Prawa Newtona Prawa Newtona Typowe siły Siła stała + tłumienie
Transkrypt
Prawa Newtona Prawa Newtona Typowe siły Siła stała + tłumienie
Prawa Newtona r r II prawo Newtona brzmi a ~ F r 1r ...i jego bazowa postać matematyczna a = F v r m F = ma Prawa Newtona ...masa m jest całkowitą masą reagującą na przyłoŜoną siłę a~F. v r F = ma lub w bardziej powszechnej postaci Stosowalność II-go prawa Newtona Przykład: a) prędkość v<<c, (limit klasyczny), lub ... r dpr r r uŜyć F = z pędem p = mv dt b) ośrodek jest izotropowy, lub ..., co ma miejsce np. dla elektronów poruszających się w krysztale (masa efektywna m mx, my, mz, bloczek o masie M na stole, M=3 kg połączony (nić+krąŜek) z wiszącym odwaŜnikiem m=2 kg Znaleźć a. Wpierw identyfikujemy F = mg g ≈ 10 m / s 2 c) inne ograniczenia, np. układy nieinercjalne gdy Odpowiedź: (źle) mg=Ma (dobrze) mg=(M+m)a jeŜeli (F=0) to (a=0), tzw. I „prawo” Newtona siła = (masa całkowita w ruchu) * przyspieszenie jest fałszywe! (np. karuzela, ruszający tramwaj) Typowe siły metoda: dane F, stąd r(t), tak aby a=d2r(t)/dt2, oraz F=ma Uwaga: r(t) r(t) + r0 + v0t, 2 DOWOLNE stałe • • • • • • • stała, F=const(r,t) grawitacyjna, F=(G)·Mm/r2, tylko (+) Coulomba, F=(...)·Qq/r2, (+) lub (-) Lorentza, F=q(E) + qv(B) spręŜysta, F=-(k)x tarcie; F=(f)N: poślizg, toczenie; tłumienie F=(b)v jądrowa, F=0 lub F>>0, tylko (+) Siła stała + tłumienie F = mg – b(v-w), wektory wytłuszczono Fx = -b(x’-w) = mx’’ x(t)=wt+(m/b)(x’(0)-w)·(1-exp(-bt/m)) ustalenie 2 stałych: x(0)=0, x’(0)= v0cos(α) Fy = mg-by’ = my’’ y(t)=(mg/b)t+y(0)+(m/b)(y’(0)-mg/b)·(1-exp(-bt/m)) ustalenie 2 stałych: y(0)=maxY-h, y’(0)= -v0sin(α) uwagi: 1)limit b0, exp(ε)=1+ ε (1-exp(-bt/m))=bt/m 2) 0 x y Siła tarcia ciał stałych - statyczna Siła tarcia ciał stałych - przykład Siła tarcia T jest zawsze skierowana przeciwnie do kierunku ruchu. Jej wartość jest równa dokładnie przyłoŜonej sile F poniŜej wartości krytycznej, i dlatego siła wypadkowa F-T=0, ciało jest w spoczynku. Dla siły F powyŜej wartości krytycznej siła tarcia T nie wzrasta i wypadkowa siła powodująca ruch wynosi F-T. Zatem F-T=ma to zmodyfikowana II zasada dynamiki Newtona. NaleŜy opisać siłę tarcia: Prawo: T~N, N siła nacisku czyli składowa prostopadła do powierzchni Zapis: T=f·N, f współczynnik tarcia Przykład: klocek na stole •doświadczenie statyczne: wyznacz f z pomiaru siły F niezbędnej do ruszenia klocka, gdy F=T •obróć klocek (prostopadłościan): zmieni się pole powierzchnii S styku klocka z podłoŜem – odpowiedź na pytanie: czy tarcie zaleŜy od powierzchni?: • tak, bo zaleŜy od rodzaju i stanu powierzchni, • nie, bo zaleŜy od nacisku N (ten sam) ale nie od S Siła tarcia ciał stałych - przykład Siła tarcia ciał stałych - przykład Przykład: klocek na równi pochyłej stole o kącie nachylenia α Przykład: klocek na równi (kąt nachylenia α) •siła nacisku N=mg·cos(α), nie mylić z cięŜarem Q=mg •i stąd siła tarcia T=f·mg·cos(α) – dla F<T ciało pozostaje na równi w spoczynku •siła zsuwająca wzdłuŜ równi F=mg·sin(α) – dla F=T ciało zaczyna się zsuwać ==> kąt α = αkryt – dla F>T czyli dla α > αkryt na ciało działa siła F-T Dlatego dla F=T ==> f=tg(αkryt.) to inny pomiar f Dlatego dla F>T ==> a = (F-T)/m = g[sin(α) - f·cos(α)] – sprawdź, Ŝe w spadku swobodnym a=g Poślizg: Q = mg, cięŜar klocka, kierunek pionowy F = mg·sin(α), zewnętrzna siła zsuwająca, wzdłuŜ równi N = mg·cos(α), siła nacisku, prostopadła do równi, zatem F-f·N = siła zsuwająca, i stąd II zasada dynamiki mg·sin(α) - f·mg·cos(α) = m·a a=... Uwaga: praca sił tarcia na równi R=T·L, gdzie T=f·N, L=długość równi. Siła tarcia ciał stałych - przykład Siła tarcia ciał stałych - toczenie Przykład: klocek na równi (kąt nachylenia α) Toczenie: Polega na dopasowaniu siły tarcia, w istocie przyłoŜonej do punktu kontaktu z podłoŜem tak, Ŝe nie ma przesunięcia ciałopodłoŜe w punkcie kontaktu, czyli prędkość liniowa v = ω·r Q=mg, cięŜar, kierunek pionowy, przyłoŜony do środka masy T=??, siła tarcia wzdłuŜ równi, w punkcie kontaktu z podłoŜem T/2 T T T/2 T/2 F Uwaga: praca sił tarcia R=T·∆s=0 bo przy toczeniu nie ma przesunięcia, ∆s=0. Siła tarcia ciał stałych - toczenie Ruch postępowy: F=ma, a=v’=r’’ ruch obrotowy M=Jε ε=ω’=α’’ K=mv2/2 Q=Iω2/2, I=k·mr2 R=T·s k=1 pierścień k=1/2 walec k=2/5 kula R=0 (bo s=0) warunek toczenia: v=ωr zasada zachowania energii: mgh= mv2/2+Iω2/2 Siła zsuwająca F i tarcieT F = siła zsuwająca (F-T) i para sił, M=T·r Typowe siły – siła jądrowa Dotąd:siły grawitacyjne F ~ 1/r2, słabe siła Coulomba F ~ 1/r2, znacznie silniejsze Teraz siły jądrowe F ~ krótkozasięgowe, b. duŜe (ciąg dalszy F ~ r?, kwarki) Dlaczego musimy wprowadzić siły jądrowe: bo jak wyjaśnić trwałość jądra helu? (i reszty tablicy układu okresowego pierwiastków) m(p)=m(n)=1830m(e) p n F(pp)=F(np)=F(nn) e