torsje - Akademia Morska w Gdyni
Transkrypt
torsje - Akademia Morska w Gdyni
mgr Kamila Haule dr hab. Zbigniew Otremba, prof. AMG Akademia Morska w Gdyni Wprowadzenie teoretyczne Doświadczenie „T O R S J E” Drganiami harmonicznymi nazywamy ruch masy m wzdłuż współrzędnej x, w sytuacji, gdy na masę tę działa siła (tzw.siła kierująca) proporcjonalna do wartości tej współrzędnej, z przeciwnym znakiem. a mF (zasada dynamiki Newtona) F = - kx Po uwzględnieniu definicji przyśpieszenia powstaje równanie różniczkowe: d 2x dt 2 kx m równanie to ma rozwiązanie w postaci funkcji: x = A sin ( t+ ) A - amplituda; - częstość (2 /T); argument sinusa - faza; - faza początkowa Rozwiązanie okazuje się poprawne, gdy 2 = k/m (czyli: kwadrat częstości jest stosunkiem stałej proporcjonalności k (znajdującej się przy funkcji x) do stałej przy drugiej pochodnej (w tym przypadku masa m). Wahadło torsyjne wykonuje również drgania harmoniczne, tyle że nie w ruchu posuwistym (postępowym), tylko w ruchu skrętnym (obrotowym). Zasada dynamiki Newtona w zastosowaniu do M ruchu obrotowego ujęta jest w brzmieniu analogicznym jak w przypadku ruchu postępowego: I słownie: przyspieszenie kątowe bryły jest proporcjonalne do momentu siły, a współczynnikiem proporcjonalności jest odwrotność momentu bezwładności. Ruch harmoniczny skrętny - ruch torsyjny wystąpi wówczas, gdy na bryłę działa tzw. moment powracający, proporcjonalny do położenia kątowego (wychylenia kątowego): M=-D D - współczynnik proporcjonalności (moduł sprężystości); d2 dt 2 D m Przez zastosowanie analogii do drgań w ruchu postępowym, ustala się związek częstości sprężystości D i momentem bezwładności I: 2 = D/I z modułem Moment bezwładności jest pojęciem stworzonym po to, aby w przypadku ruchu obrotowego zastosować matematycznie identyczną formułę wyrażającą zasadę dynamiki, jak dla ruchu postępowego; wówczas stosuje się: w miejsce przyśpieszenia przyśpieszenie kątowe w miejsce siły moment siły w miejsce masy moment bezwładności Przyśpieszenie kątowe, moment siły i moment bezwładności określane są względem tej samej osi. Pojęciowa definicja momentu bezwładności: k I mi ri 2 lim k i 1 Operacyjna (różniczkowa) definicja momentu bezwładności: dI = r2 dm, co w wersji słownej brzmi: elementarny moment bezwładności dI elementarnej masy dm odległej o r od osi obrotu to iloczyn kwadratu tej odległości i elementarnej masy. Elementarna masa to masa punktów jednakowo odległych od osi obrotu. Zagadnienia do przygotowania: - druga zasada dynamiki dla ruchu obrotowego, - moment bezwładności, wyznaczanie metodą dynamiczną i statyczną, - wahadło torsyjne, okres drgań torsyjnych, - druga zasada dynamiki dla ruchu torsyjnego. mgr Kamila Haule dr hab. Zbigniew Otremba, prof. AMG Akademia Morska w Gdyni Szablon metodyczny „T O R S J E” Student 1: Wyznaczanie momentu bezwładności metodą dynamiczną przy pomocy wahadła torsyjnego Student 2: Sprawdzanie zależności okresu drgań wahadła torsyjnego od momentu bezwładności Baza teoretyczna T 2 I D gdzie: I I 0 4md 2 D – moduł sprężystości (związany ze współczynnikiem sprężystości materiału, z jakiego wykonana jest sprężyna i z jej rozmiarami geometrycznymi) I0 – moment bezwładności (z wyłączeniem 4 mas m) samego „krzyżaka” Teoretyczna zależność okresu T drgań wahadła skrętnego od odległości d ciężarków od osi wyraża się następująco: T T2 I 0 4md 2 D 2 4 2 D I0 16 2m 2 d D Zatem, aby wyznaczyć moment bezwładności metodą dynamiczną przy pomocy wahadła torsyjnego należy: Zatem, aby sprawdzić zależność okresu drgań wahadła torsyjnego od momentu bezwładności, należy: - wykonać pomiary zależności okresu wahadła od odległości ciężarków od osi, - sporządzić wykres zależności T2 od d2, - określić liczbowo parametry a-b-c i obliczyć wartość momentu bezwładności Io. - wykonać pomiary zależności okresu wahadła od odległości ciężarków o osi, - sporządzić wykres zależności T2 od d2 - zanalizować jego liniowość. mgr Kamila Haule dr hab. Zbigniew Otremba, prof. AMG Akademia Morska w Gdyni Wskazówki do sprawozdania – wyznaczanie „T O R S J E” Student 1: Wyznaczanie momentu bezwładności metodą dynamiczną przy pomocy wahadła torsyjnego I. Metodyka (ideowy plan ćwiczenia) II. Przebieg ćwiczenia II.1. Przebieg czynności II.2. Szkic układu pomiarowego III. Wyniki III.1. Wyniki pomiarów 1 2 t = 10 T [s] d [m] t = ... d = ... 3 4 5 6 7 8 9 10 m = ... III..2. Obliczenia (przykładowe – odnoszą się np. do pomiaru nr 3) T2 = ... T2 = ... d2 = ... d2 = ... III.3. Wyniki obliczeń 1 T2 [s2] T2 [s2] d2 [m2] [m2] d2 2 3 4 5 6 7 III.4. Wykres (na którym znajdują się wyliczenia) IV. PODSUMOWANIE Wyznaczona wartość momentu bezwładności metodą dynamiczną wynosi ... Dokładność metody: ... Dodatkowe wnioski, spostrzeżenia, przyczyny niepewności pomiarowych, itp 8 9 10 mgr Kamila Haule dr hab. Zbigniew Otremba, prof. AMG Akademia Morska w Gdyni Wskazówki do sprawozdania – sprawdzanie „T O R S J E” Student 2: Sprawdzanie zależności okresu drgań wahadła torsyjnego od momentu bezwładności I. Metodyka (ideowy plan ćwiczenia) II. Przebieg ćwiczenia II.1. Przebieg czynności II.2. Szkic układu pomiarowego III. Wyniki III.1.Wyniki pomiarów 1 2 t = 10 T [s] d [m] t = ... d = ... 3 4 5 6 7 8 9 10 m = ... III..2. Obliczenia (przykładowe – odnoszą się np. do pomiaru nr 3) T2 = ... T2 = ... d2 = ... d2 = ... III.3. Wyniki obliczeń 1 T2 [s2] T2 [s2] d2 [m2] [m2] d2 2 3 4 5 6 7 8 9 10 III.4. Wykres IV. PODSUMOWANIE Ponieważ na wykresie ... można poprowadzić prostą przechodzącą przez wszystkie prostokąty niepewności pomiarowych, nie ma podstaw do stwierdzenia odstępstwa od ... Ewentualnie: Odstępstwo od liniowości w zakresie ... może wynikać z …. Dodatkowe wnioski, spostrzeżenia, przyczyny niepewności pomiarowych.