autoreferat_pl - Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki
Transkrypt
autoreferat_pl - Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki
Autoreferat (załącznik 3) Badanie procesu fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu w wybranych układach typu donor-akceptor elektronu Marek Józefowicz Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki Uniwersytetu Gdańskiego Gdańsk 2015 r. 1 I. Dane osobowe 1. Imiona i nazwisko Marek Jan Józefowicz 2. Aktualne zatrudnienie Instytut Fizyki Doświadczalnej, Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki, Uniwersytet Gdański, ul. Wita Stwosza 57, 80-952 Gdańsk Stanowisko: adiunkt II. Wykształcenie i stopnie naukowe 2000-2004 Wydział Matematyki, Fizyki i Informatyki, Uniwersytet Gdański, Studia doktoranckie 2004 r. Doktor nauk fizycznych, tytuł pracy doktorskiej: „Wpływ ośrodka na fotofizyczne i spektroskopowe właściwości fluorenonu i jego pochodnych” Promotor: prof. dr hab. Janina Heldt Rozprawa uznana przez Radę Wydziału MFI za wyróżniającą 1995-2000 Wydział Matematyki, Fizyki, Uniwersytet Gdański, Studia magisterskie 2000 r. Magister fizyki, tytuł pracy magisterskiej: „Wpływ rodzaju rozpuszczalnika na właściwości spektroskopowe fluorenonu i jego pochodnych” Promotor: prof. dr hab. Janina Heldt III. Informacje o dotychczasowym zatrudnieniu w jednostkach naukowych od 2005 r. Adiunkt w Instytucie Fizyki Doświadczalnej Uniwersytetu Gdańskiego 2004-2005 Asystent w Instytucie Fizyki Doświadczalnej Uniwersytetu Gdańskiego IV. Wskazanie osiągnięcia naukowego stanowiącego podstawę postępowania habilitacyjnego Osiągnięciem naukowym wynikającym z art. 16 ust. 2 ustawy z dnia 14 marca 2003 roku o stopniach naukowych i tytule naukowym oraz o stopniach i tytule w zakresie sztuki (Dz. U. nr 65, poz. 595 ze zm.) jest cykl publikacji naukowych powiązanych tematycznie pt. „Badanie procesu fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu w wybranych układach typu donor-akceptor elektronu”. 2 IV.1 Wykaz artykułów naukowych stanowiących podstawę postępowania habilitacyjnego H.1 M. Józefowicz*, M. Aleksiejew, J.R. Heldt, A. Bajorek, J. Pączkowski, J. Heldt Spectroscopic properties of ethyl 5-(4-aminophenyl)-3-amino-2,4dicyanobenzoate Chemical Physics 338 (2007) 53 IF(2007)=1.805, IF(2013)=2.028 H.2 M. Józefowicz*, J. R. Heldt, A. Bajorek, J. Pączkowski Red-edge and inhomogeneous broadening effects of the electronic spectra of ethyl 5-(4-aminophenyl)-3-amino-2,4-dicyanobenzoate Journal of Photochemistry and Photobiology A: Chemistry 196 (2008) 38 IF(2008)=2.362, IF(2013)=2.291 H.3 M. Józefowicz*, J. Heldt, J. R. Heldt, M. Aleksiejew, A.M. Iwulska, J. Pączkowski, Determination of first-order molecular hyperpolarizability of EAADCy and EDMAADCy using steady-state spectroscopic data and quantum-chemical calculations Optical Materials 31 (2009) 1894 IF(2009)=1.728, IF(2013)=2.075 H.4 M. Józefowicz*, J.R. Heldt, A. Bajorek, J. Pączkowski Spectroscopic properties of ethyl 5-(4-dimethylaminophenyl)-3-amino-2,4dicyanobenzoate Chemical Physics 363 (2009) 88 IF(2009)=2.227, IF(2013)=2.028 H.5 M. Józefowicz*, P. Milart, J. R. Heldt Determination of ground and excited state dipole moments of 4,5’diamino[1,1’:3’,1’’-terphenyl]-4’,6’-dicarbonitrile using solvatochromic method and quantum-chemical calculations Spectrochimica Acta Part A 74 (2009) 959 IF(2009)=1.566, IF(2013)=2.129 H.6 M. Józefowicz*, J.R. Heldt Excitation-wavelength dependent fluorescence of ethyl 5-(4-aminophenyl)-3amino-2,4-dicyanobenzoate Journal of Fluorescence 21 (2011) 239 IF(2011)=2.107, IF(2013)=1.667 H.7 M. Józefowicz* Fluorescence self and external quenching by aniline of ethyl 5-(4aminophenyl)-3-amino-2,4-dicyanobenzoate Optics and Spectroscopy 110 (2011) 371 IF(2011)=0.610, IF(2013)=0.673 3 H.8 M. Józefowicz*, A. Bajorek, M. Pietrzak, B. Jędrzejewska J.R. Heldt, J. Heldt Influence of degree of methyl methacrylate polymerization on spectroscopic properties of ethyl 5-(4-aminophenyl)- and 5-(4-dimethylaminophenyl)-3amino-2,4-dicyanobenzoate Journal of Luminescence 134 (2013) 414 IF(2013)=2.367 H.9 M. Józefowicz*, P. Fita, P. Kasprzycki, J.R. Heldt Excited-State dynamics of ethyl 5‑(4-aminophenyl)-3-amino-2,4-2 dicyanobenzoate The Journal of Physical Chemistry A (2013) 117 (2013) 4136 IF(2013)=2.775 H.10 M. Józefowicz*, A. Bajorek, M. Pietrzak, J.R. Heldt Quantum-chemical calculations of the electronic structure of 2-amino-1,3dicyano-5,6,7,8-tetrahydronaphthalene derivatives Spectrochimica Acta Part A 113 (2013)137 IF(2013)=2.129 H.11 M. Józefowicz*, J.R. Heldt, J. Heldt Experimental and theoretical determination of transition dipole moments of ethyl 5-(4-aminophenyl)- and 5-(4-dimethylaminophenyl)-3-amino-2,4dicyanobenzoate The European Physical Journal Special Topics 222 (2013) 2373 IF(2013)=1.760 H.12 M. Józefowicz*, A. Bajorek, M. Pietrzak, J.R. Heldt, J. Heldt Substituent and solvent effects on spectroscopic properties of 2-amino-1,3-dicyano-5,6,7,8-tetrahydronaphthalene derivatives Journal of Luminescence 153 (2014) 152 IF(2013)=2.367 * - autor korespondencyjny Oświadczenia współautorów publikacji określające indywidualny wkład każdego autora w powstanie poszczególnych publikacji wraz z udziałem procentowym zamieszczono w załączniku 7. Oświadczenia habilitanta dotyczące wykonanych prac oraz procentowego w nich udziału znajdują się w załączniku 5. 4 IV.2 Omówienie celu naukowego ww. prac i osiągniętych wyników wraz z omówieniem ich ewentualnego wykorzystania Badanie procesu fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu w wybranych układach typu donor-akceptor elektronu Wstęp Zmiany rozkładu gęstości elektronowej zachodzące w wyniku fotowzbudzenia molekuły luminezującej bardzo często powodują, że jej właściwości spektroskopowe, fotofizyczne i fotochemiczne w stanach elektronowo wzbudzonych są diametralnie różne od tych w stanie podstawowym. Stwierdzenie to jest szczególnie bogato poparte przykładami molekuł posiadających w cząsteczce donor (D) i akceptor (A) elektronów, w przypadku których obserwuje się zjawisko fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu1. Mechanizm tego zjawiska stał się przedmiotem szerokiej dyskusji wśród wielu grup naukowych, tuż po odkryciu przez Lipperta anomalnej fluorescencji cząsteczki DMABN znajdującej się w środowisku polarnym2. Kolejne lata badań nad fotofizyką tego i jemu podobnych związków zaowocowały powstaniem kilku hipotez tłumaczących mechanizm badanego zjawiska. Spośród wielu proponowanych modeli (min. Planar Intramolecular Charge Transfer (PICT)3, Wagged Intramolecular Charge Transfer (WICT)4, Rehybridization Intramolecular Charge Transfer (RICT)5, Twisted Intramolecular Charge Transfer (TICT)6) tłumaczących anomalną fluorescencję DMABN, najbardziej spójny i całościowy okazał się model zakładający kreację stanu TICT zaproponowany przez grupę prof. Grabowskiego. Stworzony przez nich model zakładał powstanie po wzbudzeniu geometrycznie nowej struktury cząsteczki charakteryzującej się wzajemną prostopadłością donora i akceptora elektronu, zaś stan, który powstał w wyniku tego procesu, nazwany został stanem TICT. Należy w tym miejscu również wyraźnie podkreślić, iż szczegółowa analiza literaturowa jednoznacznie wskazuje, że poznanie mechanizmu zjawiska przeniesienia elektronu dla 1 2 3 4 J. Waluk (Ed.), Conformational Analysis of Molecules in Excited States, Wiley VCH, New York, 2000 E. Lippert, W. Luder and H. Boos, Advances in Molecular Spectroscopy, ed. A. Mangini, Pergamon Press, Oxford, 1962 K.A. Zachariasse, M. Grobys, Th. von der Haar, A. Hebecker, Yu.V. II'ichev, Y.-B. Jiang, O. Morawski, W. Ktihnle, J. Photochem. Photobiol. A 102 (1996) 59-70 W. Schuddeboom, S. A. Jonker, J. M. Warman, U. Leinhos, W. Kühnle and K. A. Zachariase, J. Phys. Chem., 96 (1992) 10809 F. D. Lewis, B. Holman, J. Phys. Chem. 84 (1980) 2328 6 K. Rotkiewicz, K.H. Grellmann, Z.R. Grabowski, Chem. Phys. Lett. 21 (1973) 212 5 5 stosunkowo prostego i wydawać by się mogło modelowego związku, jakim jest cząsteczka DMABN, nadal cieszy się niesłabnącym zainteresowaniem i wciąż budzi kontrowersje wśród fotofizyków i fotochemików7. Najnowsze prace Catalana wskazują, iż w przypadku cząsteczki DMABN znajdującej się w rozpuszczalniku silnie polarnym, stan z przeniesieniem ładunku może być osiągnięty w sposób ‘klasyczny’ tj. w wyniku procesu S 1(LE) S1(ICT), który opisuje populację stanu z wewnątrzcząsteczkowym przeniesieniem ładunku (ICT) ze stanu lokalnie wzbudzonego (LE) (zgodnie z modelem TICT), jak również w wyniku bezpośredniego wzbudzenia molekuły do stanu S1(ICT), co jest możliwe przy założeniu, że badany związek w stanie podstawowym reprezentowany jest przez zbiór konformerów o różnym kącie pomiędzy grupą donorową i akceptorową. W świetle przedstawionych informacji, zrozumiałym staje się fakt bardzo intensywnego rozwoju badań nad fotochemią i fotofizyką różnych związków organicznych posiadających w swej cząsteczce donor i akceptor elektronów, który ma miejsce w ostatnich kilku dziesięcioleciach. Wśród tych badań, jedno z aktualnych zagadnień naukowych stanowią badania mechanizmu zjawiska fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu w dwuchromoforowych, donorowo-akceptorowych układach aromatycznych. Związki te, do których możemy zaliczyć omawiane w poniższych rozdziałach pochodne bifenylu, bardzo często wykazują niezwykłe właściwości luminescencyjne (są to min. duże przesuniecie Stokes’a, anomalna fluorescencja, niejednorodne poszerzenie pasm absorpcyjnych i emisyjnych). Co więcej, bardzo często właściwości spektroskopowe i fotofizyczne tych związków zależą silnie od środowiska (mikrootoczenia), w którym się znajdują, co czyni je idealnymi do zastosowania jako sondy luminescencyjne (spektroskopowe)8. Równolegle do badań luminescencyjnych (spektroskopowych) dwuchromoforowe związki D-A są obiektem systematycznych badań związanych z szeroko pojętą elektroniką molekularną, głównie ze względu na swe potencjalne właściwości optycznie nieliniowe 7 J. Catalán, Phys. Chem. Chem. Phys., 15 (2013) 8811 J. Catalán, Phys. Chem. Chem. Phys., 15 (2013) 16978 J. Catalán, Phys. Chem. Chem. Phys., 16 (2014) 7734 K.A. Zachariasse, Phys. Chem. Chem. Phys., 15 (2013) 16976 8 M. Cui, M. Ono, H. Watanabe, H. Kimura, B. Liu, H. Saji, J. Am. Chem. Soc., 136 (2014) 3388 J. Pączkowski, Fotochemia polimerów. Teoria i zastosowanie, Wydawnictwo UMK, 2003 6 (NLO)9. Jak wiadomo, posiadanie przez cząsteczkę stanu z przeniesieniem ładunku jest bardzo istotnym czynnikiem wpływającym na zwiększenie nieliniowej odpowiedzi optycznej badanego związku. Podsumowując, można stwierdzić, że systematyczne badanie przebiegu różnych procesów fotofizycznych i fotochemicznych zachodzących w układzie molekuła luminezująca, posiadająca w swej cząsteczce donor i akceptor elektronów – rozpuszczalnik wydaje się rzeczą niezwykle interesującą, nie tylko z punktu widzenia czysto teoretycznego (tj. zrozumienia mechanizmów procesów zachodzących w badanym związku oraz wyjaśnienia mechanizmów oddziaływań pomiędzy badanymi związkami i ich otoczeniem), ale również ze względu na możliwość ich zastosowania jako sondy fluorescencyjne, czy też materiały posiadające właściwości optycznie nieliniowe. W świetle wzmiankowanych powyżej informacji, przeprowadzone przeze mnie badania eksperymentalne i teoretyczne (omawiane w poniższych rozdziałach) mają na celu połączenie aspektów czysto poznawczych z aplikacyjnymi. Pomimo licznych prac prowadzonych przez znane światowe autorytety w dziedzinach fotofizyki i fotochemii efekty solwatacyjne i ich wpływ na zjawisko przeniesienia elektronu w badanych przeze mnie, nowo zsyntezowanych związkach D-A wciąż nie zostały wyjaśnione. Dlatego też, zasadniczym celem poznawczym wyodrębnionego zbioru prac (12 publikacji) było poznanie właściwości spektroskopowych, fotofizycznych i fotochemicznych wybranych, dwuchromoforowych związków donorowo-akceptorowych (pochodne bifenylu, schemat 1), w których obserwujemy proces fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu, a które są niezmiernie interesujące również ze względu na bardzo ciekawe możliwości aplikacyjne (min. sensory (sondy) molekularne, materiały o właściwościach optycznie nieliniowych). Przeprowadzone, po raz pierwszy dla badanej grupy związków, z wykorzystaniem stacjonarnej (pomiar widm absorpcji w fazie gazowej i środowisku ciekłym, wzbudzenia, fluorescencji i fosforescencji) i rozdzielonej w czasie (pomiar czasów gaśnięcia fluorescencji, czasowo rozdzielonych widm emisyjnych, pomiary absorpcji przejściowej) 9 C.R. Moylan, R.D. Miller, R.J. Twieg, K.M. Betterton, V.Y. Lee, T.J. Matray, C. Nguyen, Chem. Mater., 5 (1993) 1499 G.U. Bublitz, R. Ortiz, C. Runser, A. Fort, M. Barzoukas, S.R. Marder, S.G. Boxer, J. Am. Chem. Soc., 9 (1997) 2311C.B. Gorman, G.H. J. VanDoremaele, S.R. Marder, Optimization of Materials for Second-Order Nonlinear Optical Applications, Molecular and Biomolecular Electronics, Chapter 8 (1994) 179, Advances in Chemistry, Volume 240 7 spektroskopii oraz wykonanych przeze mnie obliczeń kwantowo-chemicznych przy użyciu programu CAChe WS 5, badania miały na celu: Pełne zrozumienie mechanizmów relaksacji elektronowych stanów wzbudzonych w molekułach EAADCy i EDMAADCy, w tym poznanie dynamiki fotoindukowanych procesów dla cząsteczki EAADCy oraz określenie roli akceptora w procesie dezaktywacji stanów wzbudzonych (Rozdział 1). Wyznaczenie stałych fizyko-chemicznych charakteryzujących badane związki D-A i określenie, zarówno wpływu podstawnika, jak i rozpuszczalnika na otrzymane wielkości (Rozdział 2). Ocenę możliwości wykorzystania badanych związków D-A (EAADCy i EDMAADCy) jako sond fluorescencyjnych do monitorowania procesu polimeryzacji (Rozdział 3). Ocenę możliwości wykorzystania cząsteczek EAADCy i EDMAADCy w elektronice kwantowej, poprzez analizę ich nieliniowych właściwości optycznych (wyznaczenie wartości hiperpolaryzowalności molekularnej) (Rozdział 3). Określenie relacji pomiędzy strukturą (systematycznie wprowadzane modyfikacje) nowo zsyntezowanych związków, a ich fotofizycznymi i spektroskopowymi właściwościami (Rozdział 4). 8 O H O H H H NC CN N H3C CN H OC2H5 H H3C OC2H5 H2N H H H H NC NH2 EDMAADCy NH2 EAADCy DTD Schemat 1 Wzory strukturalne badanych związków donorowo-akceptorowych 1. Badanie mechanizmów relaksacji elektronowych stanów wzbudzonych w molekułach EAADCy i EDMAADCy Podstawowymi i zarazem wyjściowymi (nowo zsyntezowanym przez kolegów z grupy badawczej kierowanej przez profesora Jerzego Pączkowskiego, a w późniejszym okresie profesora Andrzeja Wrzyszczyńskiego z Uniwersytetu Technologiczno-Przyrodniczego w Bydgoszczy oraz dra Piotra Milarta z Uniwersytetu Jagiellońskiego w Krakowie) związkami DA, którym poświęcono najwięcej uwagi, były dwie molekuły: 5-(4-aminofenylo)-3-amino-2,49 dicyjanobenzoesan etylu (EAADCy) i 5-(4-aminofenylo)-3-dimetyloamino-2,4- dicyjanobenzoesan etylu (EDMAADCy) (schemat 1). Już wstępna analiza wyników eksperymentalnych uzyskanych przy użyciu metod spektroskopii stacjonarnej (pomiar widm emisji w różnych środowiskach i temperaturach) i rozdzielonej w czasie (pomiar i analiza krzywych gaśnięcia fluorescencji oraz czasowo rozdzielonych widm emisyjnych) wskazuje na to, że w przypadku badanych molekuł znajdujących się w środowisku średnio-polarnym, oprócz fluorescencji normalnej tj. emisji ze stanu lokalnie wzbudzonego (LE), obserwuje się również fluorescencję konformeru powstałego w stanie wzbudzonym w wyniku wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu (H.1, H.4). Co więcej, zaobserwowano, iż nie tylko widma fluorescencji stacjonarnej, ale również rozdzielone w czasie widma fluorescencyjne silnie zależą od długości fali światła wzbudzającego, co w połączeniu z niejednorodnym poszerzeniem (inhomogeneous broadening) elektronowych pasm absorpcyjnych i emisyjnych, jakie zaobserwowano dla badanych cząsteczek będących w rozpuszczalniku polarnym, stanowi dowód świadczący o tym, iż związki te tworzą układ spektroskopowo niejednorodny już w stanie podstawowym (występowanie różnych konformerów wywołanych możliwością rotacji wokół pojedynczego wiązania między donorem i akceptorem elektronu) (H.1, H.4, H.6). Kolejnym dowodem potwierdzającym istnienie już w stanie podstawowym przestrzennie różnych konformerów badanych molekuł D-A były wyniki pomiarów widm fluorescencji i fosforescencji w tworzących szkliwo w temperaturze 77 K rozpuszczalnikach, uzyskane przy wzbudzeniu na skraju długofalowego pasma absorpcji (H.2). Po obniżeniu temperatury do 77 K czas relaksacji dipolowej rozpuszczalnika (τR ) staje się porównywalny, bądź dłuższy niż czas życia stanu wzbudzonego (τ F), co wiąże się z tym, iż konformery nie mają możliwości wykonywania ruchów wewnętrznych i każdy z nich charakteryzuje się własnym pasmem emisyjnym (fluorescencyjnym i/lub fosforescencyjnym). Wykazano, że zarówno kształt, natężenie i położenie widm wzbudzenia fluorescencji, fluorescencji i fosforescencji EAADCy rozpuszczonej w tworzącym szkliwo w temperaturze 77 K tetrahydrofuranie znacznie zależy od długości fali światła wzbudzającego (‘red-edge effect’10). 10 A.P. Demchenko, Luminescence 17 (2002) 19 10 Uzupełnieniem i pomocą w interpretacji uzyskanych wyników eksperymentalnych są niewątpliwie teoretyczne obliczenia kwantowo-chemiczne, które zostały wykonane przy użyciu programu CAChe Pro WS 5 (H.1, H.4). Mając powyższe na uwadze, dokonano teoretycznej analizy konformacyjnej badanych związków tj. wyznaczono wartości energii wewnętrznej molekuły w funkcji kąta skręcenia wzajemnych płaszczyzn obu chromoforów, zarówno w stanie podstawowym (S0), jak również w pierwszym (S1) i drugim (S2) stanie elektronowo wzbudzonym. W wyniku obliczeń ustalono, iż najbardziej korzystna energetycznie konformacja w stanie S0 odpowiada sytuacji, w której oba chromofory są ustawione do siebie niemal prostopadle (‘perpendicular form’). Co więcej, z racji niewielkich zmian w wartościach energii stanu podstawowego, wywołanych obrotem płaszczyzn obu chromoforów w przedziale między 60ᵒ a 120ᵒ, zarówno w przypadku molekuły EAADCy, jak i EDMAADCy uzyskane wyniki jednoznacznie potwierdzają, że obie badane cząsteczki będące w stanie podstawowym reprezentowane są przez zbiór konformerów o różnym kącie pomiędzy grupami donorową i akceptorową (układ spektroskopowo niejednorodny). Dodatkowo, na podstawie otrzymanych danych teoretycznych dla badanych cząsteczek znajdujących się w stanie S0, przy założeniu rozkładu Boltzmanna obsadzeń poziomów energetycznych, oszacowano 33% udział konformerów molekuły EAADCy, dla których kąt pomiędzy chromoforami wynosił między 60ᵒ a 120ᵒ. Należy podkreślić w tym miejscu, że podobną prawidłowość tj. fakt występowania różnych konformerów w stanie S0 wywołanych możliwością rotacji wokół pojedynczego wiązania między donorem i akceptorem elektronu, uzyskano dla pozostałych badanych pochodnych bifenylu (H.1, H.4, H.6, H.10). Struktura chemiczna molekuły EDMAADCy sugeruje, że płaszczyzna podstawnika N(CH3)2 może przyjmować różne ułożenia w stosunku do płaszczyzny pierścienia benzenowego (por. schemat 1). Dotyczy to zarówno cząsteczki będącej w stanie podstawowym, jak i w stanach elektronowo wzbudzonych. Wyniki obliczeń kwantowochemicznych jednoznacznie wskazują, że w przypadku cząsteczki EDMAADCy będącej w stanie S0, jak i S1 najkorzystniejszą energetycznie konformacją, jest konformacja, w której oba chromofory są ustawione w stosunku do siebie niemal prostopadle (‘perpendicular form’), zaś grupa dimetyloaminowa leży w płaszczyźnie szkieletu benzenowego (H.4). Analiza przebiegu krzywej energii potencjalnej stanu S1 oraz S2 otrzymanej w funkcji kąta skręcenia miedzy chromoforami, w połączeniu z analizą ewolucji czasowej widm emisji 11 badanych związków znajdujących się w różnych środowiskach, pozwoliła na zaproponowanie schematu poziomów energetycznych uwzględniającego zmiany konformacyjne towarzyszące procesowi wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu. Schemat 2 w sposób poglądowy obrazuje drogi wzbudzenia i zaniku molekuł EAADCy i EDMAADCy znajdujących się w rozpuszczalnikach średnio-polarnych (H.1, H.4). Poniższy schemat ukazuje sytuację, w której pochłonięcie kwantu światła powoduje przejście elektronowe z równowagowego stanu podstawowego do wzbudzonego stanu Francka-Condona, a następnie, zanim nastąpi akt emisji, ustala się nowy stan równowagi cieplnej z otoczeniem. W tej sytuacji nie ulega zmianie geometria molekuły, czego przejawem jest krótkofalowa emisja ze stanu lokalnie wzbudzonego (emisja konformeru, gdzie oba chromofory są ustawione w stosunku do siebie prostopadle – ‘perpendicular form’). Warto podkreślić, iż długofalowe pasmo emisji (fluorescencja konformeru, dla którego kąt pomiędzy chromoforami wynosi 45 stopni ‘flattened form’) związane jest z fluorescencją cząsteczki znajdującej się w elektronowo wzbudzonym stanie z wewnątrzcząsteczkowym przeniesieniem ładunku. Stan ten może być osiągnięty w wyniku procesu S1(LE) S1(ICT), który opisuje populację stanu z wewnątrzcząsteczkowym przeniesieniem elektronu (ICT) ze stanu lokalnie wzbudzonego, jak również w wyniku bezpośredniego wzbudzenia molekuły do stanu S1(ICT), która już w stanie podstawowym reprezentowana jest przez zbiór konformerów o różnym kącie pomiędzy D i A, które charakteryzują się częściowym przeniesieniem ładunku (por. schemat 2). Analiza danych eksperymentalnych otrzymanych przy użyciu metod stacjonarnej i rozdzielonej w czasie spektroskopii wskazuje, że w przypadku obu badanych molekuł znajdujących się w rozpuszczalnikach niepolarnych, jak również silnie polarnych, mamy do czynienia głównie z emisją krótkofalową. Co więcej, ze szczegółowej analizy wpływu kąta skręcenia wzajemnych płaszczyzn obu chromoforów na kształty i energie głównych orbitali biorących udział w przejściach pomiędzy stanami elektronowymi, jednoznacznie wynika, że emisja ta (krótkofalowe pasmo fluorescencji) związana jest głownie z emisją elektronowo wzbudzonej części akceptorowej badanych związków D-A (H.1, H.4, H.9). Świadczy to o tym, że oba badane związki znajdujące się w środowiskach niepolarnych, bądź silnie polarnych, charakteryzuje słabe sprzężenie pomiędzy częścią donorową i akceptorową, co pozwala 12 traktować je jako dwa ‘niezależne’ chromofory (‘composite molecular model’11), z których głównie część akceptorowa odpowiedzialna jest za emisję kwantu światła. 6,0 S1 H.O.F (eV) 5,8 S2 5,6 5,4 5,2 5,0 2,4 IF (LW) IF (SW) 2,0 H.O.F. (eV) Abs 1,6 S0 180 160 140 120 100 80 60 40 20 0 twisting angle (deg) Schemat 2 Schemat krzywych energii potencjalnej z podwójnym minimum12 Do pełnego zrozumienia mechanizmów procesów zachodzących w tej klasie związków dodatkowo zastosowano metody badawcze o wysokiej rozdzielczości czasowej tj. ok. 200 fs (pomiary absorpcji przejściowej) (H.9). W omawianej pracy (H.9) wykonano pomiary absorpcji przejściowej molekuły EAADCy znajdującej się w 5 rozpuszczalnikach różniących się polarnością i lepkością tj. dimetylosulfotlenku (DMSO), dimetyloformamidzie (DMF), octanie etylu (EA), tetrahydrofuranie (THF) i glikolu etylenowym (EGl). Wnikliwa analiza wyników pomiarów absorpcji przejściowej, wsparta wykonanymi wcześniej obliczeniami kwantowo-chemicznymi, pozwoliła na zaproponowanie nowego, rozbudowanego schematu fotoindukowanych procesów dla cząsteczki EAADCy znajdującej 11 M. Maus, W. Rettig, G. Jonusauskas, R. Lapouyade, C. Rulliere, J. Phys. Chem. A 102 (1998) 7393 M. Maus, W. Rettig, D. Bonafoux, R. Lapouyade, J. Phys. Chem. 103 (1999) 3388 M. Maus, W. Rettig, Chem. Phys. 218 (1997) 151 12 Schemat zaczerpnięty z pracy: M. Józefowicz, J.R. Heldt, A. Bajorek, J. Pączkowski, Chem. Phys. 363 (2009) 88 13 się w środowisku średnio-polarnym (THF, EA), który uwzględnia również ich dynamikę (por. schemat 3). W proponowanym schemacie energetycznym przyjmuje się, że pochłonięcie kwantu światła powoduje przejście elektronowe do nierównowagowego stanu FranckaCondona (wczesne widmo absorpcji przejściowej w okolicy ok. 440 i 675 nm (por. rys. 1 w pracy H.9). Zanim nastąpi akt emisji, ustala się nowy stan równowagi cieplnej z otoczeniem (proces FC LE). Należy podkreślić, iż w tym momencie nie ulega zmianie geometria molekuły i dlatego obserwujemy krótkofalową emisję ze stanu lokalnie wzbudzonego, która związana jest głownie z emisją elektronowo wzbudzonej części akceptorowej cząsteczki EAADCy. Z drugiej zaś strony, analiza kinetyki sygnału mierzonego przy 440 i 505 nm w połączeniu z obecnością punktu izobestycznego, świadczącego o reakcji typu prekursorsukcesor, potwierdza istnienie szybkiego procesu FC ICTNR, który związany jest z częściowym przeniesieniem elektronu (konformacja molekuły pozostaje niezmieniona). Należy podkreślić, iż molekuła będąca w tym stanie nie jest w równowadze termicznej z otoczeniem. Dalsza analiza ewolucji spektralnej tj. obecność silnego pasma absorpcji z maksimum w okolicy 505 nm oraz emisji wymuszonej z maksimum w okolicy 625 nm potwierdza istnienie procesu ICTNR ICTR (por. rys.1 w pracy H.9). Proces ten charakteryzuje całkowite przeniesienie elektronu, a cząsteczka znajdująca się początkowo w stanie ICT NR przechodzi do stanu pełnej równowagi termicznej z otoczeniem ICT R, z którego następuje emisja kwantu światła (długofalowe pasmo fluorescencji związane z emisją konformeru, dla którego kąt pomiędzy chromoforami wynosi 45 stopni ‘flattened form’). Wreszcie, bardzo istotnym problemem, który rozwiązano, analizując widma absorpcji przejściowej, był proces populacji stanu ICT, który następuje z nierównowagowego stanu Francka-Condona, a nigdy z w pełni zrelaksowanego stanu lokalnie wzbudzonego charakteryzującego się długożyciową (nanosekundową) fluorescencją. 14 Schemat 3 Schemat fotoindukowanych procesów i ich dynamiki dla cząsteczki EAADCy znajdującej się w środowisku średnio-polarnym13 2. Podstawowe stałe fizyko-chemiczne charakteryzujące molekuły EAADCy i EDMAADCy Posiadłszy wiedzę na temat mechanizmów relaksacji elektronowych stanów wzbudzonych w molekułach EAADCy i EDMAADCy, kolejnym krokiem mającym przybliżyć do pozyskania kompletnej wiedzy o badanych układach stało się wyznaczenie podstawowych stałych fizyko-chemicznych charakteryzujących badane związki oraz określenie wpływu środowiska na ich wartości. Do najważniejszych stałych, które zostały wyznaczone w sposób doświadczalny, bądź przy użyciu metod chemii-kwantowej, możemy zaliczyć: elektryczne momenty dipolowe, dipolowe momenty przejścia, wydajności kwantowe, stałe wygaszania fluorescencji, czy też energie reorganizacji wewnętrznej i zewnętrznej. Jest rzeczą wiadomą, iż istnieje wiele metod pozwalających określić wartości momentów dipolowych cząsteczki znajdującej się w różnych stanach elektronowych. Jedną z nich, bazującą na pomiarach położeń maksimów widm absorpcji i fluorescencji w fazie gazowej oraz rozpuszczalnikach o różnej polarności, jest metoda solwatochromowa 14. Analiza położeń maksimów widm absorpcji i fluorescencji, w połączeniu ze znajomością 13 Schemat zaczerpnięty z pracy: M. Józefowicz, P. Fita, P. Kasprzycki, J.R. Heldt, J. Phys. Chem. A 117 (2013) 4136 N.G. Bakhshiev, Opt. Spectrosk. 10 (1961) 717 Y. Ooshika, J. Phys. Soc. Jpn. 9 (1954) 594 E.G. McRae, J. Phys. Chem. 61 (1957) 562 L. Bilot, A. Kawski, Z. Natursorsch. 17a (1962) 621 A. Kawski, Z. Naturforsch. 57a (2002) 255 E. Lippert, Ber. Bunsenges. Phys. Chem. 61 (1957) 962 14 15 wartości wnęki onsagerowskiej wyznaczonej metodami chemii-kwantowej, pozwoliła na oszacowanie elektrycznych momentów dipolowych w elektronowo wzbudzonych stanach LE i ICT. Elektryczne momenty dipolowe zostały wyznaczone dla całej grupy omawianych związków D-A (w tym dla molekuł EAADCy i EDMAADCy) (H.1, H.3, H.4, H.5, H.12). Warto podkreślić w tym miejscu, iż w celu określenia polaryzowalności badanych molekuł D-A bazowano na różnych teoriach wykorzystujących model Onsagera, opisujący oddziaływanie substancja rozpuszczona-rozpuszczalnik, zaproponowanych przez Ooshika, Mac Rae, Bilota i Kawskiego (kwantowo – mechaniczny rachunek zaburzeń II – go rzędu) oraz Lippert’a, Liptay’a i Bakshiev’a (opis klasyczny) (H.5). Szczegółową analizę wpływu polaryzowalności molekuły na wartości uzyskanych momentów dipolowych przeprowadzono dla molekuły DTD. Zastosowanie ww. modeli pozwoliło na wyznaczenie wartości parametru 2α/a 3 (gdzie α – polaryzowalność molekuły, a - promień wnęki Onsagera), który w przypadku badanego związku wyniósł 0.4. Trzeba wspomnieć, iż uzyskana wartość jest w bardzo dobrej zgodności z wartościami parametru proponowanymi w swoich rozważaniach teoretycznych przez Bakshiev’a oraz Kawskiego 2α/a3=1/215. Podstawowy wniosek wynikający z analizy wartości elektrycznych momentów dipolowych badanych związków znajdujących się w stanach S0, S1(LE) i S1(ICT) jest taki, że wzbudzeniu elektronowemu do stanu ICT towarzyszy ponad trzykrotny wzrost momentu dipolowego, podczas gdy w stanie LE jego wartość jest nieco większa niż w stanie S 0. Otrzymane wyniki są w pełni zrozumiałe, gdyż wywołany fotowzbudzeniem obrót pomiędzy chromoforami pociąga za sobą znaczącą zmianę rozkładu ładunku, co powoduje znaczącą stabilizacje ‘formy wypłaszczonej’ (‘flattened form’) w środowisku średnio-polarnym. Co więcej, aby w pełni wyjaśnić wpływ obrotu jednego z chromoforów na wartości momentów dipolowych w stanach S0 i S1 wykonano obliczenia kwantowo-chemiczne. Szczegółowa analiza krzywej odpowiadającej wartościom momentu dipolowego w stanie wzbudzonym uzyskana w funkcji kąta skręcenia wzajemnych płaszczyzn obu chromoforów jednoznacznie wskazuje bardzo wyraźny wzrost wartości tego parametru w przypadku konformeru, dla którego kąt pomiędzy chromoforami wynosi 45 stopni ‘flattened form’. Należy również podkreślić dobrą zgodność pomiędzy wartościami momentów dipolowych otrzymanych 15 A. Kawski, Z. Naturforsch. 57a (2002) 255 16 eksperymentalnie (metoda solwatochromowa) i przy użyciu metod chemii kwantowej (H.1, H.5, H.10, H.12). Posiadana baza danych eksperymentalnych dotyczących solwatacji badanych związków D-A w różnych środowiskach pozwoliła wykorzystć teorię Marcusa16 do scharakteryzowania oddziaływań molekuły luminezującej (EDMAADCy) z rozpuszczalnikiem. Temu zagadnieniu poświęcona jest praca H.4, w której, w oparciu o ww. teorię, wyznaczono energię reorganizacji badanej cząsteczki, rozumianą jako energię oddziaływania molekuły luminezującej (oscylatora) z cząsteczkami rozpuszczalnika stanowiącymi „łaźnię” dla tego oscylatora (energia reorganizacji zewnętrznej) oraz energię związaną z wewnętrznymi drganiami molekuły (energia reorganizacji wewnętrznej). W sytuacji, gdy molekuła EDMAADCy znajdowała się w środowisku niepolarnym, dla którego wartość kwadratu współczynnika załamania światła jest bliska wartości stałej dielektrycznej, wartość energii reorganizacji zewnętrznej jest bliska zeru, podczas gdy średnia wartość energii reorganizacji związanej z wewnętrznymi drganiami molekuły jest dominująca i wynosi około 0.2 eV. Otrzymane wartości energii reorganizacji jednoznacznie wskazują, iż wartości energii reorganizacji zewnętrznej dla cząsteczki będącej w stanie lokalnie wzbudzonym (‘perpendicular form’) i stanie z wewnątrzcząsteczkowym przeniesieniem ładunku (‘flattened form’) znacznie się od siebie różnią. Oczywiście, różnice te są w pełni zrozumiałe, gdyż wynikają one z wyraźnych różnic w wartościach elektrycznych momentów dipolowych obu konformerów w stanie wzbudzonym tj. wzrost momentu dipolowego, towarzyszący reakcji przeniesienia elektronu, wywołuje wzrost oddziaływania dipol-dipolowego pomiędzy badaną cząsteczką a cząsteczkami rozpuszczalnika, co w konsekwencji przekłada się na wzrost wartości energii reorganizacji zewnętrznej. Akt wzbudzenia molekuły kwantem światła wywołuje zwykle znaczną zmianę w rozkładzie jej gęstości elektronowej, zaś prawdopodobieństwo takiego przejścia elektronowego na jednostkę czasu proporcjonalne jest do kwadratu momentu dipolowego przejścia pomiędzy stanami biorącymi udział w danym przejściu. Podstawowym zadaniem, które zostało nakreślone w pracy H.11, było wyznaczenie wartości momentu dipolowego przejścia pomiędzy stanami: podstawowym (S0), lokalnie wzbudzonym (S1(LE)) i stanem z 16 R.A. Marcus, J. Phys. Chem. 94 (1989) 3078 B.S. Brunschwig, S. Ehrenson, N. Sutin, J. Phys. Chem. 91 (1987) 4714 17 wewnątrzcząsteczkowym przeniesieniem ładunku (S1(ICT)) dla molekuł EAADCy i EDMAADCy ( M S 0 S1 , M S 0 S 2 , M S1 S 0 , M ICT S 0 ). Szczególnie ciekawe okazały się obserwacje tego parametru luminescencyjnego w rozpuszczalnikach różniących się polarnością (octan butylu (BA), tetrahydrofuran (THF), dimetyloformamid (DMF)). Podstawowe wnioski wynikające z analizy wpływu środowiska na wartości wyznaczonych momentów przejść są następujące: W przypadku obu badanych związków wyznaczone w sposób eksperymentalny wartości momentów rozpuszczalnika, co przejścia maleją potwierdza wraz istotny ze wpływ wzrostem polarności mikrootoczenia na prawdopodobieństwa przejść elektronowych badanych związków. Wartości momentu dipolowego przejścia pomiędzy stanami S0 i S1(LE) tj. M S 0 S1 otrzymane przy użyciu teoretycznych obliczeń kwantowo-chemicznych są w dobrej zgodności z wartościami eksperymentalnymi, w sytuacji, gdy badana cząsteczka znajduje się w silnie polarnym środowisku. Powyższe zachowanie stanowi kolejny dowód na to, że w przypadku, gdy badany związek znajduje się w silnie polarnym środowisku występuje słabe sprzężenie miedzy częścią donorową i akceptorową, z których głównie ta druga odpowiedzialna jest za emisję kwantu światła (‘composite molecular model’). Porównując otrzymane w sposób eksperymentalny wartości M S 0 S1 oraz M S1 S 0 wyznaczone dla obu związków, we wszystkich badanych ośrodkach, można wysnuć ten sam wniosek tj. podczas procesu relaksacji elektronowo wzbudzonej molekuły następuje zmiana geometrii badanego związku, o czym świadczy różnica w uzyskanych wartościach momentu dipolowego przejścia pomiędzy stanami S0 i S1 ( M S 0 S1 M S1 S 0 ). Uzupełnieniem cyklu prac omawiających podstawowe stałe fizyko-chemiczne charakteryzujące molekuły EAADCy i EDMAADCy była praca H. 7, w której przebadano mechanizm wygaszania fluorescencji cząsteczki EAADCy, kładąc szczególny nacisk na poznanie rodzaju mechanizmu wygaszania (statyczny czy dynamiczny), przy uwzględnieniu niejednorodności spektralnej układu emitującego tj. uwzględniając fakt, iż dezaktywacja wzbudzonej cząsteczki następuje z różnych stanów odpowiadających różnym konformacjom 18 cząsteczki (‘planar form’ i ‘flattened form’). Poniżej zestawiono najważniejsze wyniki i spostrzeżenia dotyczące różnych aspektów wygaszania fluorescencji (samowygaszania (wygaszania stężeniowego) oraz wygaszania przez obcą substancję, którą w omawianym przypadku była cząsteczka aniliny pełniąca również rolę części donorowej w badanym układzie D-A) EAADCy znajdującej się w ośrodku jednorodnym fizycznie jakim był THF. Proces samowygaszania fluorescencji (wygaszania stężeniowego) jest silnie zdeterminowany, zarówno budową badanej cząsteczki (dwie formy emitujące), jak i temperaturą środowiska tj. obserwuje się bardzo silne wygaszanie formy lokalnie wzbudzonej (‘perpendicular form’) w porównaniu z wygaszaniem fluorescencji cząsteczki będącej w stanie ICT (‘flattened form’) zarówno w funkcji stężenia, jak i temperatury. Z przeprowadzonych badań układu dwuskładnikowego EAADCy+anilina (D-A+D, wygaszanie zewnętrzne molekułami donora) wynika, że zarówno statyczny (głównie), jak i dynamiczny charakter oddziaływań przyczynia się do wygaszania fluorescencji badanego związku. Analiza danych doświadczalnych uwzględniająca spektralną niejednorodność badanego związku pozwoliła, przy użyciu klasycznego równania Sterna-Volmera, na wyznaczenie stałych szybkości wygaszania fluorescencji obu emitujących form (kq(LE) i kq(ICT)), które wskazują, iż proces wygaszania fluorescencji ze stanu lokalnie wzbudzonego jest wyraźnie bardziej efektywny niż ze stanu ICT. 3. Ocena możliwości aplikacyjnych molekuł EAADCy i EDMAADCy Poszukiwanie nowych sond luminescencyjnych czułych na zmiany właściwości mikrootoczenia powodowanego obecnością w ich pobliżu łańcucha polimerowego cieszy się niesłabnącym zainteresowaniem, głównie ze względu na możliwość zastosowania takich związków w wielu nowoczesnych technologiach (nowoczesne materiały dentystyczne, monitorowanie procesu utwardzania powłok lakierniczych)17. Mając powyższe na uwadze, w 17 J. Pączkowski, Fotochemia polimerów. Teoria i zastosowanie, Wydawnictwo UMK, 2003 J. Pączkowski, D.C. Neckers, Macromolecules 25 (1992) 548 P. Bosch, A. Fernandez-Arizpe, J.L. Mateo, F. Catalina, C. Peinado, J. Photochem. Photobiol. A: Chemistry 153 (2002) 135 K. Hakala, R. Vatanparast, S. Li, C. Peinado, P. Bosch, F. Catalina,H. Lemmetyinen, Macromolecules 33 (2000) 5954 19 celu oceny możliwości wykorzystania badanych związków D-A (EAADCy i EDMAADCy) jako sond fluorescencyjnych do monitorowania procesu polimeryzacji, określono ich podstawowe parametry spektroskopowe i fotofizyczne w toku termicznie inicjowanej polimeryzacji metakrylanu metylu (MM) (H.8). Powyższy cel zrealizowano, rejestrując stacjonarne widma absorpcji i fluorescencji, jak również dokonując pomiarów czasów zaniku fluorescencji oraz anizotropii emisji w trakcie polimeryzacji MM. Jak wiadomo zmiana podstawowych charakterystyk luminescencyjnych badanej sondy w trakcie trwania polimeryzacji zależy od wielu czynników. Jednym, a zarazem podstawowym czynnikiem, jest struktura chemiczna badanej molekuły. Usztywnienie otoczenia badanej cząsteczki (wzrost lepkości środowiska) powoduje ograniczenie możliwości rotacji wokół pojedynczego wiązania między donorem i akceptorem elektronu. Co więcej, brak możliwości rotacji powoduje zmniejszenie utraty energii na drodze bezpromienistej, co skutkuje obserwowanym wzrostem intensywności fluorescencji zarówno pasma LE jak i ICT. W omawianej pracy pokazano, że nie tylko w przypadku wspomnianych już wcześniej rozpuszczalników tworzących szkliwo w temperaturze ciekłego azotu, ale i w przypadku bardzo lepkich ośrodków tj. podczas polimeryzacji metakrylanu metylu, czas relaksacji rozpuszczalnika staje się porównywalny z czasem zaniku fluorescencji i wówczas położenia pasm fluorescencji LE i ICT zależą od długości fali światła wzbudzającego (‘red –edge effect’). Zaprezentowane w pracy wyniki dowodzą, iż niejednorodne poszerzenie widm fluorescencji (zarówno LE jak i ICT) w MM oraz zależność położenia maksimum fluorescencji od długości fali światła wzbudzającego dla molekuł EAADCy i EDMAADCy jest wynikiem występowania dużego zróżnicowania rozkładu konformerów oraz lokalnych struktur rozpuszczalnika otaczających te konformery (ośrodek spektralnie niejednorodny). Należy jeszcze wspomnieć, że użycie metod polaryzacyjnych jednoznacznie potwierdziło istnienie zróżnicowania geometrii badanej cząsteczki. Niezbędne informacje uzyskano dzięki możliwość polaryzacji zarówno światła wzbudzającego, jak i światła emitowanego, a co się z tym wiąże, dzięki rejestracji widm anizotropii emisji i anizotropii wzbudzenia emisji. Przeprowadzone pomiary wykazały, że wartości anizotropii fluorescencji i anizotropii wzbudzenia fluorescencji dla obu badanych związków zarejestrowane w trakcie polimeryzacji MM w warunkach niskich stopni konwersji są niezależne od długości fali obserwacji i wynoszą około zera, podczas gdy w 20 warunkach wysokich stopni konwersji obserwujemy wyraźny wzrost wartości anizotropii emisji oraz istotną zależność od długości fali obserwacji. Uwieńczeniem badań mających na celu ocenę możliwości wykorzystania badanych związków D-A jako sond fluorescencyjnych do monitorowania procesu polimeryzacji była analiza wyników uzyskanych przy użyciu rozdzielonej w czasie spektroskopii emisyjnej, która to pozwoliła zrozumieć dynamikę stanów wzbudzonych i zdefiniować procesy w nią uwikłane dla obu badanych związków w funkcji stopnia konwersji MM. Do opisu procesów towarzyszących wzbudzeniu molekuł EAADCy i EDMAADCy (schemat 4, lewa kolumna) znajdujących się w trakcie polimeryzacji MM w warunkach wysokich stopni konwersji, jak również do opisu promienistych i bezpromienistych dróg dezaktywacji (schemat 4, prawa kolumna) zaproponowano poniższy schemat uwzględniający istnienie w stanie wzbudzonym dwóch głównych centrów luminescencyjnych i związanych z nimi dwóch modów światła: badana molekuła, emitująca ze stanu lokalnie wzbudzonego S1(LE) oraz ze stanu z wewnątrzcząsteczkowym przeniesieniem elektronu S1(ICT). Oba te centra emitują różne długości fal światła fluorescencji, które charakteryzują się różnymi czasami gaśnięcia, zaś współczynnik określający udział procentowy danej składowej zaniku istotnie zależy od postępu polimeryzacji MM. * M ICT * M ICT M h Abs * k1 , k 2 * M LE M ICT k FICT M ICT h ICT k ICT IC M ICT k ICT ISC 3M ICT k FLE M LE h LE k LE * IC M LE M LE k LE ISC 3M LE Schemat 4. Schemat procesów towarzyszących wzbudzeniu oraz dezaktywacji EAADCy i EDMAADCy znajdujących się w trakcie polimeryzacji MM w warunkach wysokich stopni konwersji18 18 Schemat zaczerpnięty z pracy: M. Józefowicz, A. Bajorek, M. Pietrzak, B. Jędrzejewska J.R. Heldt, J. Heldt, J. Lumin. 134 (2013) 414 21 Bardzo istotnym wnioskiem z przeprowadzonych badań było stwierdzenie, że cząsteczka EDMAADCy może być wykorzystana do monitorowania przebiegu procesu polimeryzacji ze względu na fakt liniowej zależności pomiędzy wartościami szerokości połówkowej pasma fluorescencji ze stanu ICT, a czasem charakteryzującym postęp polimeryzacji MM. W okresie ostatnich kilkudziesięciu lat obserwuje się wyraźny wzrost zainteresowania wielu grup badawczych materiałami o właściwościach optycznie nieliniowych (NLO)19. Bardzo ważną rolę w procesie efektywnego i konstruktywnego projektowania materiałów posiadających charakter optycznie nieliniowy odgrywają badania zarówno eksperymentalne, jak i teoretyczne obliczenia kwantowo-chemiczne. Obecność tych drugich niewątpliwie stanowi punkt wyjścia dla racjonalnej syntezy molekuł o pożądanych właściwościach. Wartym podkreślenia jest fakt, iż szczególną rolę w badaniach optyki nieliniowej odgrywają związki posiadające w swej cząsteczce grupy donorowe i akceptorowe, głównie ze względu na posiadanie stanu z przeniesieniem ładunku, którego obecność jest istotnym czynnikiem wpływającym na zwiększenie nieliniowej odpowiedzi optycznej badanego związku. W pracy H.3 przeanalizowano, przy pomocy modelu dwuwarstwowego zaproponowanego przez Oudara i współpracowników20, wybrane, nieliniowe właściwości optyczne EAADCy i EDMAADCy. W ramach użytego formalizmu opartego na tym modelu oraz posiłkując się obliczeniami kwantowo-chemicznymi możliwym było eksperymentalne i teoretyczne oszacowanie nieliniowej odpowiedzi optycznej EAADCy i EDMAADCy w oparciu o wyznaczone wartości hiperpolaryzowalności molekularnej. Dodatkowo, zastosowanie wspomnianego modelu pozwoliło na przeanalizowanie zależności hiperpolaryzowalności molekularnej zarówno w funkcji środowiska, jak i podstawnika będącego donorem elektronu. Warto w tym miejscu nadmienić, że otrzymane wartości hiperpolaryzowalności molekuł EAADCy i EDMAADCy jednoznacznie potwierdzają, iż związki te mogą posiadać 19 C.R. Moylan, R.D. Miller, R.J. Twieg, K.M. Betterton, V.Y. Lee, T.J. Matray, C. Nguyen, Chem. Mater., 5 (1993) 1499 G.U. Bublitz, R. Ortiz, C. Runser, A. Fort, M. Barzoukas, S.R. Marder, S.G. Boxer, J. Am. Chem. Soc., 9 (1997) 2311C.B. Gorman, G.H. J. VanDoremaele, S.R. Marder, Optimization of Materials for Second-Order Nonlinear Optical Applications, Molecular and Biomolecular Electronics, Chapter 8 (1994) 179, Advances in Chemistry, Volume 240 20 J.L. Oudar, D.S. Chemla, J. Chem. Phys. 66 (1977) 2664 J.L. Oudar, J. Chem. Phys. 67 (1977) 446 22 interesujące właściwości optycznie nieliniowe, co czyni je idealnymi do zastosowań w dalszych badaniach optyki nieliniowej. 4. Wpływ ośrodka i podstawnika na fotofizyczne i spektroskopowe właściwości pochodnych 2-amino-1,3-dicyano-5,6,7,8-tetrahydronaftalenu Jest rzeczą powszechnie wiadomą, że oddziaływania pomiędzy molekułą luminezującą a otaczającym ją środowiskiem mają istotne znaczenie w fizyce, chemii i naukach im pokrewnych21. Podkreślano już wcześniej, że związki chemiczne, których właściwości fotofizyczne i fotochemiczne zależą silnie od mikrootoczenia używane są dość powszechnie jako luminescencyjnej sondy wymaga luminescencyjne. jednakże Zastosowanie wcześniejszego molekuły określenia jej jako sondy podstawowych właściwości spektroskopowych, fotofizycznych i fotochemicznych. Mając powyższe na uwadze, w pracach H.10 i H.12 zbadano właściwości spektroskopowe i fotofizyczne serii 6, nowo zsyntezowanych molekuł reprezentujących układy typu donor-akceptor elektronu. W celu określenia wpływu struktury badanych związków na proces wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu systematycznie wprowadzano modyfikacje części elektronodonorowej molekuły przy niezmienionym chromoforze pełniącym funkcję akceptora elektronów (por. schemat 1). Co więcej, taki dobór związków umożliwił badania porównawcze ich właściwości fotoluminescencyjnych. Badania prowadzono zarówno w fazie gazowej (pomiary stacjonarnych widm absorpcji), jak i rozpuszczalnikach o różnej polarności, używając technik stacjonarnej i rozdzielonej w czasie spektroskopii. Uzupełnieniem i pomocą w interpretacji uzyskanych wyników eksperymentalnych były teoretyczne obliczenia kwantowo-chemiczne (min. wyznaczenie struktury przestrzennej badanych związków, energii stanów elektronowych, sił oscylatorów danych przejść elektronowych, wartości czynników określających udziały jednoelektronowych przejść pomiędzy orbitalami obsadzonymi i wirtualnymi w całym przejściu oraz momentów dipolowych). Dodatkowo, z uwagi na możliwość rotacji wokół 21 J.R. Lakowicz, Principles of Fluorescence Spectroscopy, Third Edition, Springer (2006) B. Valeur, Molecular Fluorescence: Principles and Applications, John Wiley and Sons (2002) E.M. Goldys, Fluorescence Applications in Biotechnology and Life Sciences, Wiley-Blackwell (2009) 23 pojedynczego wiązania między donorem i akceptorem elektronu, dokonano teoretycznej analizy konformacyjnej badanych molekuł. Podsumowując analizę danych otrzymanych w oparciu o teoretyczne obliczenia kwantowo-chemiczne stwierdzono, iż (H.10): W przypadku wszystkich badanych związków długofalowe pasmo absorpcyjne jest w rzeczywistości superpozycją trzech przejść elektronowych (S0 S1, S0 S2, S0 S3). Dodatkowo, zmiany gęstości rozkładu ładunku dowiodły, że przejście S0 S2 jest przejściem o charakterze ‘charge transfer’. Istnieje dobra zgodność pomiędzy widmami absorpcji (położenia pasm i ich natężenia) otrzymanymi dla swobodnych molekuł tj. w fazie gazowej oraz teoretycznie wyliczonymi energiami stanów elektronowych i ich siłami oscylatorów. Dobrą zgodność otrzymuje się również pomiędzy wartościami momentów dipolowych przejścia obliczonymi teoretycznie dla cząsteczki znajdującej się w fazie gazowej, a doświadczalnymi, wyznaczonymi z pomiarów spektroskopowych w niepolarnym MCH. Najbardziej korzystna energetycznie konformacja w stanie S0 odpowiada sytuacji, w której oba chromofory są ustawione do siebie prostopadle. Co więcej, badane związki będące w stanie podstawowym reprezentowane są przez zbiór konformerów o różnym kącie między D i A elektronów, co w połączeniu z zależnością położenia maksimum fluorescencji niskotemperaturowej (77K) od długości fali światła wzbudzającego potwierdza ich spektralną niejednorodność (H.12). Wszystkie badane związki znajdujące się w środowiskach niepolarnych charakteryzuje słabe sprzężenie miedzy częścią donorową i akceptorową, co pozwala traktować je, jako dwa ‘niezależne’ chromofory (‘composite molecular model’), z których głównie część akceptorowa odpowiedzialna jest za emisję kwantu światła. Wiadomo, że przy przejściu cząsteczki z fazy gazowej do ciekłej, jak również przy zmianie rozpuszczalnika następuje zmiana energii stanów wzbudzonych. W pracy H.12 24 analizowano wpływ środowiska na położenie i charakter stanów elektronowych badanych 6 molekuł typu D-A. Czasowo rozdzielcze badania procesów fotofizycznych omawianych związków pozwoliły stwierdzić, że w przypadku cząsteczek znajdujących się w środowisku niepolarnym występują dwa centra luminescencyjne, posiadające różne długości fal emisji i charakteryzujące się różnymi czasami gaśnięcia. Analiza czasów gaśnięcia fluorescencji, jak również czasowo rozdzielonych widm emisyjnych (obecność punktu izoemisyjnego) wskazuje, że oprócz emisji z równowagowego stanu lokalnie wzbudzonego istnieje możliwość emisji ze stanu nierównowagowego. Co więcej, istnienie dwueksponencjalnych czasów gaśnięcia, obecność punktów isoemisyjnych w czasowo rozdzielonych widmach emisyjnych sugeruje, iż do poprawnego opisu występujących zjawisk w sytuacji, gdy związki znajdują się w środowisku polarnym należy użyć krzywych energii potencjalnej z podwójnym minimum. Oznacza to, że emisja następuje ze stanu z wewnątrzcząsteczkowym przeniesieniem elektronu, który nie jest stanem równowagowym (ICT)NR oraz ze stanu będącego w całkowitej równowadze termicznej (oscylacyjnej i konfiguracyjnej) z otoczeniem (ICT)R. Podsumowanie Reasumując, należy stwierdzić, iż cykl 12 prac zatytułowany „Badanie procesu fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu w wybranych układach typu donor-akceptor elektronu” prezentuje wyniki badań uzyskane przy użyciu metod spektroskopii stacjonarnej i rozdzielonej w czasie oraz obliczeń kwantowo-chemicznych, które pozwalają przeniesienia na pełne elektronu dwuchromoforowych, w zrozumienie przypadku mechanizmów wybranych donorowo-akceptorowych wewnątrzcząsteczkowego pochodnych związków, które bifenylu są tj. niezmiernie interesujące również ze względu na bardzo ciekawe możliwości aplikacyjne (sondy fluorescencyjne, materiały o właściwościach optycznie nieliniowych). Do najważniejszych rezultatów omawianego cyklu prac można zaliczyć: Wyjaśnienie mechanizmów relaksacji elektronowych stanów wzbudzonych w molekułach EAADCy i EDMAADCy, a w szczególności stworzenie oryginalnego 25 schematu fotoindukowanych procesów i ich dynamiki dla cząsteczki EAADCy znajdującej się w środowisku średnio-polarnym. Określenie wpływu środowiska na podstawowe charakterystyki luminescencyjne (widma absorpcji, wzbudzenia, emisji, czasy życia oraz wydajności kwantowe fluorescencji, na podstawie których wyznaczono prawdopodobieństwa występowania procesów promienistych i bezpromienistych (kR i kNR)) oraz stałe fizyko-chemiczne (elektryczne momenty dipolowe, dipolowe momenty przejścia, energię reorganizacji wewnętrznej i zewnętrznej) charakteryzujące badane związki. Wyznaczenie, przy użyciu metod chemii-kwantowej, struktury przestrzennej badanych związków D-A, energii stanów elektronowych, sił oscylatorów danych przejść elektronowych, wartości czynników określających udziały jednoelektronowych przejść pomiędzy orbitalami obsadzonymi i wirtualnymi w całym przejściu oraz momentów dipolowych i dipolowych momentów przejścia. Zbadanie wpływu struktury badanych związków na wewnątrzcząsteczkowe przeniesienie elektronu na podstawie badań systematycznie wprowadzanych modyfikacji przestrzennych. Ocenę możliwości aplikacyjnych badanych związków poprzez określenie podstawowych charakterystyk luminescencyjnych badanej sondy w trakcie trwania polimeryzacji metakrylanu metylu (możliwość wykorzystania cząsteczek EAADCy i EDAADCy jako sond fluorescencyjnych do monitorowania postępu polimeryzacji) oraz wyznaczenie wartości hiperpolaryzowalności molekularnej (możliwość wykorzystania cząsteczek EAADCy i EDAADCy w elektronice molekularnej ze względu na właściwości optycznie nieliniowe). V. Omówienie pozostałych osiągnięć naukowych Okres przed uzyskaniem stopnia naukowego doktora W roku 1995 ukończyłem Liceum Ogólnokształcące w Węgorzewie i podjąłem studia na Wydziale Matematyki i Fizyki Uniwersytetu Gdańskiego na kierunku fizyka i matematyka. Po raz pierwszy z szeroko pojętą spektroskopią atomową i molekularną zetknąłem się jako 26 student III i IV roku uczestniczący w wykładach monograficznych prowadzonych przez prof. Józefa Heldta („Spektroskopia atomowa i molekularna”) oraz prof. Janinę Heldt („Fotoluminescencja roztworów”), jak również biorąc czynny udział w seminariach naukowych Zakładu Fizyki Ogólnej (ZFO). Dzięki tym zajęciom zyskałem doskonałe podstawy teoretyczne z zakresu badań spektroskopowych, które pozwoliły mi na podjęcie decyzji o napisaniu pracy magisterskiej z tej dziedziny. Studia magisterskie ukończyłem w czerwcu 2000 roku z wynikiem bardzo dobrym, uzyskując średnią ocen 4.76. Pracę magisterską pt. „Wpływ rodzaju rozpuszczalnika na właściwości spektroskopowe fluorenonu i jego pochodnych” napisałem w ZFO, pod kierunkiem prof. Janiny Heldt. Przeprowadzone, z wykorzystaniem metod stacjonarnej spektroskopii, badania obejmowały określenie właściwości fotofizycznych i fotochemicznych fluorenonu i jego pochodnych poprzez określenie wpływu rodzaju rozpuszczalnika, stężenia roztworu oraz długości fali światła wzbudzającego na podstawowe charakterystyki luminescencyjne badanych molekuł. Efekty mojej pracy magisterskiej znalazły odzwierciedlenie m.in. we współautorstwie w mojej pierwszej pracy naukowej (J.R. Heldt, J. Heldt, M. Józefowicz, J. Kamiński Journal of Fluorescence 11 (2001) 65) oraz w wykładzie wygłoszonym przeze mnie w ramach Sympozjum Spektroskopowego w Akademii Pomorskiej w Słupsku. W październiku 2000 roku rozpocząłem studia doktoranckie na kierunku fizyka na Wydziale Matematyki i Fizyki Uniwersytetu Gdańskiego. Uczestnicząc w zajęciach przewidzianych tokiem studiów doktoranckich otrzymałem wszechstronne przygotowanie do prowadzenia działalności naukowej w dziedzinie fizyki. Dodatkowo, pogłębiałem swą wiedzę na temat zagadnień związanych z fotofizyką i fotochemią związków organicznych znajdujących się w różnych środowiskach (rozpuszczalnikach jednorodnych o różnej polarności i lepkości, jak również dwuskładnikowych rozpuszczalnikach mieszanych). W celu uzyskania całościowego opisu podstawowych procesów oddziaływań typu substancja rozpuszczona-rozpuszczalnik niezbędnym było wykonanie podstawowych obliczeń kwantowo-chemicznych. Mając na uwadze powyższe, jako student II roku studiów doktoranckich uczestniczyłem w, nieobjętym planem studiów doktoranckich, wykładzie monograficznym i laboratorium komputerowym z zakresu „Chemii komputerowej” na Wydziale Chemii UG. Po ukończeniu zajęć teoretycznych i praktycznych oraz zakupie 27 programu komputerowego do obliczeń kwantowo-mechanicznych (CAChe WS 5) rozpocząłem wykonywanie teoretycznych obliczeń podstawowych parametrów spektroskopowych badanych molekuł tj. budowy przestrzennej w stanie podstawowym i wzbudzonym, położenia poziomów energetycznych, wartości elektrycznych momentów dipolowych, kształtów orbitali molekularnych biorących udział w danym przejściu elektronowym. Czteroletni okres studiów doktoranckich zakończyłem publiczną obroną rozprawy doktorskiej pt. „Wpływ ośrodka na spektroskopowe i fotofizyczne właściwości fluorenonu i jego pochodnych” dnia 30 września 2004 roku. Rada Wydziału MFI na posiedzeniu w dniu 21.10.2004 r. podjęła uchwałę o wyróżnieniu mojej rozprawy doktorskiej. Celem nadrzędnym mojej rozprawy doktorskiej było zbadanie różnych aspektów solwatacji fluorenonu i jego pochodnych w środowisku jednorodnym i dwuskładnikowych rozpuszczalnikach mieszanych. Do realizacji zamierzonych celów użyłem stacjonarnej i rozdzielonej w czasie spektroskopii UV-vis oraz obliczeń kwantowo-chemicznych. W celu charakteryzacji badanych molekuł organicznych w stanie trypletowym podjąłem się wraz z kolegami z Zespołu budowy urządzenia pozwalającego na pomiar czasów życia fosforescencji. Udoskonalono program sterujący eksperymentem, jak również program pozwalający zarządzać odczytem danych zarejestrowanych przez oscyloskop. Urządzenie pozwalało zmierzyć czasy zaniku fosforescencji z rozdzielczością czasową 1 ms. Jako, że nie dysponowaliśmy aparaturą pozwalającą zmierzyć czasy gaśnięcia fluorescencji, nawiązaliśmy współpracę naukową z międzywydziałowym Centrum Badawczym Ultraszybkiej Spektroskopii Laserowej UAM w Poznaniu dysponującym aparaturą do pomiarów czasów życia fluorescencji metodą skorelowanego w czasie zliczania pojedynczych fotonów (TCSPC) z pikosekundową zdolnością rozdzielczą. Za najważniejsze swoje osiągnięcie naukowe tego okresu uważam opis procesów solwatacji fluorenonu i jego pochodnych zachodzących w stanie podstawowym i wzbudzonym, w tym: określenie charakteru stanu wzbudzonego, z którego następuje przejście promieniste (inwersja stanów – najniższy stan singletowy badanych molekuł znajdujących się w środowisku niepolarnym ma charakter (nπ*) zaś zmiana otoczenia na polarne wiąże się ze zmianą charakteru najniższego stanu wzbudzonego (ππ*)), określenie 28 stałych równowagowych tworzących się kompleksów z międzycząsteczkowym wiązaniem wodorowym (M. Józefowicz, J.R. Heldt, J. Karolczak, J. Heldt Zeitschrift für Naturforschung A 58a (2003) 144)), ustalenie składu i struktury sfery (otoczki) solwatacyjnej (zastosowanie teoretycznych modeli opisujących zjawisko solwatacji preferencyjnej do uzyskanych wyników doświadczalnych) (M. Józefowicz, J.R. Heldt Chemical Physics 294 (2003) 105), opis zjawiska selektywnego wzbudzania badanych molekuł („red-edge effect”) (M. Józefowicz, J.R. Heldt, J. Heldt Zeitschrift für Naturforschung A 57a (2002) 787) oraz wykazanie na drodze eksperymentalnej różnic w mechanizmie procesu tworzenia sieci wiązań wodorowych pomiędzy fluorenonem i 4-hydroksyfluorenonem („proton relay tautomerization”). Jest to niezmiernie interesujące ze względu na fakt, iż badane molekuły są obiektami, na bazie których produkowane są lekarstwa hamujące m.in., rozwój choroby Alzheimera. Biorąc pod uwagę fakt, że leki, zanim dotrą do docelowego receptora, zmieniają swoje środowisko wielokrotnie (od polarnego protycznego - płyny fizjologiczne do stosunkowo niepolarnej wnęki receptora) poznanie możliwie dokładnie właściwości leku w różnym środowisku jest bardzo istotne ze względu na potencjalne skutki uboczne. Uwieńczeniem tego etapu pracy naukowej było przyznanie mi nagrody zespołowej II stopnia J.M. Rektora UG za działalność naukową w roku 2003. Okres po uzyskaniu stopnia naukowego doktora Pół roku po obronie pracy doktorskiej (11 lutego 2005 roku) zostałem zatrudniony na stanowisku adiunkta w Zakładzie Fizyki Ogólnej Instytutu Fizyki Doświadczalnej UG. W okresie po uzyskaniu stopnia doktora, aż do chwili obecnej opublikowałem 25 prac w czasopismach z listy filadelfijskiej, w tym 13 prac spoza cyklu prac wskazanych, jako osiągnięcie stanowiące podstawę postępowania habilitacyjnego. Dokonując analizy prac powstałych po doktoracie, mogę stwierdzić, iż moje zainteresowania naukowe oscylują wokół trzech głównych zagadnień: I. Wpływ mikrootoczenia na właściwości spektroskopowe i fotofizyczne pochodnych fluorenonu - rola wiązań wodorowych w procesach dezaktywacji wzbudzonych cząsteczek; II. Fotofizyka i spektroskopia wybranych związków typu TICT; 29 III. Badanie procesu fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu w wybranych układach typu donor-akceptor elektronu. Jednym z najważniejszych zadań w początkowym okresie mojej pracy na stanowisku adiunkta było rozszerzenie badań związanych z rozprawą doktorską. Czas ten poświęciłem na próbę dogłębnego i pełnego zrozumienia procesów solwatacyjnych fluorenonu i jego pochodnych ((I)Wpływ mikrootoczenia na właściwości spektroskopowe i fotofizyczne pochodnych fluorenonu - rola wiązań wodorowych w procesach dezaktywacji wzbudzonych cząsteczek). Za cel nadrzędny postawiłem sobie poznanie mechanizmów reakcji oddziaływań specyficznych, jakie mają miejsce pomiędzy badaną molekułą luminezującą będącą w stanie podstawowym/wzbudzonym, a molekułami rozpuszczalnika (międzycząsteczkowe wiązanie wodorowe). Przeprowadzane, z wykorzystaniem metod stacjonarnej i rozdzielonej w czasie spektroskopii oraz obliczeń kwantowo-chemicznych, badania objęły: szczegółową analizę właściwości spektroskopowych i fotofizycznych fluorenonu i 4-hydroksyfluorenonu, w odniesieniu do oddziaływań uniwersalnych i specyficznych, występujących między badaną cząsteczką będącą w stanie podstawowym/wzbudzonym a molekułami rozpuszczalnika w oparciu o empiryczną skalę polarności Kamleta-Tafta. (M. Józefowicz, J.R. Heldt, J. Heldt, Chemical Physics 323 (2006) 617). eksperymentalne wyznaczenie wartości momentów dipolowych fluorenonu i 4hydroksyfluorenonu w stanie podstawowym i wzbudzonym przy użyciu metody solwatochromowej oraz porównanie ich z wartościami, które uzyskałem z obliczeń teoretycznych (przy użyciu półempirycznych metod chemii kwantowej). Stwierdziliśmy dobrą zgodność uzyskanych wyników. (M. Józefowicz, J.R. Heldt, Spectrochimica Acta Part A 67 (2007) 316). wyznaczenie, w oparciu o teorię Marcusa, energii reorganizacji wewnętrznej i zewnętrznej fluorenonu i 4-hydroksyfluorenonu w stanie podstawowym i wzbudzonym. W mieszaninie rozpuszczalników (niepolarny+polarny) uzyskano nieliniową zależność energii reorganizacji w funkcji ułamka molowego polarnej składowej, co świadczy o występowaniu zjawiska solwatacji preferencyjnej badanych molekuł. Dobór składników mieszaniny dokonywany był pod kątem 30 zróżnicowania ich właściwości solwatacyjnych, jak i możliwości pojawienia się różnorodnych oddziaływań międzycząsteczkowych (m.in. proton-relay tautomerization). (M. Józefowicz, Spectrochimica Acta Part A 67 (2007) 444). zastosowanie fenomenologicznych modeli zaproponowanych przez Bakshiev’a, i Kiselev’a do opisu koncepcji stężeń lokalnych. Powyższe modele zostały wykorzystane przeze mnie do jeszcze bardziej szczegółowego, ilościowego opisu zjawiska solwatacji tj. określenia składu otoczki solwatacyjnej pochodnych fluorenonu w mieszaninie cykloheksan-etanol i cykloheksan-tetrahydrofuran. (M. Józefowicz, Spectrochimica Acta Part A 71 (2008) 537). Okres tuż po doktoracie to również czas doskonalenia przeze mnie technik spektroskopii czasowo-rozdzielczej. W wrześniu 2005 roku wziąłem czynny udział w warsztatach organizowanych przez firmę PicoQuant "Single Molecule Spectroscopy and Ultra Sensitive Analysis in the Life Sciences", które odbyły się w Berlinie. Dzięki uprzejmości kierownictwa Środowiskowego Centrum Fotoluminescencji mieszczącego się w naszym Instytucie wykonywałem pomiary ewolucji czasowej widm emisji badanych przeze mnie związków. Dodatkowo, uczestniczyłem w pomiarach czasów zaniku fluorescencji na Uniwersytecie Technologiczno-Przyrodniczym w Bydgoszczy, używając do tego celu spektrometru FLS920 firmy Edinburgh Instruments Ltd. W latach kolejnych (2010 r.) doskonaliłem swój warsztat eksperymentatorski, uczestnicząc w szkoleniach prowadzonych przez firmę Horiba Jobin Yvon w Instytucie Fizyki Doświadczalnej UG („Szkolenie z nowoczesnych metod eksperymentalnych spektroskopii czasowo-rozdzielczej”, „Szkolenie z nowoczesnych metod eksperymentalnych spektroskopii ramanowskiej”). Jak już wspomniałem, równolegle do badań związanych z solwatatacją pochodnych fluorenonu, swoje zainteresowania naukowe koncentruję dodatkowo na badaniach zjawisk towarzyszących przeniesieniu elektronu w cząsteczkach typu TICT ((II) Fotofizyka i spektroskopia wybranych związków typu TICT). Wspólnie z dr Katarzyną Kozyrą w 2005 roku rozpocząłem badania nad fotofizyką i fotochemią cząsteczek laurdanu i prodanu. W związku z tym, że właściwości spektroskopowe i fotofizyczne tych molekuł zależą silnie od mikrootoczenia, mogą one być używane jako sondy luminescencyjne (spektroskopowe). Większość badań fizykochemicznych prowadzi się 31 w fazie ciekłej, dlatego też bardzo ważnym zagadnieniem staje się określenie parametrów spektroskopowych sondy luminescencyjnej w różnych, nie tylko jednorodnych rozpuszczalnikach. Laurdan, pochodna naftalenu, zawierająca w swej strukturze zarówno donor (grupa dimetyloaminowa), jak i akceptor (grupa karbonylowa) elektronów wykazuje niezwykłe właściwości luminescencyjne. Zauważyliśmy, że położenie i kształt widm fluorescencji molekuły laurdanu oraz czasy zaniku fluorescencji bardzo wyraźnie zależą od właściwości użytego rozpuszczalnika (polarność, lepkość, protyczność). Powyższe zmiany tłumaczone były efektem fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia ładunku. Przebadaliśmy wpływ rozpuszczalnika protycznego (etanol) na właściwości luminescencyjne laurdanu, obserwując silny wpływ międzycząsteczkowych wiązań wodorowych na właściwości spektroskopowe molekuły. Stacjonarna spektroskopia absorpcyjna i fluorescencyjna, jak również pomiary czasów zaniku fluorescencji w rozpuszczalnikach jednoskładnikowych oraz w mieszaninie rozpuszczalników cykloheksanetanol stały się narzędziem do badań międzycząsteczkowych kompleksów z wiązaniem wodorowym. Otrzymane dane eksperymentalne pozwoliły nam na wyznaczenie wartości stałych równowagowych tworzenia alkoholowych kompleksów w stanie podstawowym i wzbudzonym. Należy również zaznaczyć, iż analiza zaniku fluorescencji laurdanu znajdującego się w mieszaninie cykloheksan-etanol pozwoliła odpowiedzieć na pytanie, czy w sytuacji, gdy molekuła znajduje się w środowisku protycznym mamy do czynienia z więcej niż jednym centrum luminezującym. (M. Józefowicz, K.A. Kozyra, J.R. Heldt, J. Heldt, Chemical Physics 320 (2005) 45). Uzupełnieniem powyższych badań była publikacja poświęcona badaniom spektroskopowym laurdanu i prodanu w układach izotropowych (tetrahydrofuran, acetonitryl) oraz anizotropowych (pęcherzyki lipidowe zbudowane z fosfatydylocholiny dipalmitynowej). Badanie bezpromienistego transferu elektronowej energii wzbudzenia, w którym powyższe związki zastosowano jako donor energii zaś oktadecyl rodamina B pełniła rolę akceptora, jednoznacznie potwierdziło, iż molekuły laurdanu i prodanu wbudowane w membranę posiadają różne konformacje przestrzenne związane z rotacją grupy dimetyloaminowej. (K. A. Kozyra, M. Józefowicz, J.R. Heldt, J. Heldt, Zeitschrift für Naturforschung A 63a (2008) 819). 32 Rozszerzeniem badań związanych ze zjawiskiem wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu w związkach typu TICT stanowi seria publikacji, w których przebadano właściwości spektroskopowe, fotofizyczne i fotochemiczne pochodnych estru metylowego kwasu benzoesowego. Badania nad tą grupą związków były prowadzone we współpracy z dr Markiem Aleksiejewem z naszego Zakładu. Do realizacji zamierzonych celów użyto stacjonarnej i rozdzielonej w czasie spektroskopii UV-vis oraz obliczeń kwantowochemicznych. Poniżej przedstawiłem najważniejsze wyniki i spostrzeżenia przedstawione w omawianej serii prac: Celem prac: M. Aleksiejew, M. Józefowicz, J.R. Heldt, Zeitschrift für Naturforschung A 60 (2005) 655 oraz M. Józefowicz, Chemical Physics 383 (2011) 19) było zbadanie wpływu podstawników elektrono-donorowych w pozycji orto oraz para na właściwości spektroskopowe pochodnych benzoesanu metylu w mieszaninie rozpuszczalników niepolarny-polarny aprotyczny oraz niepolarnypolarny protyczny. W mieszaninie cykloheksan-tetrahydrofuran oraz cykloheksanetanol zaobserwowano nieliniową zależność przesunięcia elektronowych pasm absorpcyjnych i emisyjnych w funkcji ułamka molowego polarnej składowej. Analizując proces solwatacji badanych molekuł w mieszaninie cykloheksantetrahydrofuran, bardzo wyraźne zmiany w widmach absorpcji i emisji (położenie, pojawienie się drugiego, długofalowego pasma emisyjnego, kształt i szerokość połówkowa pasm) należy tłumaczyć w oparciu o dwa konkurujące ze sobą procesy: zjawisko fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia ładunku (po wzbudzeniu molekuły następuje skręcenie grupy dimetyloaminowej, skręcenie to prowadzi do przyjęcia przez wzbudzoną molekułę układu przestrzennie różniącego się od układu atomów w stanie podstawowym) oraz zjawisko solwatacji preferencyjnej. W sytuacji, gdy badane molekuły znajdowały się w mieszaninie cykloheksan-etanol zaobserwowano, iż dodanie aktywnego rozpuszczalnika (etanol - EtOH) do badanej molekuły znajdującej w środowisku nieaktywnym (cykloheksan - CH) ujawniło się poprzez występowanie w absorpcyjnych widmach elektronowych punktów izozbestycznych, znamionujących istnienie równowag między badaną molekułą, a badana molekułą z międzycząsteczkowym wiązaniem wodorowym. 33 Pochłoniecie fotonu przez molekułę znajdującą się w roztworze i posiadającą w swojej cząsteczce donor i akceptor elektronu powoduje przejścia elektronowooscylacyjne, którym mogą towarzyszyć zmiany struktury badanej molekuły (geometria, rozkład gęstości chmury elektronowej). Pomiary widm absorpcji swobodnych cząsteczek benzoesanu metylu i jego pochodnych (faza gazowa) oraz znajdujących się w środowisku niepolarnym posłużyły do wyznaczenia elektrycznego momentu dipolowego tych cząsteczek w stanie nierównowagowym (Francka-Condona). Dodatkowo, przy użyciu metody solwatochromowej wyznaczono elektryczne momenty dipolowe tych związków będących w równowadze termodynamicznej z otoczeniem. Uzupełnieniem badań mających na celu szczegółową analizę wpływu podstawników elektronodonorowych w pozycji orto oraz para na właściwości spektroskopowe estru metylowego kwasu benzoesowego w różnych rozpuszczalnikach było wyznaczenie, przy użyciu stacjonarnej oraz rozdzielonej w czasie spektroskopii, wartości momentów przejścia badanych molekuł. Uzupełnieniem i weryfikacją uzyskanych wyników empirycznych były obliczenia kwantowo-chemiczne, które potwierdziły, iż cząsteczki posiadające grupę dimetyloaminową podlegają zmianom konformacyjnym w środowiskach polarnych. (M. Józefowicz, M. Aleksiejew, J.R. Heldt, J. Heldt, Journal of Molecular Liquids 157 (2010) 61, M. Józefowicz, J.R. Heldt, J. Heldt, Journal of Luminescence 132 (2012) 755–764) W celu dalszego doskonalenia warsztatu badawczego obejmującego obliczenia kwantowo-mechaniczne nawiązaliśmy współpracę z grupą badawczą prof. M. Gutowskiego z Uniwesytetu w Edynburgu (Heriot-Watt University Edinburgh). Owocem tej współpracy była publikacja: M. Józefowicz, M. Aleksiejew, A.V. Abramov, S. Ling, M. Gutowski, J. Heldt, J.R. Heldt, Journal of Fluorescence 21 (2011) 1749, w której dzięki pomocy chemików-teoretyków udało nam się dokonać całościowego opisu zjawiska tworzenia się międzycząsteczkowych kompleksów z wiązaniem wodorowym oraz wpływu wiązań wodorowych na zjawisko wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia ładunku w badanych pochodnych benzoesanu metylu. Zwieńczeniem badań nad fotofizyką i fotochemią pochodnych benzoesanu metylu był projekt, który miał na celu zbadanie oddziaływań tej grupy molekuł z α- i 34 cyklodekstrynami, które dzięki swej budowie są zdolne do tworzenia kompleksów inkluzyjnych (A. Lazarowska, M. Józefowicz, J. R. Heldt, J. Heldt, Spectrochimica Acta Part A 86 (2012) 481, M. Józefowicz, Spectrochimica Acta Part A 93 (2012) 169). Wykazano, iż właściwości spektralne i fotofizyczne badanych molekuł luminezujących zmieniają się w obecności cyklodekstryn, co jest spowodowane głównie zmianą polarności otoczenia molekuły w wyniku przejścia z roztworu wodnego do mniej polarnej wnęki cyklodekstryn. Zmiany te, w zależności od budowy zainkludowanej cząsteczki (fluoroforu) i zastosowanej cyklodekstryny, objawiają się zmianą podstawowych charakterystyk luminescencyjnych fluoroforu. Równolegle do badań związanych z wpływem mikrootoczenia na charakterystyki luminescencyjne różnych molekuł organicznych (omówione powyżej tematy (I) i (II) moich zainteresowań naukowych), coraz większy nacisk kładłem na dogłębne poznanie zjawiska wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu ((III) Badanie procesu fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia ładunku w wybranych układach typu donor-akceptor elektronu). Mając na uwadze fakt, iż reakcje z przeniesieniem elektronu ET (elektron transfer) stanowiły i stanowią nową, szybko rozwijającą się dziedzinę fotofizyki i fotochemii, po nawiązaniu współpracy z grupą prof. Jerzego Pączkowskiego z Uniwersytetu Technologiczno-Przyrodniczego w Bydgoszczy, zsyntezowano nowe związki dwuchromoforowe (pochodne bifenylu), posiadające w swej cząsteczce grupy donorowe i akceptorowe. Jako że prace związane z badaniem procesu fotoindukowanego wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia ładunku w wybranych układach typu donor-akceptor elektronu stanowią podstawę rozprawy habilitacyjnej, w tej części referatu zostały omówione tylko zdawkowo, zaś szczegółowy opis cyklu 12 publikacji znajduje się we wcześniejszej części autoreferatu. Planując badania nad nowo zsyntezowanymi cząsteczkami miałem, na uwadze, aby przyszłe badania mogły łączyć w sobie aspekty czysto poznawcze (szczegółowa analiza procesu wewnątrzcząsteczkowego przeniesienia elektronu) oraz aplikacyjne (nowe sondy fluorescencyjne, nowe materiały o właściwościach optycznie nieliniowych (NLO)). Pierwsze związki, stanowiące klasę cząsteczek donorowo-akceptorowych (D-A), zsynetezowano z 35 myślą o wykorzystaniu ich jako sond spektroskopowych do badań właściwości polimerów (projekt badawczy KBN o numerze N N204 054335 (KBN 0543/B/H03/2008/35) Fotofizyczne i fotochemiczne sondy do badań właściwości polimerów syntetycznych i makrocząsteczek pochodzenia naturalnego). Po śmierci prof. Pączkowskiego (2010 r.) współpraca z grupą fotochemików z Bydgoszczy jest nadal kontynuowana, czego owocem, oprócz wspólnych publikacji, jest nasz wspólny projekt badawczy finansowany przez Narodowe Centrum Nauki zatytułowany Aminowe pochodne chalkonów, azachalkonów oraz ich soli, jako związki wykazujące istnienie stanu ICT. Synteza i badania spektroskopowe, w którym jestem wykonawcą. Dodatkowo, dzięki współpracy z dr. P. Milartem z Uniwersytetu Jagiellońskiego w Krakowie zsynetezowano kolejną grupę pochodnych bifenyli, które posiadają również bardzo interesujące właściwości fotofizyczne charakteryzujące się min. silnym efektem krawędziowym, co związane jest obecnością w stanie podstawowym różnych geometrycznie konformerów. Przy wykorzystaniu metod stacjonarnej, rozdzielonej w czasie spektroskopii oraz numerycznych obliczeń kwantowo-chemicznych (program CAChe WS), przebadano wpływ mikrootoczenia oraz temperatury na procesy fotofizyczne i fotochemiczne zachodzące w badanych układach z przeniesieniem ładunku. Badania rozpoczęto od scharakteryzowania podstawowych właściwości aminofenylo)-3-amino-2,4-dicyjanobenzoesan etylu spektroskopowych (EAADCy) i molekuł: 5-(4- 5-(4-aminofenylo)-3- dimetyloamino-2,4-dicyjanobenzoesan etylu (EDMAADCy). Do tego celu użyto technik stacjonarnej (pomiar widm absorpcji, wzbudzenia, fluorescencji i fosforescencji) oraz rozdzielonej w czasie (pomiar czasów gaśnięcia fluorescencji, czasowo rozdzielonych widm emisyjnych) spektroskopii, jak również obliczeń kwantowo-chemicznych. Stwierdzono, iż badana molekuła znajdująca się w rozpuszczalniku tworzy układ spektroskopowo niejednorodny (możliwość rotacji wokół pojedynczego wiązania między donorem i akceptorem elektronu) (M. Józefowicz, M. Aleksiejew, J.R. Heldt, A. Bajorek, J. Pączkowski, J. Heldt, Chemical Physics 338 (2007) 53, M. Józefowicz, J. R. Heldt, A. Bajorek, J. Pączkowski, Journal of Photochemistry and Photobiology A: Chemistry 196 (2008) 38, M. Józefowicz, J.R. Heldt, A. Bajorek, J. Pączkowski, Chemical Physics 363 (2009) 88)). Analiza uzyskanych wyników pozwoliła na wyznaczenie momentów dipolowych metodą solwatochromową. Warto nadmienić, iż do wyznaczenia wartości elektrycznych momentów dipolowych bazowano na teoriach wykorzystujących model Onsagera opisujący 36 oddziaływanie substancja rozpuszczona-rozpuszczalnik zaproponowanych przez Ooshika, Mac Rae, Bilota i Kawskiego (kwantowo – mechaniczny rachunek zaburzeń II – go rzędu) oraz Lippert’a, Liptay’a i Bakshiev’a (opis klasyczny) (M. Józefowicz, P. Milart, J. R. Heldt, Spectrochimica Acta Part A 74 (2009) 959). Uzyskano dobrą zgodność pomiędzy wartościami momentów otrzymanych eksperymentalnie i teoretycznie (obliczenia kwantowo-chemiczne). Szczegółowa analiza niskotemperaturowych (77 K) widm fluorescencji i fosforescencji dowiodła, iż niejednorodne poszerzenie widma oraz zależność położenia maksimum fluorescencji i fosforescencji od długości fali światła wzbudzającego jest wynikiem występowania dużego zróżnicowania geometrii cząsteczek oraz rozkładu lokalnych struktur rozpuszczalnika otaczających cząsteczkę. Posiadając wiedzę na temat właściwości spektroskopowych molekuł EAADCy i EDMAADCy, dokonano szczegółowej analizy wpływu stężenia (zarówno badanej molekuły (EAADCy), jak i molekuł aniliny, użytych jako zewnętrzny wygaszacz luminescencji) oraz temperatury na właściwości fotofizyczne molekuły EAADCy w stanach podstawowym S0 i wzbudzonym S1. Na podstawie analizy uzyskanych danych spektroskopowych stwierdzono bardzo wyraźny spadek natężenia fluorescencji „prostopadłej” formy EAADCy (konformer, w którym donor i akceptor są ustawione prostopadle w stosunku do siebie) towarzyszący wzrostowi stężenia roztworu. Zaobserwowano również, iż molekuła wygaszacza (anilina) wyraźnie silniej przyspiesza dezaktywację wzbudzonego stanu elektronowego (na drodze przenoszenia elektronowej energii wzbudzenia) formy „prostopadłej” niż „równoległej” molekuły EAADCy. Ponieważ informacje dotyczące kinetyki wygaszania fluorescencji są niezbędne do pełnego zrozumienia mechanizmu wygaszania, w oparciu o zaniki fluorescencji EAADCy, posłużono się równaniem Sterna-Volmera celem wyznaczenia stałej szybkości wygaszania (M. Józefowicz, Optics and Spectroscopy 110 (2011) 371). Dalsze badania nad pochodnymi bifenylu wykazały, że pochodne EAADCy, podobnie jak molekuła macierzysta, znajdujące się w rozpuszczalniku, tworzą układ spektroskopowo niejednorodny (możliwość rotacji wokół pojedynczego wiązania między donorem i akceptorem elektronu powoduje powstanie różnych form przestrzennych). Geometria badanego układu (zarówno w stanie podstawowym jak i wzbudzonym) silnie zależy od rodzaju podstawnika w cząsteczce. Niezmiernie interesujące informacje uzyskano, analizując czasowo-rozdzielcze widma fluorescencji. Zaobserwowano, iż nie tylko widma fluorescencji 37 stacjonarnej, ale również rozdzielone w czasie widma fluorescencyjne silnie zależą od długości fali światła wzbudzającego. Powyższe badania przyczyniły się do lepszego zrozumienia mechanizmów dezaktywacji stanów wzbudzonych w układach donorowoakceptorowych (M. Józefowicz, J.R. Heldt, Journal of Fluorescence 21 (2011) 239, M. Józefowicz, A. Bajorek, M. Pietrzak, J.R. Heldt, Spectrochimica Acta Part A 113 (2013) 137, M. Józefowicz, J.R. Heldt, J. Heldt, The European Physical Journal Special Topics 222 (2013) 2373, M. Józefowicz, A. Bajorek, M. Pietrzak, J.R. Heldt, J. Heldt, Journal of Luminescence 153 (2014) 152). Zwieńczeniem badań nad pochodnymi bifelylu wydaje się współpraca z dr. P. Fitą oraz mgr. P. Kasperskim z Instytutu Fizyki UW. Nasza wspólna praca: M. Józefowicz, P. Fita, P. Kasprzycki, J.R. Heldt, The Journal of Physical Chemistry A (2013) 117 (2013) 4136 dotyczyła badania ultraszybkiego procesu przeniesienia elektronu w cząsteczce EAADCy. Praca ta wydaje się bardzo istotna dla zrozumienia mechanizmów procesów zachodzących w tej klasie związków, a szczegółowa analiza uzyskanych danych eksperymentalnych (omówionych we wcześniejszym rozdziale) zaowocowała rozbudowaniem i udoskonaleniem schematu obrazującego drogi zaniku molekuły EAADCy po wzbudzeniu. 38 Spis publikacji uzupełniających 1. J.R. Heldt, J. Heldt, M. Józefowicz, J. Kamiński Spectroscopic studies of fluorenone derivatives Journal of Fluorescence 11 (2001) 65 IF(2001)=0.720, IF(2013)=1.667 2. M. Józefowicz, J.R. Heldt, J. Heldt The red-edge effect in the spectra of fluorenone and 4-hydroxyfluorenone alcohol solutions Zeitschrift für Naturforschung A 57a (2002) 787 IF(2002)=0.732, IF(2013)=0.908 3. M. Józefowicz, J.R. Heldt, J. Karolczak, J. Heldt Fluorescence quenching and solvation processes of fluorenone and 4-hydroxyfluorenone in binary solvents Zeitschrift für Naturforschung A 58a (2003) 144 IF(2003)=0.681, IF(2013)=0.908 4. M. Józefowicz, J.R. Heldt Preferential solvation of fluorenone and 4-hydroxyfluorenone in binary solvent mixtures Chemical Physics 294 (2003) 105 IF(2003)=2.070, IF(2013)= 2.028 5. M. Józefowicz, J.R. Heldt, J. Heldt Evidences of conformational fluctuations of 2-methylaminofluorenone and 2dimethylaminofluorenone in polar solvents Zeitschrift für Naturforschung A 59a (2004) 105 IF(2004)=0.799, IF(2013)= 0.908 6. J.R. Heldt, J. Heldt, M. Józefowicz, K.A. Kozyra, T. Redzimski Environmental non-linear changes of spectroscopic parameters of luminescence probes Materiały sympozjum poświęconego jubileuszowi 70-lecia urodzin prof. zw. dr hab. Józefa Heldta. Pomorska Akademia Pedagogiczna, Słupsk(2004) 7. J. R. Heldt, J. Heldt, M. Józefowicz, K. A. Kozyra, T. Redzimski Conformational relaxation phenomena of amino derivatives of fluorene Proceedings of SPIE 140 (2005) 5849 8. M. Aleksiejew, M. Józefowicz, J.R. Heldt Photophysical properties of amino- and dimethylamino salicylates in neat and binary solvent mixtures Zeitschrift für Naturforschung A 60 (2005) 655 IF(2005)=1.007, IF(2013)= 0.908 39 9. M. Józefowicz, K.A. Kozyra, J.R. Heldt, J. Heldt Effect of hydrogen bonding on the intramolecular charge transfer fluorescence of 6dodecanoyl-2-dimethylaminonaphtalene Chemical Physics 320 (2005) 45 IF(2005)=1.934, IF(2013)= 2.028 10. M. Józefowicz, J.R. Heldt, J. Heldt Solvent effects on electronic transitions of fluorenone and 4-hydroxyfluorenone Chemical Physics 323 (2006) 617 IF(2006)=1.984, IF(2013)= 2.028 11. M. Józefowicz, J.R. Heldt Dipole moments studies of fluorenone and 4-hydroxyfluorenone Spectrochimica Acta Part A 67 (2007) 316 IF(2007)=1.511, IF(2013)=2.129 12. M. Józefowicz Determination of reorganization energy of fluorenone and 4-hydroxyfluorenone in neat and binary solvent mixtures Spectrochimica Acta Part A 67 (2007) 444 IF(2007)=1.511, IF(2013)=2.129 13. M. Józefowicz Spectroscopic determination of solvation shell composition of fluorenone and 4hydroxyfluorenone in binary solvent mixtures Spectrochimica Acta Part A 71 (2008) 537 IF(2008)=1.510, IF(2013)=2.129 14. K. A. Kozyra, M. Józefowicz, J.R. Heldt, J. Heldt, Electronic excitation energy transfer of prodan-ORB and laurdan-ORB systems in model phospholipid membranes Zeitschrift für Naturforschung A 63a (2008) 819 IF(2008)=0.737, IF(2013)= 0.908 15. M. Józefowicz, M. Aleksiejew, J.R. Heldt, J. Heldt Ground and excited state dipole moments of ortho derivatives of methyl pdimethylaminobenzoate Journal of Molecular Liquids 157 (2010) 61 IF(2011)=1.580, IF(2013)=2.083 16. M. Józefowicz, M. Aleksiejew, A.V. Abramov, S. Ling, M. Gutowski, J. Heldt, J.R. Heldt Influence of prototropic reactions on the absorption and fluorescence spectra of methyl p-dimethylaminobenzoate and its two ortho derivatives Journal of Fluorescence 21 (2011) 1749 IF(2011)=2.107, IF(2013)=1.667 17. M. Józefowicz 40