Kinematyka ruchu wzdłuż prostej. Kinematyka ruchu w płaszczyźnie.
Transkrypt
Kinematyka ruchu wzdłuż prostej. Kinematyka ruchu w płaszczyźnie.
Kinematyka ruchu wzdłuż prostej 1. 1-1 Kinematyka ruchu wzdłuż prostej Położenie Prędkość Prędkość średnia v sr ≡ x (t 2 ) − x (t1 ) ∆x = ∆t t 2 − t1 v = const. ⇒ x (t ) = x0 + v ⋅ t v = v sr Prędkość chwilowa x ( t + ∆t ) − x ( t ) d x (t ) = x ' (t ) = ∆t → 0 dt ∆t v (t ) ≡ lim Przyspieszenie Przyspieszenie średnie a sr ≡ v (t 2 ) − v (t1 ) ∆v = t 2 − t1 ∆t Przyspieszenie chwilowe v(t + ∆t ) − v(t ) d v(t ) d 2 x(t ) a (t ) ≡ lim = v' (t ) = = x' ' (t ) = ∆t →0 dt ∆t dt 2 Kinematyka ruchu wzdłuż prostej Przykład: ruch zmienny x (t ) = c ⋅ t 2 d x (t ) v (t ) = = 2c ⋅ t dt 1-2 Kinematyka ruchu wzdłuż prostej 1-3 Przykład: ruch jednostajnie przyspieszony a = const. ⇒ v (t ) = v0 + a ⋅ t a = a sr z definicji przyspieszenia średniego x (t ) = ? z definicji prędkości średniej x (t ) = x0 + v sr (t ) ⋅ t v sr (t ) = v 0 + v (t ) 2 x (t ) = x0 + ponieważ prędkość zależy liniowo od czasu v 0 + v (t ) ⋅t 2 ale v (t ) = v0 + a ⋅ t 1 1 x (t ) = x0 + (v0 + v 0 + a ⋅ t ) ⋅ t = x0 + v0 ⋅ t + a ⋅ t 2 2 2 Kinematyka ruchu w płaszczyźnie 2. 2-1 Kinematyka ruchu w płaszczyźnie Wektor położenia punktu na płaszczyźnie ! r ( x, y ) – wektor położenia x = r ⋅ cos α y = r ⋅ sin α ! ! ! r ( x, y ) = x ⋅ i + y ⋅ j ! ! i , j - wersory osi x i y Kinematyka ruchu w płaszczyźnie 2-2 Ruch jednostajny po okręgu α = ω ⋅t x = r ⋅ cos α = r ⋅ cos(ω ⋅ t ) y = r ⋅ sin α = r ⋅ sin(ω ⋅ t ) Prędkość w ruchu po okręgu → → v= dr dt → → dx π sin( ) cos( v r t r t = = − ⋅ ⋅ ⋅ = ⋅ ⋅ ⋅ + ω ω ω ω x 2) dt v y = dy = − r ⋅ ω ⋅ cos(ω ⋅ t ) = r ⋅ ω ⋅ sin(ω ⋅ t + π2 ) dt v = ω ⋅r v⊥r Przyspieszenie w ruchu po okręgu → → a= → dv dt → a || r v2 a= r dv x 2 2 cos( ) = = − ⋅ ⋅ ⋅ = − ⋅ ω ω ω a r t x x dt a = dv y = − r ⋅ ω 2 ⋅ sin(ω ⋅ t ) = − y ⋅ ω 2 y dt a = ω ⋅r 2 → → a⊥v → → a = −ω ⋅ r 2 Kinematyka ruchu w płaszczyźnie Wektor prędkości chwilowej jest zawsze styczny do toru ruchu. → → ∆ s = v ⋅ ∆t Przyspieszenie normalne (dośrodkowe) do toru ruchu zawsze wynosi: v2 an = R gdzie R jest promieniem krzywizny toru. 2-3 Kinematyka ruchu w płaszczyźnie 2-4 Rzut poziomy W chwili początkowej → t=0 r0 (0,0) → v0 ( v0 ,0) przyspieszenie w tym ruchu jest przyspieszeniem spadku swobodnego → a (0,− g ) d vx = =0 a x dt a = d v y = − g y dt ⇒ v x = const. = v0 ⇒ v y = − g ⋅ t + C=0 = − g ⋅ t Kinematyka ruchu w płaszczyźnie 2-5 dx v = = v0 ⇒ x = v0 ⋅ t + C =0 = v0 ⋅ t x dt 2 v = d y = − g ⋅ t ⇒ y = − g ⋅ t y 2 dt równanie parametryczne toru ruchu x = v0 ⋅ t g ⋅t2 y = − 2 po przekształceniach y=− g ⋅ x2 2 2v 0 prędkość w tym ruchu v = v02 + g 2 ⋅ t 2 v x v0 v0 = = v v v02 + g 2 ⋅ t 2 g ⋅ v0 v0 a n = g ⋅ cos α = g = v v02 + g 2 ⋅ t 2 v2 v3 an = ⇒ = R promień krzywizny toru R g ⋅ v0 cos α = a +a = g 2 s 2 n 2 v02 ⇒ as = g 1 − 2 v as → g t →∞