. Ćwiczenie nr. 5 Wahadło matematyczne . Krótki opis fizyki ćwiczenia:
Transkrypt
. Ćwiczenie nr. 5 Wahadło matematyczne . Krótki opis fizyki ćwiczenia:
. Ćwiczenie nr. 5 Wahadło matematyczne M. Bielewski, E. Rulikowska . Krótki opis fizyki ćwiczenia: Wahadło proste (matematyczne) jest to wyidealizowane ciało o masie punktowej m, zawieszone na cienkiej, nierozciągliwej i nieważkiej nici. Takie wahadło, wyprowadzone z położenia równowagi, wykonuje ruch drgający w płaszczyźnie pionowej pod wpływem siły ciężkości. Jest to ruch okresowy o okresie T . Na rysunku 5.1 przedstawiono wahadło o długości l i masie m, odchylone od pionu o kąt θ. Na masę m działa siła ciężkości mg i naprężenie nici N . Jako osie współrzędnych przyjmujemy styczną do łuku (oś x) i przedłużenie promienia nici (oś y). Siłę ciężkości mg rozkładamy na współrzędną radialną mg cos θ i współrzędną styczną mg sin θ. Współrzędna styczna siły ciężkości wynosi Rysunek 5.1: Wahadło matematyczne. F = −mg sin θ. Siła F nie jest więc proporcjonalna do przemieszczenia kątowego θ, ale do sin θ. Dla małych kątów θ mamy sin θ ≈ θ1 , przemieszczenie masy m wzdłuż łuku wy1 θ[◦ ] θ[rad] 2◦ 0, 03491 rad 5◦ 0, 08727 rad 10◦ 0, 17453 rad sin θ różnica w % 0, 03490 0, 03 0, 08716 0, 24 0, 17356 0, 50 nosi x = lθ i (znowu dla małych kątów θ) ruch jest w przybliżeniu prostoliniowy, a siłę w nim działająca możemy zapisać jako F = −mgθ = −mg mg x =− x. l l Dla małych przemieszczeń siła F jest proporcjonalna do przemieszczenia ze znakiem przeciwnym, czyli masa m wykonuje drgania harmoniczne proste. Stała mg/l jest odpowiednikiem stałej k w równaniu F = −kx, opisującym siłę harmoniczną. Z teorii ruchu harmonicznego prostego, wiemy że okres takiego ruchu wynosi v v s u u m ul m u t T = 2π = 2π = 2π t . (5.1) k mg/l g Okres drgań wahadła prostego zależy więc jedynie od długości wahadła l oraz od g (nie zależy od masy m wahadła). Można pokazać , że dla wahań o większej amplitudzie wzór na okres ma postać T = v u ul 2π t 1 g 1 + 2 !2 1·3 sin θm + 2·4 2 !2 1·3·5 sin θm + 2·4·6 4 !2 6 sin θm + . . . (5.2) W powyższym wzorze θm jest maksymalnym przemieszczeniem kątowym (zwykle wychyleniem początkowym), a kolejne wyrazy wewnątrz nawiasu są coraz mniejsze. Wzór (5.1) dostajemy z powyższego wzoru przy zaniedbaniu wszystkich wyrazów w nawiasie za wyjątkiem jedności.