Struktura nanoukładow węglowych a skali atomowej
Transkrypt
Struktura nanoukładow węglowych a skali atomowej
Struktura nanoukładow węglowych a skali atomowej: modelowanie oraz weryfikacja doświadczalna metodami dyfrakcji promieni X i spektroskopii ramanowskiej Opiekun naukowy: Prof. dr hab. Andrzej Burian Tematyka badań proponowanych w niniejszym projekcie zakłada określenie struktury materiałów węglowych, takich jak węgle aktywne otrzymane na drodze pirolizy organicznych prekursorów oraz naturalnego antracytu oraz grafenu - pojedynczej warstwy grafitowej. Mimo tego, że węgle aktywne są produkowane i stosowane od wielu dziesięcioleci ich struktura w skali atomowej nie została dotychczas określona w zadawalającym stopniu. Odkrycia fulerenów i nanorurek węglowych zwróciły uwagę na możliwość występowanie w węglach aktywnych fragmentów o zakrzywionych powierzchniach i stabilność takich struktur pozwala na zrozumienie właściwości fizyko-chemicznych tych materiałów. Obecność fragmentów o zakrzywionych powierzchniach wiąże się w bezpośredni sposób w defektami strukturalnymi w postaci pięcioboków, siedmioboków oraz wakansów. Pary dwa pięciobokidwa siedmioboki, znane w literaturze pod nazwa defektów Stonea-Walesa, są również brane pod uwagę jako możliwe odstępstwo od idealnie heksagonalnej struktury. Mogą one również występować w nanorurkach węglowych i grafenie. Przykład struktur tego typu jest przedstawiony na dołączonym rysunku dla pojedynczej (A) i podwójnej warstwy (B) grafitopodobnej. Ze względu na to, że materiały proponowane jako obiekty badań nie są kryształami ich struktury nie można badać używając metod klasycznej krystalografii. Aby zrealizować cele projektu proponowane jest zastosowanie formalizmu funkcji korelacji par atomów (pair correlation function PCF). Funkcje korelacji par atomów wyznacza się jako sinusową transformatę Fouriera funkcji natężenia szerokokątowego rozpraszania promieniowania rentgenowskiego lub neutronów I(K) według następującego wzoru: 2 PCF= π K max ∫ K [ S( K )−1 ] sin( Kr ) dK , 0 w którym czynnik struktury S(K)=I(K)/f2, f oznacza atomowy czynnik rozpraszania węgla a wektor rozpraszania K=4πsinθ/λ (2θ oznacza kąt rozpraszania a λ długość fali promieniowania użytego w doświadczeniu. Maksymalna wartość wektora rozpraszania Kmax zależy od warunków pomiarów. W badaniach struktury materiałów niekrystalicznych bardzo istotną rolę odgrywa zbudowanie poprawnego modelu struktury, który precyzyjnie opisuje rozkład atomów i jest zgodny z danymi doświadczalnymi. Zgodność obliczeń przeprowadzonych dla proponowanego modelu z wynikami pomiarów jest jednym z podstawowych kryteriów jego poprawności. W niniejszym projekcie proponujemy komputerowe generowanie modeli struktury w postaci zbioru współrzędnych kartezjańskich atomów a następnie optymalizację ich energii metodami funkcjonału gęstości elektronowej DFT (Density Functional Theory) oraz klasycznej dynamiki molekularnej przy użyciu potencjału REBO (Reactive Empirical Bond Order potential) dla oddziaływań pomiędzy atomami węgla leżącymi w tej samej warstwie oraz potencjału Lennarda-Jonesa dla oddziaływań międzywarstwowych. Dla tak skonstruowanych modeli, składających się z N atomów, można obliczyć teoretyczne czynniki struktury S(K) S ( K )= 1 N N N sin( Kr ij ) Kr ij j=1 ∑∑ i=1 a następnie według wzoru podanego powyżej funkcję korelacji par atomów. W ostatnim wzorze rij oznacza odległość pomiędzy i-tym i jtym atomem węgla. Przykład takiej procedury jest zilustrowany na załączonych rysunkach. Podejście tego typu będzie również zastosowane do badań struktury grafenu, ze szczególnym uwzględnieniem jej zdefektowania. Precyzyjne określenie struktury grafenu ma fundamentalne znaczenia dla zrozumienia zjawisk transportu elektronowego oraz właściwości optycznych tego materiału. Należy podkreślić, że znajomość wyżej wymienionych właściwości jest bardzo istotne z punktu widzenia praktycznych zastosowań grafenu. Badania przeprowadzone metodami wysokorozdzielczej, transmisyjnej mikroskopii elektronowej wykazały, że tworzenie się porowatej struktury węgli aktywnych w skali nanometrycznej można powiązać w istnieniem fragmentów o zakrzywionych powierzchniach. Informacje o strukturze porowatej można uzyskać poprzez analizę natężeń niskokątowego rozpraszania wynikającego z fluktuacji gęstości badanego materiału. Dotychczas nie udało się opracować spójnego modelu, który opisywałby poprawnie niskokątowe rozpraszanie w całym zakresie wektora rozpraszania osiągalnego doświadczalnie tj. od 0.001 do około 1 Å. W projekcie planowane są pomiary tego typu oraz konstruowanie dużych modeli uwzględniających porowata strukturę, na podstawie których po optymalizacji energii będą obliczone rozkłady natężeń niskokątowego rozpraszania. Wyniki obliczeń będą porównane z danymi doświadczalnymi. Spektroskopia ramanowska jest powszechnie stosowaną i uznawaną metodą badań uporządkowania bliskiego zasięgu oraz stopnia zdefektowania struktury materiałów węglowych. Pojawienie się modów w zakresie niskich częstości (od 100 do około 200 cm -1) świadczy o istnieniu elementów struktury o zakrzywionych powierzchniach typu fulerenów czy nanorurek. Z analizy struktury modów obserwowanych dla częstości około 1350 i 1560 cm-1 można otrzymać informacje o stopniu zdefektowania struktury. Tego typu pomiary oraz analizy są również proponowane. W podsumowaniu należy podkreślić kompleksowe podejście do zagadnienia struktury nanomateriałów węglowych przy użyciu metod, które są komplementarne i dostarczą spójnych danych do zrealizowania założonych celów proponowanych badań.