pA2q 1, n 1 T Ń0 CV pTq 0.
Transkrypt
pA2q 1, n 1 T Ń0 CV pTq 0.
Zestaw X Marcin Abram e-mail: [email protected] http://th.if.uj.edu.pl/~abram/ 12 maja 2014 r. Zapisz czym różnią się założenia modelu Debye’a od założeń modelu Einsteina. Przedstaw rozwiązanie modelu Debey’a. Zadanie 3 (1 punkt) Model Isinga. Rozważ izolowany układ N niezależnych i rozróżnialnych spinów o energii E umieszczonych w zeProsty model wymiany ciepła. Rozważ układ składają- wnętrznym polu magnetycznym H. Każdy spin w badacy się z dwóch odizolowanych od siebie (nie ma przepły- nym układzie może być skierowany w kierunku zewnętrzwu energii) części: A i B, z których każda zawiera dwie nego pola magnetycznego lub przeciwnie do niego (tj. rozróżnialne cząstki. Niech energie podukładów wynoszą si 1). Energia pojedynczego spinu w zewnętrznym odpowiednio EA 5 i EB 1. polu magnetycznym H jest równa ε si µH, gdzie i) Oblicz, ile wynosi objętość przestrzeni fazowej opisa- µ const.. nego układu ∆ΓpA B q. i) Oblicz objętość przestrzeni fazowej badanego układu; Zadanie 1 (1 punkt) ii) Oblicz entropię układu; ii) Jak zmieni się liczba mikrostanów tego układu, jeśli rozważymy swobodny przepływ energii między układami A i B? iii) Wyznacz pojemność cieplną CM opisanego modelu Isinga; iii) Jakie jest prawdopodobieństwo, że po usunięciu izolacji adiabatycznej energia podukładu A wzrośnie? Zadanie 4 (1 punkt) iv) Jaki podział energii między podukładami A i B odpowiada stanowi równowagi układu A i B? Rozkład kanoniczny. Rozważ układ składający się z dwóch niezależnych i rozróżnialnych cząstek. Załóż, że każda z cząstka może przebywać w dwóch stanach o energiach równych 0 oraz ε. Oblicz: Załóż, że energie układów są skwantowane, kwant energii wynosi 1 oraz E ¡ 0. Stąd dla układu o energii E 5 mamy 6 dopuszczalnych stanów o numerach 0, 1, 2, 3, i) średnią energię U , 4 i 5. Czyli dla podukładu A mamy sytuację, że cząstka ii) energię swobodną F , dla cząstki A1 mamy energię E pA1 q 5 i dla cząstki E2 mamy energię E pA2 q 0, albo E pA1 q 4 i E pA2 q 1, iii) entropię S, albo . . . . W szczególnosci cząstki są rozróżnialne i dwie badanego układu. Przyjmij, że temperatura układu jest cząstki z danego podukładu mogą mieć tą samą energię. stała i równa T . Podukłady nie mogą wymieniać cząstek. iv) Jak zmienią się wymienione funkcje stanu jeśli przyjmiemy, że badany układ składa się z N niezależnych Zadanie 2 (1 punkt) cząstek? Model Einsteina ciepła właściwego sieci krystalicznej. Energia pojedynczego kwantowego oscylatora harmonicz nego jest równa εpnq n 21 }ω, gdzie n P N. Rozważ Zadanie 5 (1 punkt) układ N niezależnych oscylatorów harmonicznych o enerJeszcze raz Ising. Zbadaj termodynamiczne własnogii E. Wyznacz temperaturę oraz pojemność cieplną CV ści układu N niezależnych spinów Isinga umieszczonych tego układu. w termostacie o temperaturze T . Wyznacz energię wewnętrzną U oraz magnetyzację M tego układu. Załóż, że energia pojedynczego spinu jest równa i si µH, gdzie µ const. Zadanie domowe: (3 punkt) W modelu Einsteina, dla T ! 1, ciepło właściwe CV znika eksponencjalnie wraz ze zmniejszającą się temperaturą. W rzeczywistych kryształach dla niskich temperatur mamy jednak CV pT q T 3 . Poprawny opis ciepła właściwego można uzyskać stosując model Debye’a. Zadanie 6 (1 punkt) Pokaż, że wielka suma statystyczna Ξ układu otwartego składającego się z nieoddziałujących i nierozróżnialnych Udowodnij, że zgodnie z III zasadą termodynamiki cząstek oraz będącego w kontakcie z otoczeniem o tempepowinniśmy mieć limT Ñ0 CV pT q 0. raturze T i potencjale chemicznym µ może być zapisana W sensie, że suma energii podukładów jest stała i równa EA w postaci: EB 6. ΞpT, V, µq exp eβµ Z1 pT,V q , : Zadanie domowe nie jest obowiązkowe. Jednak to zadanie jest warte aż 3 punkty! Zachęcam więc do jego zrobienia – jest to sposób na zdobycie dodatkowych punktów. Zadanie domowe można przynieść na najbliższe ćwiczenia lub wysłać w formie elektronicznej w terminie do 19 maja do godziny 1400 . gdzie Z1 pT,V q oznacza sumę statystyczną pojedynczej cząstki należącej do tego układu. 1 Literatura [1] K. Huang, Podstawy Fizyki Statystycznej, PWN, Warszawa, 2006. [2] K. Zalewski, Wykłady z mechaniki i termodynamiki statystycznej dla chemików, Oficyna Wyd. Pol. Warszawskiej, Warszawa, 2006. [3] H. Arodź, K. Rościszewski, Fizyki statystyczna i termodynamika fenomenologiczna dla studentów zaocznych, wyd.2, Wyd. Uniw. Jagiellońskiego, Kraków, 1980. [4] H. Arodź, K. Rościszewski, Zbiór zadań z termodynamiki i fizyki statystycznej dla studentów zaocznych, Wyd. Uniw. Jagiellońskiego, Kraków, 1980. [5] A. Fronczak, Zadania i problemy z rozwiązaniami z termodynamiki i fizyki statystycznej, Oficyna Wyd. Pol. Warszawskiej, Warszawa, 2006. [6] R. P. Feynman, R. B. Leighton, M. Sands, Feynmana wykłady z fizyki, tom 1.2, PWN, Warszawa, 2005. [7] Krzysztof Rościszewski, Ryszard Zygadło, Tutorial. Zadania oraz problemy z fizyki statystycznej i termodynamiki z pełnymi rozwiązaniami, Instytut Fizyki UJ (5.02.2010) 2