Metoda Peak Picking Przy poszukiwaniu częstotliwości drgań
Transkrypt
Metoda Peak Picking Przy poszukiwaniu częstotliwości drgań
Metoda Peak Picking Przy poszukiwaniu częstotliwości drgań własnych konstrukcji naturalnym wyborem jest przekształcenie zarejestrowanego sygnału do dziedziny częstotliwości za pomocą transformaty Fouriera. Metoda Peak Picking jest najprostszym sposobem na szybkie wyszukanie lokalizacji modów w spektrum czy w transmitancji. W tej metodzie wykorzystuje się to, że moduł transmitancji dla częstotliwości rezonansowej fr przybiera wartości maksymalne tworząc „pik”. Dodatkowo, opierając się na metodzie połowy mocy (Half Power Bandwidth Method), można wyznaczyć współczynnik tłumienia związany z analizowanym modem (wielkości występujące we wzorze pokazano na poniższym rysunku) f 22 − f12 ζr = 4 f r2 Wartości wyestymowanych w ten sposób parametrów modalnych są często obarczone dużym błędem, szczególnie w przypadku obecności dużego tłumienia i modów o bliskich sobie częstotliwościach – stąd metoda ta jest stosowana głównie jako pomocnicza, na potrzeby innych metod estymacji, przeznaczonych dla układów o jednym stopniu swobody lub do selekcji zakresu FRF w rejonie rezonansu, wykorzystywanej w innych metodach estymacji. 0.012 Amax abs(H) [m/N] 0.010 Amax 2 0.008 0.006 0.004 fr 0.002 f1 0.000 14.5 14.7 14.9 15.1 15.3 Częstotliwość [Hz] f2 15.5 15.7 15.9 Metoda estymacji Peak Picking oraz identyfikacja tłumienia metodą HPB Metoda Circle Fit Metoda Circle Fit oparta na dopasowaniu okręgu do odcinka transmitancji przedstawionej na płaszczyźnie zespolonej została zaproponowana w 1947 r. i jest jedną z najstarszych metod estymacji parametrów modalnych. Podstawowe założenia tej metody decydujące o jej stosowalności to: a) w układzie występuje małe tłumienie, b) funkcja transmitancji jest próbkowana ze stałą rozdzielczością, c) mody układu są dobrze rozseparowane tzn. na wykresie FRF w funkcji częstotliwości zbocza sąsiadujących „pików” nie zachodzą na siebie, d) rozdzielczość funkcji w dziedzinie częstotliwości jest wystarczająca na tyle, żeby punkty tej funkcji w pobliżu rezonansu, narysowane na płaszczyźnie zespolonej, utworzyły odcinek łuku kołowego o kącie wewnętrznym ponad 180º, a liczba tych punktów nie była mniejsza niż 6 (niespełnienie tego założenia nie wyklucza stosowania tego algorytmu, a jedynie zmniejsza dokładność otrzymanych wyników), e) wpływ modów o niższych i wyższych częstotliwościach jest aproksymowany stałą zespoloną R + iL. Do aproksymacji za pomocą okręgu wybierana jest FRF w formie receptancji dla układu dynamicznego z tłumieniem materiałowym, ponieważ jest ona opisana wzorem n Ar 2 r =1 ω − ω + iη r ωr H (ω ) = ∑ 2 r 2 który po wstawieniu współrzędnych zespolonych jest analitycznym opisem okręgu. Wzory pozwalające wyznaczyć częstość drgań własnych, współczynnik tłumienia i stałą modalną (element postaci drgań) wykorzystują oznaczenia przedstawione na poniższym rysunku. y 0.00 x imag(H) -0.02 -0.04 -0.06 -0.03 -0.01 0.01 real(H) 0.01 0.03 Oznaczenia stosowane w metodzie CF Pierwszym krokiem jest analityczne określenie środka i promienia okręgu, który dla przyjętej liczby punktów receptancji aproksymuje zestaw danych doświadczalnych z najmniejszym średnim odchyleniem kwadratowym. Następnie wyznaczana jest częstość własna. Położenie odpowiedniego punktu na okręgu, odpowiadające tej częstości, jest określane ze względu na kąty wewnętrzne pomiędzy promieniami poprowadzonymi do kolejnych punktów receptancji. Biegun znajduje się między dwoma punktami, między którymi ten kąt jest największy, a dokładna lokalizacja jest najczęściej wyznaczana za pomocą algorytmu różnic dzielonych Newtona. Algorytm ten jest wykorzystywany do numerycznego różniczkowania funkcji receptancji w dziedzinie częstości. Następnie według wzoru ηr = ωa2 − ωb2 θa θb ωr2 tan + tan 2 2 wyznaczany jest współczynnik tłumienia materiałowego, z uwzględnieniem punktów receptancji odpowiadających częstościom wyższym niż ωr (z indeksem a) i niższym niż ωr (z indeksem b). Wartości wyznaczonego w ten sposób współczynnika tłumienia dla wszystkich par punktów poniżej i powyżej rezonansu zaprezentowano w formie poniższego wykresu. Dla analitycznie wyznaczonej funkcji receptancji dla jednego stopnia swobody wykres ten ma kształt płaskiej poziomej powierzchni, a dla funkcji otrzymanych eksperymentalnie najczęściej uzyskuje się wykresy różniące się od tego kształtu. -3 Współczynnik tłumienia Wspó³czynnik t³umienia x 10 3.4 3.2 3 2.8 η = 0.0029 2.6 2.4 20 15 20 15 10 10 5 5 0 Punkty za rezonansem 0 Punkty przed rezonansem Przykładowy wykres wartości współczynnika tłumienia materiałowego oraz wartość średnia W pracy Modal Testing: Theory, Practice And Application Ewins przedstawił typowe kształty wykresu współczynnika tłumienia w przypadku błędu przecieku widma, szumu w danych, błędu w określeniu częstości drgań własnych lub nieliniowości. Jako ostatnia wyznaczana jest stała modalna Ar oraz kąt fazowy φr przy użyciu wzorów: Ar = 2 Rrωr2η r φr = arctan x0 − xD y0 − y D Przy estymacji cech modalnych na podstawie doświadczalnie wyznaczonych FRF dla stopni swobody zlokalizowanych blisko węzłów postaci drgań (o małych amplitudach drgań) odchylenia wykresu receptancji od kształtu okręgu są często duże ze względu na obecność szumu. Metoda Line Fit W metodzie Line Fit wykorzystywana jest własność wykresów części rzeczywistej i urojonej odwrotności transmitancji, które narysowane w funkcji ω 2 powinny przedstawiać linie proste. Założenia przyjmowane zwykle w metodzie LF są podobne jak dla metody CF (punkty a, b i c). Dodatkową zaletą tej metody jest wskazówka, czy charakter tłumienia w rejonie analizowanego modu jest konstrukcyjny – wykres imag ( H −jk1 (ω 2 )) powinien przyjmować wartości stałe, czy raczej wiskotyczny – wykres imag ( H −jk1 (ω 2 )) jest funkcją liniową, ale nie stałą. Specyfika tej metody polega na dopasowywaniu linii prostej do zestawu danych eksperymentalnych, co jest łatwiejsze do implementacji programistycznej niż dopasowanie okręgu. Dodatkowo przy dopasowywaniu linii prostej większe znaczenie mają punkty położone dalej od częstotliwości rezonansowej, co pozwala zmniejszyć błędy oszacowania parametrów modalnych, pochodzące z przecieków widma FRF i błędów pomiaru odpowiedzi konstrukcji mostowej na wymuszenie, zlokalizowanych dokładnie przy częstotliwości rezonansowej. źródło: Jarosław Zwolski, Wyznaczanie cech dynamicznych konstrukcji mostowych za pomocą wzbudników drgań, Rozprawa doktorska, Instytut Inżynierii Lądowej Politechniki Wrocławskiej, Wrocław, 2007.