wartości R
Transkrypt
wartości R
ĆWICZENIE 37 BADANIE DRGAŃ TŁUMIONYCH CEWKI GALWANOMETRU ZWIERCIADŁOWEGO Opis układu pomiarowego Układ pomiarowy składa się z galwanometru zwierciadłowego, zestawu oporników nastawnych oraz źródła prądu. Schemat elektryczny układu przedstawia rysunek. ĆWICZENIE 37 Oporniki R1 i Rn stanowią dzielnik zmniejszający napięcie w obwodzie galwanometru. Prąd o natężeniu I g , który przepłynie przez galwanometr przy zamkniętych kluczach K1 i K2 jest U równy I g = 1+ Rn R1 ⋅ ( R + R g + Rn ) Rn ⋅ ( R + R g ) . R1 ⋅ ( R + R g + Rn ) Ponieważ Rn ≤ 1 Ω , Rg = kilkadziesiąt omów, R ≥ 1 kΩ uprościć do postaci: Rn U Ig ≅ ⋅ R R1 + Rn to powyższe wyrażenie można Wychylenie galwanometru przy zamkniętych kluczach K1 i K2 zależy od oporności R oraz różnicy napięć między punktami A i B, regulowanej przez dzielnik napięcia (składnik Rn ). Po rozwarciu klucza K1 pod wpływem momentu kierującego M k cewka R1 + Rn galwanometru rozpoczyna ruch w kierunku położenia równowagi, ponieważ znajduje się ona w polu magnetycznym popłynie przez nią prąd indukcyjny. Natężenie tego prądu zależy od dϕ n⋅ S ⋅ B⋅ Ε dt . Prąd indukcyjny płynie w takim oporu R z = R + Rn ≈ R i wynosi I = = Rg + Rz Rg + Rz kierunku, że przeciwdziała ruchowi cewki, wywołując moment hamujący M H . Zgodnie z d 2φ ( t ) dφ ( t ) współczynnik tłumienia jest równy + 2⋅ β ⋅ + ω 0φ ( t ) = 0 2 dt dt ĆWICZENIE 37 β = (n ⋅ S ⋅ B) 2 (n ⋅ S ⋅ B) 2 = . 2 ⋅ J ⋅ ( Rg + Rz ) 2⋅ J ⋅ R Zmieniając oporność R można regulować współczynnik tłumienia β : od bardzo dużej wartości, gdy R jest małe (można dobrać tak R , aby β = β kr ), do bardzo małej wartości, gdy R jest duże (współczynnik tłumienia jest równy zeru, gdy R = ∞ , czyli gdy otworzymy klucz K2). W drugim przypadku występują drgania nietłumione (zaniedbując oczywiście inne momenty hamujące jak np. opór powietrza). Takie wielkości, jak n - ilość zwoi, S - pole powierzchni objęte zwojem, B - wartość indukcji magnetycznej, J są stałe w rozważanym układzie. Badając drgania tłumione cewki galwanometru wygodniej jest posługiwać się wychyleniem plamki świetlnej na skali, niż kątem skręcenia ϕ . W przypadku dużej odległości l lusterka galwanometru od skali odczytu, jako amplitudę drgań możemy przyjąć odcinek An równy An l = ln An An = l ⋅ ϕ n . Logarytmiczny dekrement tłumienia wyraża się wzorem Λ = ln . An + 1 An + 1 l Przeprowadzenie pomiarów 1.Zapoznać się z układem pomiarowym. Włączyć lampę oświetlająca lusterko i sprawdzić ustawienie położenia zerowego plamki galwanometru. 2.Ustawić na rezystorze dekadowym R maksymalną wartość rezystancji 100 kΩ. Zamknąć klucz K2, natomiast K3 pozostawić otwarty. Klucz K3 służy do natychmiastowego zatrzymania ruchu plamki galwanometru w przypadku popłynięcia przez ramkę dużego prądu (wychylenia plamki poza skalę). 3.Za pomocą impulsowego zamykania klucza K1 uzyskać wyraźne wychylenie plamki, np. 20 – 25 działek. Plamka galwanometru wykonuje wokół położenia zerowego ruch harmoniczny tłumiony o coraz mniejszej amplitudzie. Notować wartości kolejnych kilku amplitud przy wychyleniach plamki w obie strony (łącznie z pierwszym wychyleniem). Podczas wychyleń mierzyć jednocześnie przy pomocy stopera czas t dwóch okresów ruchu plamki. 4.Zmniejszać wartość rezystancji R kolejno dekadami najpierw co 10 kΩ od 100 kΩ do 10 k Ω, następnie co 1 kΩ od 10 kΩ do 1 kΩ, a na końcu co 100 Ω od 1 kΩ, aż do wartości, przy której ruch plamki galwanometru stanie się ruchem aperiodycznym i dla każdej wartości oporu powtórzyć czynności opisane w punkcie 3. Należy zwrócić uwagę, że przy mniejszych wartościach R (szczególnie poniżej 10 kΩ) należy delikatniej przyciskać klucz K1 (szybciej puszczać klucz), aby nie dopuścić do wychylenia plamki poza skalę. 5.Postępując podobnie jak w punkcie 3 spowodować wychylenie plamki galwanometru z położenia równowagi i otworzyć klucz K2 ( R = ∞ ). Wyznaczyć wartość jak największej liczby kolejnych amplitud (przynajmniej dziesięciu). ĆWICZENIE 37 6.Wyniki pomiarów zapisać w tabeli R [ kΩ ] A1 A2 A3 A4 A5 A6 A7 A8 A9 A10 t [s] 100 ∞ 7. Ustalić wartości stałych i parametrów niezbędne do opracowania ćwiczenia. Określić niepewności standardowe lub maksymalne wielkości mierzonych. Opracowanie wyników pomiarów 1.Dla każdej z nastawionych wartości R obliczyć okres T , czyli czas jednego pełnego wychylenia i oszacować niepewność maksymalną pomiaru okresu. 2.Dla każdej z nastawionych wartości R obliczyć logarytmiczny dekrement tłumienia A Λ = ln n dla każdej pary wychyleń plamki odległych o okres T , następnie dla każdego An + 1 oporu wartość średnią dekrementu Λ . ∑ (Λ n 3.Obliczyć niepewność standardową wartości średniej u( Λ ) = i= 1 i − Λ ( n − 1) n ) 2 dla pomiaru z punktu 5 dla R = ∞ . Oszacować niepewność wyznaczenia logarytmicznego dekrementu tłumienia dla R = 10 kΩ, 1 kΩ i 0,5 kΩ. 4.Zgodnie z zależnością Λ = β ⋅ T na podstawie znajomości okresu T i logarytmicznego dekrementu tłumienia Λ obliczyć dla każdego R wartość współczynnika tłumienia β . 5.Wykreślić zależność obliczonego logarytmicznego dekrementu tłumienia Λ od wartości rezystancji R , uwzględniając na wykresie niepewność oszacowania Λ . Na wykresie przyjąć skalę logarytmiczną dla osi odpowiadającej wartościom oporu R . 6.Wykreślić zależność wartości współczynnika tłumienia β od wartości oporu R . 7.Wyciągnąć wnioski dotyczące wpływu oporu R na wartość logarytmicznego dekrementu tłumienia Λ i współczynnika tłumienia β . Jak zmienia się niepewność pomiaru ze zmniejszaniem wartość rezystancji R ? Zestawić wyniki, przeanalizować uzyskane rezultaty (także wykresy), wyciągnąć wnioski. Stwierdzić czy cele ćwiczenia: •logarytmicznego współczynnika tłumienia •współczynnika tłumienia, został osiągnięty.