Kolizje punktów materialnych z obszarami zabronionymi
Transkrypt
Kolizje punktów materialnych z obszarami zabronionymi
Kolizje punktów materialnych z obszarami zabronionymi Andrzej P. Kądzielawa (Dated: 13 IV 2015) I. WSTĘP Będziemy rozważać zderzenie punktu materialnego (pm) o masie m z dużym (o masie M m) obiektem (Rys. 1). II. Rysunek 2. Prędkość ~ u punktu materialnego po zderzeniem wzdłuż normalnej ~n. ~ xk oznacza rzut wektora na oś n̂. UKŁAD ODNIESIENIA Zderzenie potraktujemy jako problem jednowymiarowy biorąc: ~v = ~vk + ~v⊥ , (1) ~vk ≡ vk n̂. (2) gdzie n̂ nazywamy normalną do powierzchni w punkcie zderzenia. Rysunek 1. Prędkość ~v punktu materialnego przed zderzeniem wzdłuż normalnej ~n. ~ xk oznacza rzut wektora na oś n̂. III. ODBICIE Naturalnym podejściem będzie odbicie prędkości normalnej ~vk → ~uk = −~vk , (3) gdzie poprzez ~uk oznaczamy nową prędkość w kierunku normalnej. Możemy jeszcze uwzględnić stratę energii kinetycznej pm na odbicie poprzez współczynnik odbicia o ∈ [0, 1], gdzie o = 0 odpowiada całkowicie niesprężystemu zderzeniu, a o = 1 całkowicie sprężystemu. Ostatecznie (Rys. 2) ~uk = −o~vk . (4) IV. SIŁA WYPADKOWA ~ - siła zeRysunek 3. Siły działające podczas zderzenia. F ~ - siła reakcji i T~ - siła tarcia. wnętrzna, R Pozostaje problem znalezienia wypadkowej siły. Jeżeli siła zewnętrzna F~ była dotąd siłą wypadkową (zewnętrzną), poprzez III Zasadę Dynamiki Newtona (III ZDN) na ~ Możemy również pm zaczyna działać nowa siła reakcji R. (dla lepszej jakości modelu) uwzględnić na tym etapie siłę tarcia T~ pm o powierzchnię. Ostatecznie ~ + T~ . F~wypadkowa ≡ F~ + R A. (5) Siła reakcji ~ jest (zgodnie z III ZDN) równa co do Siła reakcji R ~ z jaką pm działa na wartości i kierunku sile nacisku N powierzchnię. Siła ta 2 ~ ≡ ~0 jeśli siła F~ jest skierowana “od” powierzchni 1. R (matematycznie n̂ · F~ > 0, ~ | ≡ 0 jeśli siła F~ jest skierowana “od” powierzch1. |N ni (matematycznie n̂ · F~ > 0, ~ ≡ −F~k jeśli siła F~ jest skierowana “do” po2. R wierzchni (matematycznie n̂ · F~ < 0. ~ | ≡ |F~k | jeśli siła F~ jest skierowana “do” po2. |N wierzchni (matematycznie n̂ · F~ < 0. B. Tarcie V. Siła tarcia zgodnie z definicją równa jest ~ |v̂⊥ , T~ = −µ|N Po wykryciu zderzenia należy: (6) ~ to wspomniany nacisk, µ to bezwymiarowy gdzie N współczynnik tarcia, a −v̂⊥ to kierunek przeciwny prędkości prostopadłej do normalnej. O ile µ 1 musimy potratować jako dany, pozostałe wartości wynikają wprost: −v̂⊥ znajdujemy z równania (1) jako −v̂⊥ = − ~| natomiast |N ~v⊥ , |~v⊥ | PODSUMOWANIE 1. znaleźć normalną w punkcie zderzenia; 2. pobrać prędkość ciała; 3. wyliczyć nową prędkości wzdłuż osi zdarzenia (patrz (4)); 4. policzyć siłę zewnętrzną działającą na ciało 5. wyliczyć nową siłę (patrz (5 – 6) (7) 6. przecałkować równania ruchu z nowymi prędkościami i nowymi siłami.