Ćwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika
Transkrypt
Ćwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika
Ćwiczenia do wykładu Fizyka Statystyczna i Termodynamika Prowadzący dr Agata Fronczak Zestaw 8. Rozkład kanoniczny. 4.21 Rozważ układ, który może przebywać w pięciu stanach o energiach odpowiednio równych: 0, ε, ε, ε, 2ε. Oblicz średnią energię tego układu w temperaturze T . Odpowiedź: U = ε(3e−βε + 2e−2βε ) . 1 + 3e−βε + e−2βε 4.22 Suma statystyczna pewnego układu spełnia zależność ln Z = aT 4 V, (1) gdzie a jest pewną stałą, T oznacza temperaturę, zaś V objętość. Wyznacz pojemność cieplną CV tego układu. Odpowiedź: CV = 20akT 4 V . 4.23 Rozważ układ składający się z dwóch niezależnych i rozróżnialnych cząstek. Załóż, że każda cząstka może przebywać w dwóch stanach o energiach równych 0 oraz ε. Oblicz średnią energię U , energię swobodną F oraz entropię S badanego układu. Przyjmij, że temperatura układu jest stała i wynosi T . Jak zmienią się wymienione funkcje stanu (tj. U, F, S), jeśli przyjmiemy, że badany układ składa się z N niezależnych cząstek? µ ¶ 2ε 2 βε −βε −βε Odpowiedź: U = − , F = − ln[1+e ], S = 2k ln[1 + e ] + . 1 + eβε β 1 + eβε 4.24 Wyznacz średnią energię u, energię swobodną f oraz entropię s związaną z kwantowym oscylatorem harmonicznym. Przyjmij, że oscylator jest w równowadze termodynamicznej z wielkim zbiornikiem ciepła o temperaturze T . ³ ´ βh̄ω Odpowiedź: f = 21 h̄ω + kT ln(1 − e−βh̄ω ), s = k eβh̄ω − ln(1 − e−βh̄ω ) , −1 ´ ³ u = 12 + eβh̄ω1 −1 h̄ω. 4.25 Oblicz średnią energię N niezależnych, kwantowych oscylatorów harmonicznych pozostających w kontakcie z dużym zbiornikiem ciepła o temperaturze T . Skorzystaj z rozwiązania poprzedniego zadania. Otrzymany wynik porównaj ze wzorem µ ¶ 1 1 E = N h̄ω + . 2 exp(h̄ω/(kT )) − 1 1 (2) b) a) Rysunek 1: Do zadań 4.27 oraz 4.28. opisującym energię układu N niezależnych oscylatorów kwantowych obliczoną przy pomocy rozkładu mikrokanonicznego. Pokaż, że w granicy wysokich temperatur energia kwantowych oscylatorów jest opisana takim samym wzorem jak energia oscylatorów klasycznych E = N kT. Wskazówki do ostatniej części zadania: ex = dla q < 1. (3) P∞ n=0 P∞ xn 1 , = n=0 q n n! 1 − q 4.27 Defektem Frenkla nazywamy przemieszczenie się dowolnego atomu w krysztale z pozycji węzłowej do pozycji międzywęzłowej (rys. 1a). Oblicz średnią liczbę defektów Frenkla n w monoatomowym krysztale o temperaturze T . Załóż, że liczba atomów, z których zbudowany jest kryształ wynosi N , natomiast liczba dostępnych pozycji międzywęzłowych jest równa R. Przyjmij, że energia potrzebna do utworzenia defektu Frenkla jest równa w. √ Odpowiedź: hni = N R e−βw/2 dla n ¿ N, R. 4.28 Defektem Schotky’ego nazywamy przemieszczenie się dowolnego atomu z wnętrza kryształu na jego powierzchnię (rys. 1b). Oblicz średnią liczbę defektów Schotky’ego n w monoatomowym krysztale o temperaturze T . Załóż, że liczba atomów, z których zbudowany jest kryształ wynosi N oraz przyjmij, że energia potrzebna do utworzenia defektu Schotky’ego jest równa w. Odpowiedź: n ' N e−βw dla n ¿ N . 2