9. ←↑→ 9. TENSOR NAPRĘŻEŃ W BIEGUNOWYM UKŁADZIE
Transkrypt
9. ←↑→ 9. TENSOR NAPRĘŻEŃ W BIEGUNOWYM UKŁADZIE
9.TENSOR NAPRĘŻEŃ W BIEGUNOWYM UKŁADZIE WSPÓŁRZĘDNYCH 1 9. 9. TENSOR NAPRĘŻEŃ W BIEGUNOWYM UKŁADZIE WSPÓRZĘDNYCH – – Na rysunku 9.1 przedstawiono element ulegający przemieszczeniu: u – czyli przemieszczeniu radialnemu mierzonemu wzdłuż promienia v – czyli przemieszczeniu liniowemu inaczej obwodowemu Y v ∂u u d ∂ v ∂v dr ∂r ∂v d ∂ u v ∂u dr ∂r r d u X Rys.9.1.Element ulegający przemieszczeniu. Naszym zadaniem jest wyznaczenie składowych tensora odkształcenia przedstawiającego się następująco: [ = r r r ] (9.1) gdzie: εr- odkształcenie radialne εφ- odkształcenie obrotowe εφr, εrφ- odkształcenie kątowe związane z kątem odkształcenia γ Z rysunku wynikają równania Cauchy'ego łączące odkształcenia z przemieszczeniami:: Aściukiewicz P., Baron P., Gawron U., Krzysztoń A., Ratajczak D., Wojciechowski M. AlmaMater 9.TENSOR NAPRĘŻEŃ W BIEGUNOWYM UKŁADZIE WSPÓŁRZĘDNYCH = ∂u ⋅dr −u ∂r ∂u = dr ∂r (9.2) ∂v ⋅dr −v ∂r ru ⋅d −r⋅d −v 1 ∂ v u = ⋅ dr r ∂ r d (9.3) r = v 2 u Przy wyznaczeniu pozostałych składowych tensora odkształcenia skorzystamy z zależności 2εrφ = γrφ gdzie: 1 ∂u ∂v v r = ⋅ − r ∂ ∂r r (9.4) Ostatecznie odkształcenie kątowe ma postać: r = 1 1 1 ∂u ∂v v r = ⋅ − 2 2 r ∂ ∂r r (9.5) Wykonując na funkcjach odkształceń operacje różniczkowania można uzyskać równanie nierozdzielności odkształceń w postaci: ∂ 2 ∂ r2 ∂ 2 r 2 ∂ 1 ∂ r 1 ∂ r ⋅ − ⋅ =2 2⋅ 2 2 r⋅∂ r ∂ r ∂ r ∂ r ∂ r r ∂ r ∂ 2 r (9.6) Związki fizyczne w płaskim stanie naprężenia i odkształcenia w układzie współrzędnych biegunowych (uzyskuje się je analogicznie jak dla współrzędnych prostokątnych): -płaski stan naprężeń (PSO): r = 1 − E r (9.7) = 1 − r E (9.8) 1 E r (9.9) r = 1 [ 1− r − ] E (9.10) = 1 [ 1− − r ] E (9.11) r = -płaski stan odkształceń (PSN): Aściukiewicz P., Baron P., Gawron U., Krzysztoń A., Ratajczak D., Wojciechowski M. AlmaMater 9.TENSOR NAPRĘŻEŃ W BIEGUNOWYM UKŁADZIE WSPÓŁRZĘDNYCH r = 1 E r 3 (9.12) Zastosowanie funkcji naprężeń: Szukamy funkcji F(r,φ)=Φ(r,φ) spełniającej warunek: 2 ∇ F =0 (9.13) Spróbujmy zapisać powyższy warunek we współrzędnych biegunowych. Wiemy, że we współrzędnych prostokątnych laplasjan to suma: ∂2 ∂2 ∇ = 2 2 ∂x ∂y 2 a oraz ∂2 ∂ ∂ = 2 ∂x ∂x ∂x ∂2 i ∂ ∂ ∂r ∂ ∂ = ⋅ ⋅ ∂ x ∂ r ∂ x ∂ ∂ x ∂y i 2 = (9.14) ∂ ∂ ∂y ∂y (9.15) ∂ ∂ ∂r ∂ ∂ = ⋅ ⋅ ∂ y ∂r ∂ y ∂ ∂ y (9.16) Korzystając z związków między współrzędnymi biegunowymi a współrzędnymi prostokątnymi (Rys. 9.2.): Y y r φ x X Rys. 9.2. Układ współrzędnych biegunowych i prostokątnych 2 2 r =x y 2 ⇔ =arctg r= x y 2 2 y x (9.17) (9.18) cos = x r ⇔ x=rcos (9.19) sin = y r ⇔ y=rsin (9.20) Aściukiewicz P., Baron P., Gawron U., Krzysztoń A., Ratajczak D., Wojciechowski M. AlmaMater 9.TENSOR NAPRĘŻEŃ W BIEGUNOWYM UKŁADZIE WSPÓŁRZĘDNYCH 4 Zatem: ∂r ∂ x 2 y 2 = 2 x 2 = 2 2 x 2 2 = x =cos = ∂x ∂x x y r cos r sin r ∂ ∂ y = arctg =− ∂x ∂x x y x 2 1 2 y x2 =− (9.21) y y −sin =− 2 = 2 r x y r 2 (9.22) ∂r ∂ x 2 y 2 = 2 y 2 = 2 2 y 2 2 = y =sin = ∂y ∂y x y r cos r sin r (9.23) ∂ ∂ y x cos = arctg = 2 = ∂y ∂y x r r (9.24) Wartości różniczek uzyskane po zamianie współrzędnych prostokątnych na współrzędne biegunowe podstawmy do wzorów (9.16): ∂ ∂ ∂ sin = cos − ∂ x ∂r r ∂ (9.25) ∂ ∂ ∂ cos = sin ∂ y ∂r r ∂ (9.26) Więc: [ [ ] (9.27) ] (9.28) ∂2 ∂ ∂ ∂ sin = cos − 2 r ∂ ∂ x ∂ x ∂r ∂2 ∂ ∂ ∂ cos = sin 2 r ∂ ∂ y ∂ y ∂r Po zsumowaniu wyznaczonych wielkości i wykonaniu odpowiednich przekształceń otrzymujemy: ∂2 ∂2 ∂2 ∂x ∂y ∂r 2 = 2 2 2 1 ∂ 1 ∂ 2 r ∂ r r ∂ 2 (9.29) Otrzymana wielkość to Laplasjan funkcji Φ wyrażony we współrzędnych biegunowych: 2 ∂ 1 ∂ 1 ∂ ∇ = ∂ r 2 r ∂ r r 2 ∂ 2 2 (9.30) Sposób rozwiązywania zadań w płaskim stanie odkształceń i płaskim stanie naprężeń jest identyczny Aściukiewicz P., Baron P., Gawron U., Krzysztoń A., Ratajczak D., Wojciechowski M. AlmaMater 9.TENSOR NAPRĘŻEŃ W BIEGUNOWYM UKŁADZIE WSPÓŁRZĘDNYCH 5 jak w przypadku współrzędnych prostokątnych. Aściukiewicz P., Baron P., Gawron U., Krzysztoń A., Ratajczak D., Wojciechowski M. AlmaMater