Chemistry C – (2012– IF = 4,814) 31 cytowań, (2013– IF = 4,835) 18 cytowań i (2014– IF = 4,772) 5 cytowań. Poza artykułami wykorzystanymi w rozprawie p. Kołkowski jest współautorem dalszych 10 artykułów w dobrych pismach. Należy podkreślić, że Autor rozprawy brał udział w szerokiej współpracy europejskiej. Analizowane próbki wykonano na Politechnice Wrocławskiej (grafen dekorowany złotem), na Politechnice Federalnej w Lozannie w grupie profesora Eli Kapona (macierze nanopiramid), oraz we Włoszech w Institute od Applied Sciences and Intelligent Systems należącym do National Research Council (chiralne meta-molekuły). Pod opieką polskiego współ-promotora profesora Marka Samocia doktorant wykonał ilościowe pomiary nieliniowego współczynnika absorpcji i współczynnika załamania nieliniowości Kerra trzeciego rzędu w roztworze wodnym grafenu i nieliniowości optycznych warstw grafenowych dekorowanych nancząstkami złota. Pomiary wykonano metodą f-skan zaproponowaną w 2014 roku przez Radosława Kołkowskiego i Marka Samocia, która jest modyfikacją znanej od 1985 roku i udoskonalonej przez zespół Erica Van Strylanda w 1990 roku metody z-skan. W klasycznej metodzie mamy mechaniczny przesuw próbki wzdłuż osi optycznej 1 zbieżnej wiązki światła w obszarze po obu stronach jej talii, gdzie w miarę zbliżania się do ogniska rośnie gęstość energii. Modyfikacja polega na oświetlaniu nieruchomej próbki wiązką uformowaną przez soczewkę o zmiennej, elektronicznie kontrolowanej ogniskowej, dzięki czemu wiązka ma w płaszczyźnie próbki zmienną średnicę i zbiega do talii o zmiennej średnicy. Zmienna średnica wiązki skutkuje zmienną gęstością energii wiązki wzdłuż osi optycznej wokół położenia ogniska. To niezwykle pomysłowe i zarazem proste usprawnienie pozwala na jednoczesny i błyskawiczny pomiar współczynnika załamania i współczynnika absorpcji i zbadanie nieliniowości optycznej trzeciego rzędu Kerra, która ujawnia się w zasadzie w każdym materiale. Zasada pomiaru przez ograniczoną aperturę i pełną aperturę pozostaje taka sama jak w oryginalnej metodzie z-skan. Działanie nowego układu optycznego zostało zweryfikowane w pomiarze nieliniowego współczynnika załamania w płytce z krzemionki i absorpcji dwufotonowej oraz nieliniowego załamania w barwniku organicznym. Tutaj chcę nieśmiało zapytać, czy Autorom metody udało się ją opatentować w krajach, w których produkuje się tego rodzaju aparaturę. W ramach rozprawy p. Kołkowski wykonał badanie efektywności absorpcji nasyceniowej występującej w roztworach wodnych grafenu, które ze względu na agregację i sedymentację są bardzo niestabilne. Pomiary nie potwierdziły istnienia w roztworze wodnym grafenu i grafenu domieszkowanego nanocząstkami złota dużej nieliniowości trzeciego rzędu opisanej w literaturze. Mianowicie, pomiary wrocławskie w układzie ze strojoną ogniskową wykonano za pomocą femtosekundowych impulsów z na tyle długim czasem repetycji, że wykluczono wpływ efektów termicznych i ewentualnej reorientacji warstw grafenowych w roztworze. Czas repetycji impulsów był znacząco dłuższy od czasu relaksacji orientacji molekuł wymuszonej polem optycznym i od czasu życia obsadzeń elektronowych stanów energetycznych wywołanych silnym polem. Uważam, że powyższa część rozprawy wraz z ostatnią jej częścią poświęconą absorpcji nasyceniowej i efektowi Kerra w wodnych roztworach grafenu dekorowanego nanocząstkami złota byłaby wystarczającą podstawą do ubiegania się o stopień doktora nauk chemicznych. Pod opieką francuskiego współ-promotora profesora Josepha Zyssa doktorant wykonał badania kryształu plazmonicznego w postaci macierzy srebrnych nanopiramid napylonych na wytrawione w warstwie GaAs zagłębienia, które tworzą dwuwymiarowy kryształ fotoniczny. Praca obejmowała wszystkie etapy badań, od projektowania, przez wytwarzanie do pomiarów właściwości optycznych. Druga analizowana struktura miała postać chiralnych meta-molekuł w postaci macierzy komórek składających się z czterech złotych nanotrójkątów, które tworzyły dwa układy chiralne o prawej i lewej skrętności oraz układ niechiralny. W takich próbkach zbadano nieliniowy efekt chirooptyczny. Obie powyższe struktury zaliczają się do plazmonicznych metapowierzchni intensywnie badanych od kilku lat a ostatnio sklasyfikowanych w pracy Yu i Capasso [Nature Materials 12,139 (2014)]. Ta część rozprawy nie jest poświęcona dowodowi słuszności postulowanej tezy, jak to często bywa przyjęte w typowych pracach doktorskich. Pan Kołkowski postawił sobie za cel powiązanie nieliniowych efektów optycznych z właściwościami projektowanych struktur plazmonicznych. Badał zwiększenie efektywności nieliniowych zjawisk optycznych dzięki wzmocnieniu pola elektrycznego w obszarach gdzie pojawia się rezonans plazmonowy. Badał zwiększenie efektywności nieliniowych zjawisk optycznych zależne od lokalnej symetrii wytworzonej struktury, czyli od symetrii funkcji falowej modów plazmonowych. Opisał wzmocnienie generacji drugiej harmonicznej w anizotropowych kryształach plazmonicznych, które mają przerwę wzbronioną i plazmoniczne poziomy energetyczne na krawędzi pasma. Badanie kryształu plazmonicznego w postaci ciągłej srebrnej nanowarstwy z macierzą wklęsłych nanopiramid napylonej na wytrawioną w warstwie GaAs sieć wgłębień p. Kołkowski 2 (jako pierwszy autor) wykonał we współpracy z prof. Zyssem z Laboratorium Fotoniki Kwantowej i Molekularnej w Ecole Normale Supérieure de Cachan należącej do Uniwersytetu Paris-Saclay oraz prof. Elim Kaponem, dr Justyną Szeszko i drem Benjaminem Dwirem z Politechniki Federalnej w Lozannie. Kryształ plazmoniczny był macierzą 9 × 9 elementów, z których każdy był macierzą 21 × 21 wklęsłych srebrnych nanopiramid. Każda z tych macierzy zapisana w układzie kartezjańskim na powierzchni 10 × 10 µm2 miała inną stałą sieci w kierunku x (A) i y (B). Kryształ fotoniczny w postaci macierzy trójkątów powstawał przez naświetlenie go wiązką elektronową w warstwie pleksi (PMMA) nawirowanej na 40 nm warstwę krzemionki napylonej na podkład z (111)B GaAs. Przez uzyskane w pleksi trójkąty, ograniczone maską z SiO2, piramidy były wytrawione w arsenku galu chemicznie. Na gotowy podkład napylona była warstwa zwilżająca germanu o grubości 5 nm i ostatecznie prawie nieprzezroczysta 100 nm warstwa srebra tworząca kryształ plazmoniczny. Warstwa Ge zapewnia gładkość powierzchni srebra co ogranicza straty polarytonów na rozproszenie. Niestety, german segreguje do warstwy srebra co z kolei zwiększa straty ohmowe plazmonów [ACS Applied Materials & Interfaces 7, 8999 (2015)]. Powierzchniowa fala plazmonowo-polarytonowa propagowała się na granicy warstwy srebra i cienkiej, zabezpieczającej przez korozją warstwy PMMA. Badanie wydajności generacji drugiej harmonicznej w macierzach nanopiramid o różnych stałych sieci w zależności od kierunku polaryzacji liniowej wykonano impulsami lasera tytanowoszafirowego o długości fali 900 nm, mocy 1 mW i długości impulsu 100 fs, które powtarzano z częstotliwością 80 MHz. Pomiar odbywał się w polaryzacyjnym mikroskopie nieliniowym, którego istotną częścią jest zwierciadło dichroiczne opatentowane przez Marvina Minskiego w zastosowaniu do mikroskopu konfokalnego. Dzięki warstwom interferencyjnym takie zwierciadło może odbijać 90% światła o długościach fal z pewnego zakresu i przepuszczać 90% z innego zakresu. Kierunek polaryzacji liniowej wiązki wzbudzającej drugą harmoniczna wybiera się przez obrót płytki pół-falowej. Ograniczenie w powietrzu do 26,7° i w PMMA do 17,5° szerokości kątowej wiązki przepuszczanej przez obiektyw mikroskopu sprawia, że sygnał drugiej harmonicznej pochodzi ze źródeł dipolowych. Sygnał drugiej harmonicznej był podzielony na dwie składowe z polaryzacją TE i TM, których natężenie (ilość fotonów zarejestrowanych na sekundę) było zmierzone dla różnych kierunków polaryzacji liniowej impulsów wejściowych po kolei dla wszystkich 81 elementów macierzy kryształu plazmonicznego. Pan Kołkowski wykazał, że zmiany intensywności generowanej przez kryształ plazmoniczny drugiej harmonicznej w granicach dwóch rzędów wielkości (od 103 do 105 fotonów/s) zależą od okresu poziomego i pionowego nanopiramid i są znacznie silniejsze od sygnału drugiej harmonicznej pochodzącego od gładkiej warstwy srebra (102 fotonów/s). Autor bardzo starannie analizuje zależność intensywności drugiej harmonicznej od geometrii kryształu oraz kierunku polaryzacji liniowej impulsów wejściowych i interpretuje wyniki w kategoriach plazmonicznej struktury pasmowej. Najsilniejsza emisja pojawia się w przypadku rezonansowego sprzęgania się modów plazmonowych przy częstości podstawowej i harmonicznej. Na podstawie starannych obliczeń modów własnych kryształu pan Kołkowski tłumaczy to w ten sposób, że mody Blocha o częstości 2ω wzdłuż osi y sprzęgają się z falą Blocha o częstości ω propagującej się w obu kierunkach x i y dla obu prostopadłych polaryzacji impulsów wejściowych. W drugiej części badań wykonanych we współpracy z prof. Zyssem Autor wyjaśnił silny nieliniowy efekt chirooptyczny w macierzach meta-molekuł złożonych z komórek składających się z czterech złotych nanotrójkątów napylonych na podkład z krzemionki z dwiema warstwami pośrednimi: elektrodą z ITO oraz zwilżającą nanowarstwą chromu [ACS Photonics 2, 899 (2015)]. Zbadano efekt chirooptyczny, czyli oddziaływanie kołowo spolaryzowanego impulsu światła z macierzami komórek składających się z czterech trójkątów, które tworzą dwa układy chiralne o 3 prawej i lewej skrętności (dwa stereoizomery będące swym zwierciadlanym odbiciem) albo układ niechiralny. Wybór takiej właśnie, nieoczywistej struktury komórki elementarnej materiału chiralnego wynikał zapewne z poprzednich badań, które zakończono rozważaniem właściwości kryształu plazmonicznego zbudowanego w dwóch wersjach układu heksagonalnego, w których trójkąty były ułożone wierzchołek do wierzchołków albo wierzchołek do boku. Takie geometrie układów dawały strukturę bliską chiralnej. W doświadczeniu z wykorzystaniem próbek wykonanych przez włoskich współpracowników (Lucia Petti i Massimo Rippa) z Institute od Applied Sciences and Intelligent Systems NRC w Neapolu pokazano, że ilość momentu pędu i energii przekazanej przez światło o kołowej polaryzacji ośrodkowi chiralnemu zależy od dopasowania skrętności wiązki i struktury, co bardzo dobrze ilustrują rysunki 40, 41 i 42. Wysokie natężenie optycznego sygnału drugiej harmonicznej o kołowej polaryzacji uzyskano w wyniku oddziaływania kołowo spolaryzowanego impulsu padającego na macierz chiralnych meta-molekuł tylko wtedy gdy skrętność tych trzech elementów była jednakowa. Gdy skrętność macierzy meta-molekuł różni się od skrętności kołowo spolaryzowanego impulsu generującego drugą harmoniczną uzyskany sygnał SGH jest niemal dwukrotnie mniejszy. Ta różnica między sygnałem drugiej harmonicznej a kołowym dichroizmem (SGH - CD) jest miarą nieliniowego zjawiska chirooptycznego. W rozprawie wykonano macierz układów chiralnych o prawej i lewej skrętności, która oświetlona impulsami odpowiednio o prawej lub lewej skrętności daje sygnały drugiej harmonicznej będące swoim pozytywem lub negatywem. Ta ciekawa właściwość chiralnej meta-powierzchni stanowi analogię znaku wodnego, który wraz z giloszem i nanodrukiem są środkami służącymi do wytwarzania trudnego do podrobienia papieru do produkcji banknotów. Ostatnim tematem poruszonym rozprawie jest badanie absorpcji nasyceniowej oraz optycznego efektu Kerra występujących w roztworach wodnych grafenu, gdy płatki grafenu są dekorowane nanocząsteczkami złota. Domyślam się, pomiary metodą f-skan wykonano we Wrocławiu. Rozprawa składa się z dwóch obszernych streszczeń po francusku (12 stron) i po polsku (12 stron) i zasadniczej części rozprawy napisanej po angielsku. Obszerny wstęp (39 stron) stanowi bardzo kompetentne wprowadzenie do tematyki rozprawy. Jest poświęcony zjawiskom plazmonicznym, kryształom plazmonicznym, optyce nieliniowej, anizotropii dipolarnej i oktupolarnej, nieliniowym zjawiskom optycznym trzeciego rzędu czyli absorpcji nasyceniowej i absorpcji dwufotonowej. Kolejny, zwarty rozdział dotyczy metod wytwarzania kryształów plazmonicznych, symulacji metodą elementów skończonych i wykorzystanych w rozprawie technik pomiarowych. Ostatni rozdział (76 stron) zawiera szczegółowy opis wyników doświadczeń opisanych w podstawowych dla rozprawy publikacjach. Strona redakcyjna, forma i szata graficzna rozprawy nie budzą żadnych zastrzeżeń. Uważam, że przedstawiona mi do recenzji rozprawa doktorska p. Radosława Kołkowskiego odpowiada warunkom określonym w artykule 13 ustawy z dnia 14 marca 2003 roku a przewód doktorski jest prowadzony zgodnie z przepisami obowiązującymi od 1 października 2011 roku. Zatem rozprawa może być podstawą do ubiegania się o stopień doktora nauk chemicznych. Jestem przekonany, że praca reprezentuje bardzo wysoki poziom i wnoszę o przyznanie p. Kołkowskiemu doktoratu z wyróżnieniem. W związku z powyższym wnoszę o dopuszczenie rozprawy do obrony publicznej. 4