Zadania do rozdziału 3. Zad.3.1. Rozważmy klocek o masie m=2 kg
Transkrypt
Zadania do rozdziału 3. Zad.3.1. Rozważmy klocek o masie m=2 kg
Zadania do rozdziału 3. Zad.3.1. Rozważmy klocek o masie m=2 kg ciągnięty wzdłuż gładkiej poziomej płaszczyzny G G przez siłę P . Ile wynosi siła reakcji FN wywierana na klocek przez gładką powierzchnię? Oblicz siłę P, która nada klockowi poziomą prędkość υ x = 4 m / s w czasie t-2 s (jeżeli w chwili początkowej klocek znajduje się w spoczynku)? Rozwiązanie: G G G Na klocek działają siły: P - siła ciągnąca, Q - siła ciężkości, FN - siła reakcji wywierana na klocek przez powierzchnię. Z drugiej zasady dynamiki wiemy, że : G G ∑ F = ma co możemy zapisać ∑ Fx = ma x i ∑ Fy = ma y ax≠0 Ponieważ ay=0; a ∑ Fy = FN − Q; ∑ Fx = P Zatem FN − Q = 0; P = ma x Q = m ⋅ g; Q = 2 kg ⋅ 9.81 m / s 2 == 19.62 N ; Ponieważ FN=Q to siła nacisku FN=19.62 N 64 m 4 υx − 0 m ax = ax = s ; ax = 2 t 2s s2 Ostatecznie P = m ⋅ a x ; P = 2 kg ⋅ 2 m s2 ; P = 4N Zad.3.2. Samochód ciężarowy o masie m = 6 t doznaje przyspieszenia a = 0.5 m / s 2 . Oblicz siłę F silnika, która ciągnie samochód. Rozwiązanie: Z drugiej zasady dynamiki F= m⋅a F = 6000 kg ⋅ 0,5 m / s 2 = 3000 N Zad.3.3. Z lotniskowca, którego masa m = 30 000 t, wyrzucony został za pomocą katapulty samolot z siłą F = 90 000 N. Oblicz przyspieszenie a jakie doznaje lotniskowiec? Rozwiązanie: G Z trzeciej zasady dynamiki wynika, że na lotniskowiec działa siła F , taka sama co do modułu lecz przeciwnie skierowana, z jaką lotniskowiec wyrzuca samolot. Z drugiej zasady dynamiki F= m⋅a a= a= F m 90000 N = 3 ⋅ 10 −3 30 000 000 kg kg ⋅ m s2 kg a = 3 ⋅ 10 −3 m / s 2 Zad.3.4. Ciało o masie m1 = 2 kg jest ciągnięte za pomocą nieważkiej nici po gładkiej, poziomej płaszczyźnie. Na drugim końcu nitki przerzuconym przez krążek wisi inne ciało o masie m2=1 kg. Zakładając, że krążek jest nieważki i służy wyłącznie do zmiany kierunku naprężenia w nici, znaleźć przyspieszenie a układu i naprężenie nici T. Rozwiązanie: G G ∑ F = m1a 1 65 G G ∑ F = m 2a 2 G G G a 1 = i a 1x + j a 1y G G G a 2 = i a 2x + j a 2 y Ciało o masie m1 porusza się w kierunku osi x, czyli a 1y = 0 . Wobec tego możemy napisać dla m1 + FN − m1g = 0 dla osi y + T = + m1a 1x dla osi x − T + m 2 g = +m 2 a 2y dla osi y i dla m2 0=0 dla osi x Ze względu na to, że na krążku zmienia się kierunek naprężenia nici i, że nić ma ustaloną długość, zachodzi a 1x = a 2 y = a Zatem T = m1a oraz m 2g − T = m 2a co daje m 2 g − m 1a = m 2 a 66 a= stąd m2 ⋅g m1 + m 2 Podstawiając dane liczbowe otrzymujemy: a= i 1 kg m ⋅ 9.81 ≅ 3.3 m / s 2 2 kg + 1 kg s2 T = m1 ⋅ m2 ⋅g m1 + m 2 T = 2 kg 1 kg m ⋅ 9.81 ≅ 6.5 N 2 kg + 1 kg s2 Zad.3.5. Dwie nierówne masy m1=2 kg i m2=1 kg są połączone ze sobą za pomocą nieważkiej linki przerzuconej przez niewielki krążek. Oblicz przyspieszenie a układu oraz naprężenie linki T. Rozwiązanie: Równanie ruchu masy m1 ma postać ∑ F = m 1a 1 ; m 1g − T = m 1 ⋅ a 1 *) Równanie ruchu masy m2 ma postać ∑ F = m 2a 2 ; m 2 g − T = −m 2 ⋅ a 2 **) Ale a 1 = a 2 = a (patrz zad.3.4) T = m 1g − m 1 ⋅ a i podstawiamy do **) m 2 g − m1g + m1a = −m 2 a; m1a + m 2 a = m1g − m 2 g stąd a= m1 − m 2 ⋅g m1 + m 2 Podstawiając dane liczbowe otrzymujemy: a= 2 kg − 1 kg m m ⋅ 9.81 ≅ 3.3 2 2 kg + 1 kg s s2 oraz 67 T = m 1g − m 1 ⋅ m1 − m 2 ⋅g m1 + m 2 m − m2 T = m1g1 − 1 m1 + m 2 g= m + m 2 − m1 + m 2 2 m1 m 2 = m1g 1 = g m1 + m 2 m1 + m 2 2 ⋅ 2 kg ⋅ 1 kg m ⋅ 9.81 ≅ 13.1 N 2 kg + 1 kg s2 Zad.3.6. Promień zakrętu toru kolejowego wynosi r=100 m. Pod jakim kątem α ma być nachylony tor do poziomu, aby nacisk pociągu F na tor był prostopadły do toru (koła pociągu nie działają wówczas na płaszczyzny boczne szyn i nie występuje zjawisko zrzucania wagonów z toru) jeżeli prędkość pociągu na zakręcie wynosi υ=36 km/godz. Rozwiązanie: Rozpatrujemy jeden wagonu pociągu. Zakładając, że masa wagonu wynosi m, G Q - ciężar wagonu G Pn - siła odśrodkowa G R - wypadkowa siła reakcji szyn na koła wagonu G F - siła nacisku wagonu na tor. G G G Siła F będzie prostopadła do płaszczyzny tory gdy kąt zawarty między siłami Q i F będzie równy kątowi α nachylenia szyn. P tg α = n Q Q =m⋅g Reakcję odśrodkową (siłę odśrodkową) możemy wyrazić Pn = m ⋅ a n gdzie przyspieszenie odśrodkowe an ma postać: an = 68 υ2 r Pn = m ⋅ Zatem υ2 r υ2 m 2 r = υ tg α = mg r⋅g Wtedy υ = 36 km 36.000 m = = 10 m / s godz 3.600 s tg α = 100m 2 / s 2 100 m ⋅ 9.81m / s 2 ≈ 0.1 α = ar ctg 0.1 ≅ 6 o Wniosek: Kąt nachylenia toru na zakręcie nie zależy od masy m jadącego pociągu, a zależy jedynie od jego prędkości υ i promienia krzywizny toru r. Zad.3.7. Długość prętów l regulatora Wata wynosi 200 mm. Oblicz kąt α nachylenia ramion regulatora, jego prędkość obrotowa wynosi n=2 obroty/s. Rozwiązanie: Zakładamy, że masa kuli regulatora wynosi m. Wtedy na kulę regulatora działają w płaszczyźnie prostopadłej do kierunku ruchu trzy siły: ciężar kulki Q, siła odśrodkowa Pn oraz naciąg pręta F. Ponieważ położenie kulki w tej płaszczyźnie przy stałych obrotach nie ulega zmianie, powyższe trzy siły znajdują się w równowadze. Z trójkąta sił wynikają bezpośrednio następujące zależności P tg α = n Q Ciężar ciała Q można wyrazić równaniem Q = m ⋅ g , a reakcję odśrodkową Pn równaniem Pn = mυ 2 r gdzie: r =lsinα, a prędkość kulki υ = 2πnr = 2πnl sin α , skąd 69 Pn = m ⋅ 4π 2 n 2 l 2 sin 2 α = 4π 2 n 2 ml sin α l sin α Podstawiając wartość Q i Pn do pierwszego równania otrzymamy 4π 2 ⋅ n 2 ⋅ m ⋅ l ⋅ sin α m⋅g tg α = i uwzględniając, że tg α = sin α otrzymamy cos α sin α 4π 2 n 2 l sin α = cos α g 1 4π 2 n 2 l = cos α g Zatem cos α = cos α = g 2 2 4π n l 9.81 m / s 2 = 0.31 2 2 1 4 ⋅ (3.14) ⋅ 2 ⋅ 0.2 m s2 α = arc cos 0.31 ≅ 71o Wniosek: Kąt nachylenia α ramion regulatora Wata nie zależy od masy m kuli regulatora. Zad.3.8. Jaką pracę W wykona człowiek przesuwający klocek o masie m=10 kg z podstawy na szczyt równi pochyłej mającej długość d=5 m i wysokość h=3 m. Człowiek przesuwa klocek ze stałą prędkością siłą P równoległą do równi. Oblicz moc człowieka P przy wykonywaniu tej pracy, jeśli czas przesuwania klocka wynosił t=10 s. Rozwiązanie: Sytuacja jest przedstawiona na rysunku. Ponieważ przesuwanie klocka wzdłuż osi x odbywa się (bez przyspieszenia) ruchem jednostajnym, zatem II zasada dynamiki przyjmie postać ∑F= R − F=0 70 F = Q ⋅ sin α Q = m ⋅ g; sin α = h l h 3m R = mg ; R = 10 kg ⋅ 9.81 m / s 2 ⋅ = 58.8 N l 5m R ≅ 58.8 N Praca W wykonana przez siłę P na drodze l G G W = R ⋅ l = P⋅l W = 58.8 N ⋅ 5 m = 294 J Gdyby klocek trzeba było podnieść do góry bez użycia równi to wówczas wykonalibyśmy pracę W’ G G W' = Q ⋅ h = Q ⋅ h W ' = 10 kg ⋅ 9.81 m / s 2 ⋅ 3 m = 294 J A więc praca W=W’. Używając równi pochyłej możemy zyskać na sile, ale musimy wykonać taką samą pracę. Moc człowieka P= P= W t 294 J = 29.4 W 10 s Zad.3.10. Oblicz prędkość υ, którą uzyska rakieta o masie m=1.6 t w chwili startu, jeżeli gazy spalinowe posiadały prędkość υ p = 3500 m / s , a masa spalonego paliwa wraz z utleniaczem wynosiła mp=50 kg. Rozwiązanie: Przed startem rakieta miała masę m o = m + m p , zaś prędkość υ o = 0 . G G Zatem pęd p = m o υo = 0 . Ponieważ na rakietę w chwili startu nie działają żadne siły zewnętrzne, dlatego pęd p całego układu (rakieta + wylatujące spaliny) musi być równy zero. 71 Pęd rakiety po starcie p r = mυ Pęd spalin po starcie p s = −m p υ p Pęd układu p r = mυ − m p υ p = 0 mυ = m p υ p Zatem υ= υ= m p υp m 50 kg ⋅ 3500 m / s ≅ 110 m / s 1600 kg υ = 110 m / s Zad.3.10. Oblicz energię kinetyczną pocisku o masie m=40 kg, wystrzelonego z lufy armatniej z prędkością υ = 600 m / s . Oblicz średnią siłę parcia P gazów prochowych w lufie, jeżeli długość jej wynosi s=2 m. Rozwiązanie: Energia kinetyczna EK pocisku wynosi EK = mυ 2 2 40 kg ⋅ (600)2 m 2 / s 2 EK = = 7200000 J 2 Energia kinetyczna jaką uzyskał pocisk po opuszczeniu lufy pojawiła się kosztem wykonanej pracy W, którą wykonały gazy prochowe przesuwające pocisk siłą P na dystansie długości lufy s W = P ⋅ s = EK P= P= E K = mυ 2 = s 2s 40 kg ⋅ (600)2 m 2 / s 2 = 3600000 N 2 ⋅ 2m 72