Zapisz jako PDF
Transkrypt
Zapisz jako PDF
Wstęp W poprzednim rozdziale wspominaliśmy, że fale dźwiękowe rozchodzą się we wszystkich kierunkach. Dlatego równanie falowe oraz funkcja falowa powinna uwzględniać ten fakt. Klasyczne równanie falowe w przestrzeni trójwymiarowej we współrzędnych kartezjańskich ma postać: lub uwzględniając operator Laplace’a: W wielu zagadnieniach, wygodniej jest używać innego układu współrzędnych. We współrzędnych cylindrycznych laplasjan ma postać: , Natomiast we współrzędnych sferycznych: W przypadku przestrzeni trójwymiarowej są dwa rodzaje rozwiązań klasycznego równania falowego w postaci fali harmonicznej. Pierwszy rodzaj rozwiązania jest następujący: . Wektor równa: nosi nazwę wektora falowego. Jego długość jest , natomiast jego zwrot określa kierunek rozchodzenia się fali. Czasami falę biegnącą zapisujemy w formie zespolonej: . Drugi rodzaj rozwiązania ma postać: . Taką falę nazywamy falą kolistą lub kulistą. Fala rozchodzi się izotropowo we wszystkich kierunkach. Na rysunku Figure 1 pokazano czoła fali płaskiej i fali kolistej. Czoła fali płaskiej (po lewej stronie) i fali kolistej (po prawej stronie). Należy zwrócić uwagę na bardzo ważny fakt. Średnia moc źródła fali wynosi: oznacza, że amplituda fali kulistej: , co . W przypadku fali rozchodzącej się w przestrzeni dwuwymiarowej amplituda fali maleje z odległością od źródła jak ., natomiast w przestrzeni trójwymiarowej jak płaszczyźnie mają postać: . A zatem kołowe fale na a kuliste fale w przestrzeni trójwymiarowej . Fale stojące Teraz zajmiemy się kolejnym zagadnieniem: falami stojącymi. Jako przykład poszukajmy fal stojących w dwuwymiarowej membranie o wymiarach zamocowanej na końcach. Szukamy rozwiązania równania w postaci harmonicznych fal stojących: . Jeśli uwzględnimy warunki brzegowe — membrana jest zamocowana na końcach (co matematycznie oznacza, że dla dowolnej chwili czasu t spełnione są warunki to otrzymamy, że składowe wektora falowego mogą przyjmować tylko następujące wartości: , . gdzie n i m są liczbami całkowitymi. Stąd otrzymujemy, że długość wektora falowego, częstotliwość fali i jej długość przyjmują tylko następujące wartości: Jeśli membrana byłaby kwadratowa to: W przypadku membrany kwadratowej tej samej częstotliwości odpowiadają różne rodzaje fal, np. . Na rysunku Figure 2 schematycznie pokazano rodzaje fal stojących w kwadratowej membranie zamocowanej na końcach. Postacie fal stojących w kwadratowej membranie zamocowanej na końcach (przyjęto: ). O wiele bardziej skomplikowany matematycznie jest przypadek membrany kołowej. Klasyczne równanie falowe zapisujemy we współrzędnych cylindrycznych: . Poszukujemy rozwiązania w postaci fali stojącej: do równania falowego i uwzględnieniu równości Wprowadzając oznaczenie równania: oraz przyjmując . Po podstawieniu otrzymujemy równanie na funkcję otrzymujemy dwa : Rozwiązania pierwszego równania są następujące: , natomiast drugie równanie nosi nazwę równania Bessela. Równanie to pojawia się dość często w fizyce. Jego rozwiązanie — funkcje Bessela (oznaczane ) są stablicowane. Rozwiązania w postaci fal stojących membrany kołowej zamocowanej na końcach są więc następujące: 1. , funkcja falowa jest postaci: symetrię obrotową. 2. , dwie liniowo niezależne funkcje falowe: Na rysunku Figure 3 pokazano schematycznie kilka postaci fal stojących. Przykładowe postacie fal stojących w membranie kołowej zamocowanej na końcach. . Funkcja ta ma pełną