mechanizmy transportu masy i ciepła
Transkrypt
mechanizmy transportu masy i ciepła
Fizyka, technologia oraz modelowanie wzrostu kryształów II. semestr – Wstęp 16 luty 2010 Zbigniew R. Żytkiewicz Instytut Fizyki PAN 02-668 Warszawa, Al. Lotników 32/46 tel: 22 843 66 01 ext. 3363 E-mail: [email protected] Stanisław Krukowski i Michał Leszczyński Instytut Wysokich Ciśnień PAN 01-142 Warszawa, ul Sokołowska 29/37 tel: 22 88 80 244 e-mail: [email protected], [email protected] Wykład – 2 godz./tydzień – wtorek 9.15 – 11.00 Interdyscyplinarne Centrum Modelowania UW Budynek Wydziału Geologii UW – sala 3075 http://www.icm.edu.pl/web/guest/edukacja http://www.unipress.waw.pl/~stach/wyklad_ptwk_2009 Wzrost kryształu – dwa etapy transport objętościowy substancji dyfuzja, konwekcja (swobodna i wymuszona) wykłady 5 i 7 wolniejszy z 2 etapów transportu masy decyduje o szybkości wzrostu kryształu (6) (5) (4) (1) (3) procesy powierzchniowe wykłady 4 i 6 (2) transport ciepła wykład 6 Atom na powierzchni Ø – energia wiązania sąsiednich ścian zysk energetyczny: <1> Ø <2> 2×Ø <3> 3×Ø <4> 4×Ø <5> 5×Ø 4 5 2 3 1 przesycenie koncentracja <5> i <4> maleje z czasem pozycja <3> sama się odtwarza wzrost na załamaniach (kinkach) stopni Vgr λ0 ⇑ → Vst ⇑ Vst mod płynących stopni wzrostowych (step flow mode) Skąd wziąć stopnie ? dyslokacje (wykład 9) Naritsuka & Nishinaga (2001) dyslokacja śrubowa – permanentne źródło stopni Skąd wziąć stopnie ? dezorientacja (miscut) powierzchni stopień taras α c λ0 = 2tgα c/2 – wysokość stopnia α ⇓ → λ0 ⇑ → Vstopnia ⇑→ Vgr ⇑ STM Si(100) Swartzentruber PRB 1993 Vgr nie zależy od α, bo: c Vgr = 2t t= λ0 Vstopnia = const Vstopnia ∝ λ0 Skąd wziąć stopnie ? dwuwymiarowe zarodkowanie przesycenie większe niż krytyczne - zbyt duży flux cząstek - zbyt mała ruchliwość powierzchniowa - …. birth & spread model Ohara and Reid, Modelling Crystal Growth Rates from Solution (1973) w różnych wersjach to widać w RHEED wykład II-8 Ldyf < λ0 oscylacje RHEED r > rcr Ldyf > λ0 brak oscylacji RHEED w step flow mode Dyfuzja F C(t) wykład 7 ∂C div F = − ∂t ∂C D∇ C = ∂t 2 równanie dyfuzji + warunek początkowy + warunki brzegowe F 1. Prawo Ficka F = − D grad C C ( x, y , z , t ) C – koncentracja A Transport objętościowy – dyfuzja Przykład: wzrost A z roztworu w B (B – rozpuszczalnik) np. Si w Ga Założenie: rozpuszczalność A w B rośnie z T + równowaga fazowa (∞ szybka kinetyka powierzchniowa) stan stacjonarny stan końcowy t>0 t = 0, T(z) = T1 z z źródło A roztwór A w B roztwór A w B źródło A C nuda; nic się nie dzieje T2 kryształ A T1 C(T2) C(T1) kryształ A C(T1) C T1 jdyf stan początkowy dyfuzyjny transport cząstek wzrost kryształu Uwagi: - pełne rozwiązanie C(z,t) z równania dyfuzji - orientacja układu nieważna - V ∝ D ∂C gr ∂z z =0 T2 T Konwekcja naturalna wykład 7 konwekcja naturalna – przepływ w cieczy wywołany lokalnymi zmianami gęstości i obecnością pola grawitacyjnego ρ = ρ (T , C ) typowe roztwory III-V ρsolvent > ρsolute (Ga, In) (As, P) konwekcja termiczna stężeniowa ∂ρ <0 ∂C C(z) T2 > T1 z ρC(z) z z roztwór lekki na górze ρ(C1) ρ(C) ρ(C2) ρ(T) ρ(T2) C ρ(T1) 0 C(T2) kryształ A C(T1) T1 L ρT(z) jdyf T2 źródło A roztwór A w B pole grawitacyjne ∂ρ <0 ∂T T2 > T1 → ρ(L) < ρ(0) stabilizujący termiczny rozkład ρ(T) C2 > C1 → ρ(L) < ρ(0) stabilizujący stężeniowy rozkład ρ(C) układ stabilny – brak konwekcji naturalnej roztwór ciężki na dole Konwekcja naturalna wykład 7 ρ = ρ (T , C ) konwekcja termiczna stężeniowa ∂ρ <0 ∂C C(z) T2 > T1 T1 kryształ A L z ρT(z) ρC(z) z z roztwór ciężki na górze jdyf roztwór lekki na dole ρ(C1) ρ(C) ρ(C2) ρ(T) ρ(T1) C ρ(T2) źródło A 0 C(T2) T2 C(T1) pole grawitacyjne ∂ρ <0 ∂T T2 > T1 → ρ(L) > ρ(0) destabilizujący termiczny rozkład ρ(T) C2 > C1 → ρ(L) > ρ(0) destabilizujący stężeniowy rozkład ρ(C) układ niestabilny – przepływ konwekcyjny w objętości cieczy Konwekcja naturalna wykład 7 ρ = ρ (T , C ) konwekcja termiczna stężeniowa jdyf ∂ρ <0 ∂T źródło A pole grawitacyjne kryształ A T2 > T1 T2 C T1 C(z) ∂ρ <0 ∂C T2 > T1 C(T2) 0 ρ(T) ρT(z) ρ(T1) ρ(T2) PYTANIE 1: Znajdź rozkład gęstości roztworu ρ(C) wywołany rozkładem temperatury i ρ(C1) ρC(z) koncentracji z ρ(C2) PYTANIE 2: jdyf Czy w roztworze pojawi się przepływ konwekcyjny, a jeśli tak to jaki? źródło A L kryształ A C(T1) z T2 układ niestabilny – przepływ konwekcyjny w objętości cieczy z Konwekcja wymuszona T2 > T1 t = ∞ ω T2 > T1 t = ∞ z T2 T2 strefa wymieszana (jednorodna) strefa dyfuzyjna T1 dyfuzyjny transport cząstek ∂C ↑ ⇔ Vgr ↑ ∂z Rzeczywistość: nie można uniknąć grad T w poziomie ↓ niekontrolowany przepływ C kryształ A T1 C(T2) kryształ A C(T2) C(T1) C źródło A jdyf roztwór A w B źródło A C(T1) z dyfuzyjny + konwekcyjny transport cząstek Koncepcja strefy dyfuzyjnej: roztwór = strefa doskonale wymieszana + strefa transportu dyfuzyjnego δ = const ⋅ D1 3ν 1 6ω 1 2 δ - grubość warstwy dyfuzyjnej ν - lepkość ω - prędkość kątowa Burton, Prim, Schlichter, J. Chem. Phys. 21 (1953) 1987. Zalety mieszania mechanicznego: • zwiększenie prędkości wzrostu • kontrola ewentualnych naturalnych przepływów w cieczy • większe ryzyko przesycenia stężeniowego Następne wykłady – pakiet I I. Wzrost kryształów objętościowych 1. Wstęp - mechanizmy transportu masy i ciepła 2. Wzrost kryształów objętościowych z roztopu 3. Metody wzrostu objętościowego z roztworu 4. Wzrost objętościowy z fazy gazowej Z.R. Żytkiewicz (16 luty 2010) T. Słupiński (23 luty 2010) T. Słupiński (2 marzec 2010) K. Grasza (9 marzec 2010) I. Wzrost kryształów objętościowych wzrost z roztopu (melt) Cz Si – Ø 450 mm (1000 kg kryształu !!!) główne cechy: - skład kryształu = skład cieczy - wzrost kontrolowany przechłodzeniem - najważniejszy transport ciepła; transport masy tylko o tyle o ile wpływa na rozkład T - duże prędkości wzrostu ~cm/h (ważna emisja ciepła krystalizacji) I. Wzrost kryształów objętościowych wzrost z roztworu (solution) GaN z roztworu Ga-N 2 mm GaN z roztworu w nadkrytycznym NH3 T ~500 – 600oC; p ~3000 atm 1 cm Unipress roztwór zasadowy (mineralizatory KNH2; NaNH2, …) Ammono główne cechy: - temperatura wzrostu poniżej punktu topnienia materiału - bardzo szeroki zakres materiałów jeśli istnieje dobry rozpuszczalnik (najlepiej jeśli to składnik kryształu) - kluczowy dobór rozpuszczalnika - wzrost kontrolowany przesyceniem - najważniejszy transport masy w roztworze; transport ciepła znacznie szybszy niż transport masy - średnie prędkości wzrostu < mm/h I. Wzrost kryształów objętościowych wzrost z fazy gazowej Physical vapor transport albo Chemical Vapor Transport T1 T2 > T1 główne cechy: - dla materiałów, które posiadają „rozsądną” prężność par składników - możliwość wspomagania transportu reakcją chemiczną Następne wykłady – pakiet II II. Techniki wzrostu epitaksjalnego: 5. Epitaksja – wstęp 6. Wzrost epitaksjalny z fazy ciekłej (LPE) 7. Epitaksja z fazy gazowej (VPE) 8. Epitaksja z wiązek molekularnych (MBE) Z.R. Żytkiewicz (16 marzec 2010) Z.R. Żytkiewicz (23 marzec 2010) M. Leszczyński (30 marzec 2010) Z.R. Żytkiewicz (13 kwiecień 2010) epitaksja II. Techniki wzrostu epitaksjalnego kryształy objętościowe Tranzystor polowy FET (field effect transistor) implantacja lub dyfuzja domieszki II. Techniki wzrostu epitaksjalnego epitaksja ogniwo słoneczne kryształy objętościowe struktury epitaksjalne HEMT gate metal (e.g. aluminum) ohmic δ n-AlGaAs i-AlGaAs i-GaAs ohmic 2DEG Insulating substrate EF tb drain 2 DEG source dioda laserowa Potrzebne metody wytwarzania cienkich (~10 nm) warstw krystalicznych II. Techniki wzrostu epitaksjalnego epitaksja zarodki nowej warstwy epitaksja = nakładanie warstw monokrystalicznych definicje podłoże na monokrystaliczne podłoże wymuszające strukturę krystaliczną warstwy warstwa naprężona warstwa aerelax niedopasowanie sieciowe niedopasowanie sieci ( lattice misfit) - wzrost pseudomorficzny - relaksacja niedopasowania - dyslokacje niedopasowania f = ( ae − a s ) / a s podłoże as GaAs naprężenia termiczne Si Eel ∝ f 2 ⋅ he Tgr α Si < α GaAs naprężenia rozciągające w GaAs/Si RT metody redukcji defektów w niedopasowanych sieciowo warstwach epitaksjalnych II. Techniki wzrostu epitaksjalnego wzrost z roztworu Vgr ∼ μm/min (17 nm/s) epitaksja z fazy ciekłej LPE ciekłe roztwory grafit T ruch suwaka podłoże suwak grafitowy epitaksja z fazy gazowej VPE GaCl3 + NH3 → GaN + 3HCl H2 GaCl3 NH3 epitaksja z wiązek molekularnych MBE wzrost w warunkach UHV; obserwacja in situ Vgr ∼ μm/h (0.3 nm/s = 1 ML/s) duża precyzja wzrostu b. cienkich warstw Następne wykłady III. Metody charakteryzacji kryształów i struktur epitaksjalnych 9. Badania i charakteryzacja powierzchni B. Kowalski (20 kwiecień 2010) 10. Mikroskopia elektronowa S. Kret (27 kwiecień 2010) 11. Rentgenowskie badania strukturalne M. Leszczyński (4 maja 2010) 12. Transport w 2-d oraz 3-d strukturach półprzewodnikowych – własności elektryczne J. Majewski (11 maja 2010) 13. Badania własności optycznych P. Perlin (18 maja 2010) IV. O niektórych szczególnych strukturach krystalicznych 14. Nanostruktury krystaliczne 15. Lateralny wzrost epitaksjalny 16. Metamateriały J. Szczytko (25 maja 2010) Z.R. Żytkiewicz (1 czerwca 2010) D. Pawlak (7 czerwca 2010)
Podobne dokumenty
Wzrost kryształów objętościowych oraz epitaksja
Ilość procesorów 1.5 cm x 1.5 cm2
Bardziej szczegółowo